- •Внешний фотоэффект и его законы.
- •3. Дифференциальное уравнение незатухающих гармонических колебаний
- •Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта
- •Пружинный маятник
- •Тепловое излучение, характеристики, закон планка.
- •Основные законы теплового излучения
- •Условия возникновения интерференции.
- •Интерференция от двух источников
- •Электрический колебательный контур. Энергия электромагнитных колебаний.
- •Сложение колебаний одного направления и одинаковой частоты.
- •Плоские, сферические, цилиндрические волны.
- •Сложение взаимно-перпендикулярных колебаний
- •Виды поляризации света
- •Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний
- •Метод зон Френеля. Дифракция Френеля.
- •Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний
- •Дифракция Фраунгофера на одной щели.
- •Резонанс токов и напряжений
- •Волновые процессы, продольные и поперечные волны
- •Стоячие волны.
- •Естественный и поляризованный свет. Закон Малюса
- •Волновое уравнение электромагнитной волны
- •Дифракция Света. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •Вращение плоскости поляризации в оптически активных веществах
- •Скорость распространения электромагнитных волн. Свойства электромагнитных волн
- •Поляризация при отражении и преломлении
- •Электромагнитная природа света
- •Двойное лучепреломление
- •Интерференция световых волн. Условия максимумов и минимумов.
- •Дифракционная решетка.
- •Кольца ньютона в отраженном и проходящем свете
- •Когерентность и монохроматичность световых волн
- •Определение n максимума при дифракции Фраунгофера.
- •Получить из формулы планка закон Больцмана.
Виды поляризации света
ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА - физ. характеристика оптич. излучения, описывающая поперечную анизотропию световых волн, т. е. неэквивалентность разл. направлений в плоскости, перпендикулярной световому лучу.
Графически состояние П. с. обычно изображают с помощью эллипса поляризации - проекции траектории конца вектора Е на плоскость, перпендикулярную лучу (рис. 1). Проекц. картина полностью поляризованного света в общем случае имеет вид эллипса с правым или левым направлением вращения вектора Е (рис. 1, б, г, е). Такой свет наз. эллиптически поляризованным. Наиб, интерес представляют предельные случаи эллиптич. поляризации - линейная, когда эллипс поляризации вырождается в отрезок прямой линии (рис. 1, а, д), определяющий положение (азимут q) плоскости поляризации, и циркулярная (или круговая), когда эллипс поляризации представляет собой окружность (рис. 1, в).
В первом случае свет наз. плоскополяризованным или линейно поляризованным, а во втором - право- или левоциркулярно поляризованным в зависимости от направления обхода эллипса поляризации. П. с. принято называть правой, если вектор Е совершает вращение по часовой стрелке при наблюдении навстречу световому лучу.
Для количеств. описания характера поляризации полностью поляризованного света используют величину отношения длин малой (В)и большой (А)полуосей эллипса поляризации - эллиптичность е = В/А, приписывая ей знак, определяемый направлением вращения вектора Е. Правополяризованному свету приписывают положительную эллиптичность, а левополяризованному свету - отрицательную. Т. о., для всех типов П. с. эллиптичность е лежит в пределах -1 1. В нек-рых случаях удобно ввести также угол эллиптичности определяемый соотношением:
Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний
. Дифференциальное уравнение свободных затухающих колебаний заряда в контуре (при R≠0) , как известно
Учитывая формулу собственной частоты колебательного контура и принимая коэффициент затухания равным ., затем
колебания заряда подчиняются закону
с частотой , и в итоге решаем .
Метод зон Френеля. Дифракция Френеля.
Свет поляризуется при отражении от границы двух сред и при прохождении границы – при преломлении.
Если угол падения света на границу раздела двух диэлектриков (например воздух – стекло) отличен от нуля, то отраженный и преломленный свет оказывается частично поляризованным. (При отражении света от проводящей поверхности свет получается эллиптически поляризованным).
В отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения, а в преломленном луче – колебания параллельные плоскости падения (рис. 11.6, а).
Степень поляризации зависит от угла падения.
Если луч падает на границу двух сред под углом α, удовлетворяющим условию где n21 – показатель преломления второй среды относительно первой, то отраженный луч оказывается полностью поляризованным. Преломленный луч – поляризован частично (рис. 11.6, б).
При отражении естественного света от диэлектрика (диэлектрического зеркала) используется формула Френеля для расчета степени поляризации:
Дифра́кция Френе́ля — дифракционная картина, которая наблюдается на небольшом расстоянии от препятствия, по условиям, когда основной вклад в интерференционную картину дают границы экрана.
На рисунке схематично изображён (слева) непрозрачный экран с круглым отверстием (апертура), слева от которого расположен источник света. Изображение фиксируется на другом экране - справа. Вследствие дифракции свет, проходящий через отверстие, расходится, поэтому область, которая была затемнена по законам геометрической оптики, будет частично освещённой. В области, которая при прямолинейном распространении света была бы освещённой, наблюдаются колебания интенсивности освещения в виде концентрических колец.
Дифракционная картина для дифракции Френеля зависит от расстояния между экранами и от расположения источников света. Её можно рассчитать, считая, что каждая точка на границе апертуры излучает сферическую волну по принципу Гюйгенса. В точке наблюдения (занимаемое вторым экраном) волны или усиливают друг друга, или гасятся в зависимости от разности хода.
Условие применимости достаточно слабо, и позволяет все характерные размеры взять как сравнимые величины, если апертура много меньше, чем длина пути. К тому же так как нас интересует только малая область недалеко от источника величины x и y много меньше чем z, предположим , что означает и r в знаменателе можно аппроксимировать выражением .
В противоположность дифракции Фраунгофера, дифракция Френеля должна учитывать кривизну волнового фронта, для того чтобы правильно учесть относительные фазы интерферирующих волн.
Электрическое поле для дифракции Френеля в точке (x,y,z) дано в виде:
Это - интеграл дифракции Френеля; он означает, что, если приближение Френеля действительно, распространяющееся поле - сферическая волна, начинающаяся в апертуре и движущаяся вдоль z.