- •Раздел 1. Переход от микротехнологии к нанотехнологии.
- •2 Основные понятия квантовой механики. Волновой дуализм Де Бройля.
- •16 Решетки Браве
- •24 Зонная теория твердого тела
- •26 Ионные кристаллы
- •28 Металлические решетки
- •30 Магноны
- •32 Поляроны.
- •34 Примеры фрактальных структур
- •36 Фрактальная размерность
- •38 Методы моделирования процессов роста фрактальных структур
- •40 Перколяция
- •42 Методы получения фрактальных структур
- •44 Открытые и закрытые системы. Линейные и нелинейные системы.
- •46 Эволюция нелинейных систем
- •48 Понятие аттрактора
- •Раздел 3. Рентгеновская литография.
- •Раздел 4. Электронная литография
44 Открытые и закрытые системы. Линейные и нелинейные системы.
46 Эволюция нелинейных систем
48 Понятие аттрактора
3 Принцип неопределённости Гейзенбе́рга в квантовой механике — фундаментальное неравенство (соотношение неопределённостей), устанавливающее предел точности одновременного определения пары характеризующих квантовую систему физических наблюдаемых (см. физическая величина), описываемых некоммутирующими операторами (например, координаты и импульса, тока и напряжения, электрического и магнитного поля). Соотношение неопределенностей[* 1] задаёт нижний предел для произведения среднеквадратичных отклонений пары квантовых наблюдаемых.
Если имеется несколько идентичных копий системы в данном состоянии, то измеренные значения координаты и импульса будут подчиняться определённому распределению вероятности — это фундаментальный постулат квантовой механики. Измеряя величину среднеквадратического отклонения Δx координаты и среднеквадратического отклонения Δp импульса, мы найдем что:
,
где — приведённаяпостоянная Планка.
В некоторых случаях «неопределённость» переменной определяется как наименьшая ширина диапазона, который содержит 50 % значений, что, в случае нормального распределения переменных, приводит для произведения неопределённостей к большей нижней границе .
7 Тунне́льный эффект, туннели́рование — преодоление микрочастицей потенциального барьера в случае, когда её полная энергия (остающаяся при туннелировании неизменной) меньше высоты барьера. Туннельный эффект — явление исключительно квантовой природы, невозможное и даже полностью противоречащее классической механике. Аналогом туннельного эффекта в волновой оптике может служить проникновение световой волны внутрь отражающей среды (на расстояния порядка длины световой волны) в условиях, когда, с точки зрения геометрической оптики, происходит полное внутреннее отражение.
Туннельный эффект можно объяснить соотношением неопределённостей.[1] Записанное в виде:
,
оно показывает, что при ограничении квантовой частицы по координате, то есть увеличении её определённости по x, её импульс p становится менее определённым. Случайным образом неопределённость импульса Δp может добавить частице энергии для преодоления барьера. Таким образом, с некоторой вероятностью квантовая частица может проникнуть через барьер, а средняя энергия частицы останется неизменной.
9 При́нцип Па́ули (принцип запрета) — один из фундаментальных принципов квантовой механики, согласно которому два и более тождественных фермиона не могут одновременно находиться в одном квантовом состоянии.
11 Подвижность носителей заряда — коэффициент пропорциональности между дрейфовой скоростью носителей и приложенным внешним электрическим полем. Определяет способностьэлектронов и дырок в металлах и полупроводниках реагировать на внешнее воздействие.
Размерность подвижности м2/(В·с) или см2/(В·с). Фактически подвижность численно равна скорости носителей заряда при напряженности электрического поля в 1 В/м.
В анизотропной среде подвижность связывает компоненты дрейфовой скорости с компонентами электрического поляEβ
В простейшем случае изотропной и однородной среды можно записать
В модели Друде дрейфовая скорость с концентрацией определяют ток в системе
jα = enμEα = σEα.
И подвижность оказывается связанной с проводимостью системы
σ = enμ.
Для подвижности известно также следующее выражение, получаемое из кинетического уравнения в приближении времени релаксации :τ
где m * — эффективная масса носителей.
13 В физике твёрдого тела, эффективной массой частицы называется динамическая масса, которая появляется при движении частицы в периодическом потенциале кристалла. Можно показать, что электроны и дырки в кристалле реагируют на электрическое поле так, как если бы они свободно двигались в вакууме, но с некой эффективной массой, которую обычно определяют в единицах массы покоя электрона me (9.11×10−31 кг). Она отлична от массы покоя электрона.
Эффективная масса определяется из аналогии со вторым законом Ньютона . С помощью квантовой механики можно показать, что для электрона во внешнем электрическом полеE:
где a — ускорение, — постоянная Планка, k — волновой вектор, который определяется из импульса как k = , — закон дисперсии, который связывает энергию с волновым вектором k. В присутствии электрического поля на электрон действует сила , где заряд обозначен q. Отсюда можно получить выражение для эффективной массы m * :
Для свободной частицы закон дисперсии квадратичен, и таким образом эффективная масса является постоянной и равной массе покоя. В кристалле ситуация более сложна и закон дисперсии отличается от квадратичного. В этом случае только в экстремумах кривой закона дисперсии, там где можно аппроксимировать параболой можно использовать понятие массы
17 Индексы Миллера — кристаллографические индексы, характеризующие расположение атомных плоскостей в кристалле. Индексы Миллера связаны с отрезками, отсекаемыми выбранной плоскостью на трёх осях кристаллографической системы координат (не обязательно декартовой). Таким образом, возможны три варианта относительного расположения осей и плоскости:
плоскость пересекает все три оси
плоскость пересекает две оси, а третьей параллельна
плоскость пересекает одну ось и параллельна двум другим
25.Молекулярными называют кристаллические решётки, в узлах которых располагаются молекулы. Химические связи в них ковалентные, как полярные, так и неполярные. Связи в молекулах прочные, но между молекулами связи не прочные. Ниже представлена кристаллическая решётка I2
Вещества с МКР имеют малую твёрдость, плавятся при низкой температуре, летучие, при обычных условиях находятся в газообразном или жидком состоянии