Лекции Линал (не подробно)
.pdfv1; v2; : : : ; vr, отвечающих разным собственным значениям. Это противоречит теореме 25.
Èòàê, v1 = v2 = : : : = vm = 0. В частности,
v1 = 1e1 + 2e2 + : : : + k1 ek1 = 0:
Из линейной независимости векторов базиса fejgkj=11 пространства L 1 следует, что числа j равны нулю при 1 j k1. Аналогично доказыва-
ем, что все остальные числа j равны нулю. Вывод: система E линейно независима.
Поскольку система E содержит n векторов, она является базисом.
Этот базис собственный по определению.
) Рассмотрим собственный базис E. После надлежащей перестановки векторов базиса получим:
AE = diag( 1; 1; : : : ; 1; 2; 2; : : : ; 2; : : : ; m; m; : : : ; m):
A |
( |
|
| |
|
{z |
|
1 |
} | |
|
|
|
{z2 |
|
|
} |
|
| |
m |
|
{z |
|
} |
Тогда ( ) = |
|
|
1)n( |
k1 |
)k1 ( |
|
|
k2 |
: : : ( |
|
|
km |
|
|
||||||||
|
|
|
|
)k2 |
|
)km . Ясно, что числа |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1; k2; : : : ; km являются одновременно алгебраическими и геометрическими кратностями. Теорема доказана.
Пример.
Проиллюстрируем утверждение теоремы на уже рассмотренном примере. Пусть оператор A : L ! L задан в базисе E матрицей:
AE = |
0 |
0 |
0 |
1 |
1 |
: |
|
@ |
0 |
1 |
0 |
A |
|
|
0 |
0 |
0 |
|
Характеристическое уравнение имеет вид A( ) = 3. Оператор имеет единственное собственное значение = 0.
Найдем собственное пространство L0. Вектор v = (x1; x2; x3)E лежит â L0 тогда и только тогда, когда
0 0 |
0 |
1 |
10 x2 |
1 = |
0 0 1 |
: |
0 |
1 |
0 |
x1 |
|
0 |
|
@ 0 |
0 |
0 A@ x3 |
A @ 0 A |
|
Таким образом, v 2 L0 тогда и только тогда, когда v = (x1; 0; 0)E. Ñëå- довательно, размерность пространства L0 она же геометрическая крат- ность равна единице. В то же время алгебраическая кратность, как следует из вида характеристического уравнения равна трем. В соответствии с теоремой 28 матрица A недиагонализируема.
41
25. Сопряженный линейный оператор.
Определение 38. Оператор A : L ! L называется сопряженным к A, если
(A x; y) = (x; Ay) 8x; y 2 L: |
(18) |
Замечание 20. Заметим, что корректность этого определения неочевидна. Необходимо установить, что для всякого A сушествовует и определен единственным образом оператор A . Этот факт вытекает из следующей теоремы.
Теорема 29. Пусть оператор A является сопряженным к A. Тогда в любом ортонормированном базисе E матрицы операторов связаны со-
отношением: (A )E = (AE)T. Обратно, если данное соотношение выполнено в некотором ортонормированном базисе E, то оператор A ÿâëÿ-
ется сопряженным к A.
Доказательство. |
) |
Пусть |
E |
= e |
n |
|
|
Обозначим элементы мат- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
) |
nf |
kgk=1. |
|
|
|
a |
|
n |
|
|
|||||||
риц следующим образом: A |
|
= (a |
|
|
|
(A ) = |
|
|
i |
||||||||||||||||
(18) x = ei |
|
y = ej. Обозначим через X вектор- |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
i j |
|
i;j=1 è |
|
|
|
E |
|
i j |
|
i;j=1. Положим в |
|||||
|
è |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
столбец, у которого -й |
||||||
элемент равен единице, а остальные нулю, а через Y |
|
у которого j-й |
|||||||||||||||||||||||
элемент равен единице, а остальные нулю. Кроме того, пусть |
|
||||||||||||||||||||||||
|
A ei = ( 1; 2; : : : ; n)E; |
|
Aej = ( 1; 2; : : : ; n)E: |
|
|||||||||||||||||||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
1 |
1 = |
|
a1 1 a1 2 : : : a1 n |
1X = |
|
a1 i |
1; |
|
|||||||||||||||
|
2 |
0 a2 1 a2 2 : : : a2 n |
0 a2 i |
|
|||||||||||||||||||||
|
B |
: : : |
C |
B a: |
: : |
a: : : |
|
|
:: :: :: |
a: : : |
C B a: |
: : |
C |
|
|||||||||||
|
B |
n |
C |
B |
|
n 1 |
n 2 |
|
|
|
|
n n |
C B |
|
n i |
C |
|
||||||||
|
@ |
|
A |
@ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
@ |
|
|
|
A |
|
|
|
0 2 |
1 = |
0 a2 1 |
a2 2 |
|
|
: : : a2 n |
1Y = |
0 a2 j |
1: |
|
||||||||||||||
|
|
1 |
|
|
a1 1 |
a1 2 |
|
|
: : : a1 n |
|
|
|
|
|
a1 j |
|
|
||||||||
|
B |
: : : |
C |
B a: : : |
a: : : |
|
|
:: :: :: |
a: : : |
C B a: : : |
C |
|
|||||||||||||
|
B |
n |
C |
B |
|
n 1 |
n 2 |
|
|
|
|
n n |
C B |
n j |
C |
|
|||||||||
|
@ |
|
A |
@ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
@ |
|
|
|
A |
|
Записав равенство (18) в координатах, получим: aj i = ai j. Следователь- íî, (A )E = (AE)T.
( Рассмотрим два произвольных вектора x; y 2 L. Пусть x = (x1; x2; : : : ; xn)E; y = (y1; y2; : : : ; yn)E:
42
Введем обозначения:
u := Ax = (u1; u2; : : : ; un)E; v := A y = (v1; v2; : : : ; vn)E:
Тогда
0 u2 |
1 = A |
|
0 x2 |
1; |
||
B |
u1 |
C |
|
B |
x1 |
C |
:u: : |
E |
:x: : |
||||
B |
n |
C |
|
B |
n |
C |
@ |
|
A |
|
@ |
|
A |
0 v2 |
1 = (A ) |
|
0 y2 |
1: |
||
B |
v1 |
C |
|
B |
y1 |
C |
:v: : |
E |
:y: : |
||||
B |
n |
C |
|
B |
n |
C |
@ |
|
A |
|
@ |
|
A |
Далее, введя обозначения AE = (ai j)ni;j=1 è (A )E = (ai j)ni;j=1, получим:
n n
X X
ui = ai jxj; vi = ai jyj:
j=1 j=1
Воспользуемся формулой записи скалярного произведения в ортононормированном базисе:
|
n |
n |
n |
|
X |
X |
X |
(Ax; y) = (u; y) = |
uiyi = |
ai jxjyi = |
aj ixiyj; |
|
i=1 |
i;j=1 |
i;j=1 |
|
n |
n |
|
|
X |
X |
|
(x; A y) = (x; v) = |
xivi = |
ai jxiyj: |
|
|
i=1 |
i;j=1 |
|
Поскольку aj i = ai j, получаем, что (Ax; y) = (x; A y). Теорема доказана.
Пример.
Рассмотрим оператор A : V2 ! V2 поворота плоскости на угол . Пусть E = fi; jg обычный ортонормированный базис. Как нам уже
известно: |
E |
sin |
|
cos |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||||
|
A = |
cos |
sin |
: |
|
|
|
|||
По теореме 29 (A ) имеет в базисе |
E |
матрицу ((A ) ) |
= (A )T. Следо- |
|||||||
вательно, |
|
|
|
|
|
|
E |
E |
|
|
sin |
|
|
|
sin( ) |
cos( ) |
|
||||
E |
cos |
|
||||||||
((A ) ) = |
cos |
sin |
|
= |
cos( ) |
sin( ) |
: |
43
Таким образом, (A ) = A , т.е. сопряженным оператором является оператор поворота на угол . Из геомтерии легко видеть, что если A è A повороты на равные углы в противоположные стороны, то
(A x; y) = (x; Ay).
Свойства сопряженных операторов.
1) |
(A + B) = A + B : |
|
|
2) |
( A) = A ; |
2 R |
: |
|
|
|
3)(A ) = A:
4)(AB) = B A :
5) |
I = I; 0 = 0: |
6) |
(A 1) = (A ) 1. |
Доказательство.
1) Рассмотрим ортонормированный базис E. Докажем, что
((A + B) )E = (A + B )E:
Действительно,
((A + B) )E = ((A + B)E)T = (AE + BE)T =
= (AE)T + (BE)T = (A )E + (B )E = (A + B )E:
Остальные свойства доказываются аналогично с использованием следующих матричных тождеств:
2) ( A)T = AT; 2 R:
3)(AT)T = A:
4)(AB)T = BTAT:
5) IT = I; 0T = 0:
6) (A 1)T = (AT) 1:
26. Самосопряженный линейный оператор.
44
Определение 39. Оператор A : L ! L называется самосопряженным, åñëè A = A , ò.å. åñëè
(Ax; y) = (x; Ay) 8x; y 2 L:
Теорема 30. Пусть A самосопряженный оператор. Тогда в любом ортонормированном базисе E матрица оператора удовлетворяет соот- ношению: AE = (AE)T. Обратно, если в данное соотношение выполнено в некотором ортонормированном базисе E, то оператор A является самосопряженным.
Доказательство. Следует из теоремы 29.
Теорема 31. Пусть A = A . Тогда
1)Все собственные значения A вещественны.
2)Собственные векторы, отвечающие различным собственным значе- ниям, ортогональны.
3)У оператора A существует собственный ортонормированный базис.
Доказательство.
1)á/ä.
2)Пусть v1; v2 собственные векторы с различными собственными значе- ниями 1; 2 соответственно. Пользуясь определениями собственного вектора и самосопряженного оператора, запишем:
1(e1; e2) = (Ae1; e2) = (e1; Ae2) = 2(e1; e2):
Поскольку 1 6= 2, из этого следует, что (e1; e2) = 0, что и требовалось.
3) á/ä
Замечание 21. Из свойства 3) теоремы 31 следует, что любой самосопряженный оператор диагонализируем. Однако в теореме утверждается большее, а именно, что собственный базис можно выбрать так, чтобы он был ортонормированным. Конечно, из этого не следует, что любой собственный базис для A является ортонормированным.
45
27. Собственный ортонормированный базис самосопряжен-
ного оператора.
Построим собственный базис данного оператора A = A .
1.Пусть все собственные значения k различны. Тогда соответству- ющие собственные векторы vk попарно ортогональны по теореме
31. Для построения ортонормированного базиса остается положить:
ek = kvkk. vk
2.Пусть корень характеристического уравнения с алгебраической кратностью k1. По теореме 31 оператор A диагонализируем. Следовательно, по теореме 28 геометрическая кратность 1 равна k1.
3.Итак, в подпространстве L 1 базис состоит из k1 элементов. После ортогонализации Грама-Шмидта мы получим ортонормированный базис в L 1 èç k1 элементов.
4.По теореме 31 любой вектор подпространства L i ортогонален лю- бому вектору подпространства L j ïðè i 6= j. Поэтому объединение построенных ортонормированных базисов собственных подпространств дает ортонормированный базис всего пространства.
28. Ортогональные операторы
Определение 40. Линейный оператор A в евклидовом пространстве L называется ортогональным, если:
(Ax; Ay) = (x; y) 8x; y 2 L: |
(19) |
Теорема 32. Пусть A : L ! L ортогональный оператор. Тогда
1) |
kAxk = kxk 8x 2 L; |
|
|
2) |
\ |
8x; y 2 L |
. |
|
cos(Ax; Ay) = cos(xd; y) |
|
Доказательство. Рассмотрим два произвольных вектора x; y 2 L. Тогда
1) kAxk2 = (Ax; Ax) = (x; x) = kxk2;
2) |
\ |
(Ax;Ay) |
|
(x;y) |
|
= cos(xd; y): |
|
cos(Ax; Ay) = |
kAxkkAyk |
= |
kxkkyk |
46
Следствие 5. Образы векторов ортонормированного базиса под действием ортогонального оператора A составляют ортонормированный
базис.
Доказательство. Следует из того, что ортогональный оператор сохраняет длины векторов и углы между векторами.
Следствие 6. Ортогональный оператор A невырожден.
Доказательство. Рассмотрим произвольный ортонормированный базис E. Под действием оператора A базис E переходит в ортонормированный
базис F. Тогда AE совпадает с матрицей перехода от E к F (см. пункт 3) замечания 10). Поэтому матрица AE невырождена. Следовательно, по
определению оператор A невырожден. |
|
|
|
Теорема 33. Оператор. |
A : L ! L ортогонален тогда и только тогда, |
||
когда A = A 1 |
|
|
|
Доказательство. По определению сопряженного оператора |
|
||
(Ax; Ay) = (x; A Ay) |
8x; y 2 L: |
(20) |
|
Далее из (20) и (19) следует, что |
|
|
|
(x; y) = (x; A Ay) |
8x; y 2 L |
(21) |
|
èëè |
|
8x; y 2 L: |
|
(x; (A A I)y) = 0 |
|
В частности, если в этом равенстве положить x := (A A I)y, то в силу положительной определенности скалярного произведения:
(A A I)y = 0 8y 2 L:
По определению нулевого оператора, это означает, что A A I = 0. Итак,
A A = I èëè A = A 1:
Обратно, пусть A = A 1. Тогда 8x; y 2 L выполнено (21). Используя
(21), а также определение сопряженного оператора (20), получим (19). Следовательно, A ортогональный оператор.
29. Ортогональные матрицы.
47
Определение 41. Невырожденная квадратная матрица A называется ортогональной, если A 1 = AT (или, что эквивалентно, AAT = ATA = E).
Замечание 22. Всюду на протяжении этого параграфа под скалярным
произведением векторов-строк или столбцов мы понимаем стандартное скалярное произведение в Rn (см. пример 2 6). Соответвующим образом
опредляются норма и понятие ортогональности.
Теорема 34. 1) Если матрица A ортогональна, то матрицы AT è A 1 тоже ортогональны.
2)Строки ортогональной матрицы попарно ортогональны. То же верно для столбцов.
3)Нормы всех строк ортогональной матрицы равны единице. То же верно для столбцов.
4)Если A ортогональна, то det A = 1.
Доказательство.
1) Поскольку A 1 = AT, òî
(A 1)T = (AT)T = A = (A 1) 1 (AT)T = A = (A 1) 1 = (AT) 1:
2) В матричном равенстве AAT = E приравняем элементы, расположенные на пересечении первой строки и второго столбца. Получим
P |
n |
|
n |
|
ортогональны. Аналогично проверяется утверждение и для |
||
|
j=1 a1 ja2 j = 0, ãäå A = (ai j)i;j=1. Это означает, что первая и вторая |
||
строки |
|
|
|
других строк. Доказательство для столбцов следует из 1). |
|||
3) В матричном равенстве |
AAT = E приравняем элементы, располо- |
женные на пересечении первой строки и первого столбца. Получим
Pn
j=1 a1 ja1 j = 1. Это означает, что норма первой строки равна единице. Аналогично проверяется утверждение и для других строк. Доказательство для столбцов следует из 1).
4)Пусть = det A. Из равенства AAT = E и свойств определителя следует, что 2 = 1 èëè = 1.
48
Теорема 35. Пусть оператор A ортогонален. Тогда в любом ортонор-
мированном базисе его матрица ортогональна. Обратно, пусть в некотором ортонормированном базисе E матрица AE оператора A ортого-
нальна. Тогда A ортогональный оператор.
Доказательство. Пусть A ортогональный оператор. По теореме 33 A = A 1. Зафиксируем произвольный ортонормированный базис E. По теореме 29 (AE)T = (AE) 1. Следовательно, AE ортогональна. В обратную сторону доказательство аналогично.
Примеры.
1.Рассмотрим оператор A : V2 ! V2 действующий на векторах i; j стандартного базиса E следующим образом:
Ai = j; Aj = j: |
|
|
|
Тогда |
1 |
0 |
: |
AE = (AE)T = (AE) 1 = |
|||
|
0 |
1 |
|
Таким образом, матрица оператора A ортогональна и симметрична. Следовательно, оператор A является ортогональным и самосопряженным.
2.Рассмотрим оператор A : V2 ! V2 поворота плоскости на угол . Тогда в стандартном ортонормированном базисе E:
E |
sin |
cos |
|
E |
E |
sin |
cos |
|
A = |
cos |
sin |
|
; (A ) 1 |
= (A )T = |
cos |
sin |
: |
Таким образом, A является ортогональным оператором.
30. Ортогональное преобразование координат.
Мы доказали в 28, что ортогональный оператор переводит произвольный ортонормированный базис в ортонормирванный. Докажем обратное утверждение:
Теорема 36. Пусть E = fekgnk=1 è F = ffkgnk=1 два ортонормирован- ных базиса в евклидовом пространстве L. Пусть оператор A переводит
базис E в базис F, т.е. Aek = fk. Тогда A ортогонален.
49
Доказательство. Рассмотрим произвольные x; y 2 L. Пусть
x = (x1; x2: : : : ; xn)E; y = (y1; y2: : : : ; yn)E:
Тогда
(x; y) = |
i=1 xiei; j=1 yjej! |
= i;j=1 xiyj(ei; ej) = |
=1 xiyi: |
|
|
n |
n |
n |
n |
|
X |
X |
X |
Xi |
С другой стороны,
(Ax; Ay) = A |
i=1 xiei! |
; A |
j=1 yjej!! |
= ( |
=1 xiAei; j=1 yjAej) = |
|
|
n |
|
n |
|
n |
n |
|
X |
|
X |
|
Xi |
X |
n |
|
|
n |
|
n |
|
X |
|
|
X |
|
X |
|
= xiyj(Aei; Aej) = xiyj(fi; fj) = xiyi:
i;j=1 |
i;j=1 |
i=1 |
Итак, (x; y) = (Ax; Ay), что и требовалось.
В 4,5 мы изучали матрицы перехода и формулы преобразования координат при замене базиса. Рассмотрим те же самые вопросы в частном случае, когда исходный и новый базисы являются ортонормированными.
Определение 42. Замена исходного ортонормированного базиса E на новый ортонормированный базис F называется ортогональной заме-
ной базиса. Соответствующая формула преобразования координат (6) называется ортогональным преобразованием координат.
Пусть E = fekgnk=1 исходный ортонормированный базис, а F = ffkgnk=1 новый (необязательно ортонормированный) базис.
Теорема 37. Если матрица перехода P от базиса E к базису F ортогональна, то базис F является ортонормированным. Наоборот, если оба базиса E и F ортонормированные, то матрица перехода P от E к F ортогональна.
Замечание 23. Коротко, эту теорему можно сформулировать так. Матрица P ортогональна тогда и только тогда, когда она является матрицей
перехода от одного ортонормированного базиса к другому ортонормированному базису.
50