- •Броуновское движение.
- •Работа газа при изобарном изменении объема.
- •Виды деформаций.
- •Механическое напряжение.
- •Механические свойства.
- •Электрическое поле.
- •Напряженность электрического поля.
- •Потенциал
- •Диэлектрик в электрическом поле.
- •Сила тока.
- •Сопротивление проводника.
- •I. Различие в работе выхода электронов из металлов.
- •II. Неодинаковая плотность электронного газа в металле.
- •Термоэлектродвижущая сила.
- •Законы Фарадея.
- •Примесные полупроводники.
- •I. Полупроводники n-типа.
- •II. Полупроводники p-типа.
- •Электронно-дырочный переход.
- •Полупроводниковый диод.
- •Электрический ток в газах.
- •Действие магнитного тока на проводник с током.
- •Работа при перемещении проводника с током в магнитном поле.
- •1. Парамагнетики.
- •Намагничивание ферромагнетиков.
- •Индуктивность. Потокосцепление. Самоиндукция. Эдс самоиндукции.
- •Параметры колебательного движения.
- •Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны.
Электрическое поле.
Воздействие, при котором тела могут действовать друг на друга при отсутствии материи между ними, называются дальнодействием. Когда тела действуют друг на друга с помощью материи, находящейся между ними, их взаимодействие называется близкодействием. Следовательно, при близкодействии тело непосредственно воздействует на материальную среду, а эта среда уже воздействует на другое тело.
Поле, передающее воздействие одного электрического заряда на другой в соответствии с законом Кулона, называется электрическим или электростатическим полем.
Электрическое поле возникает вокруг неподвижных зарядов и действует на неподвижные заряды.
Электрическое поле можно обнаружить с помощью пробного заряда qпр:
1) величина qпр должна быть очень малой по сравнению с зарядами, создющими поле;
2) qпр – всегда положительный заряд.
При движении заряда вместе с ним перемещается и его поле.
Напряженность электрического поля.
Силы, действующие на один и тот же пробный заряд в различных точках электрического поля, отличаются величиной и направлением.
F = E*qпр
E – напряженность электрического поля.
Силовая характеристика точки электрического поля называетсянапряженностью электрического поля.
Напряженность электрического поля измеряется силой, с которой поле действет на единичный оложительный заряд, внесенный в заданную точку поля.
E = F/qпр
[E] = Н/Кл
F = (q*qпр)/(4**ε0*r^2)
E = q/(4**ε0*r^2)
(E) – направление вдоль прямой, соединяющей точку поля с точечным зарядом, создающим поле к совпадающей с направлением силы, действующей на положительным пробный заряд.
Если поле создается сразу несколькими зарядами, то напряженность находится как геометрическая сумма напряженностей, созданных в этой точке каждым зарядом в отдельности.
Электрическое поле изображается с помощью линий напряженности.
Линией напряженности называется такая линия, в каждой точке которой вектор напряженности поля направлен по касательной.
Свойства линий напряженности:
1) Линии напряженности нигде не пересекаются друг с другом.
2) Линии напряженности имеют начало на положительном заряде и конец на отрицательном, то есть являются незамкнутыми линиями.
3) Линии напряженности между зарядами нигде не пересекаются.
РИСУНОК
Работа электрического поля при перемещении заряда.
РИСУНОК
A = F*BC*cosa = q*E*BC*cosa
BC*cosa = BD =>
A = q*E*BD
ABDC = ABD + ADC = q*E*BD + q*E*DC*cosa (=0) =>
ABDC = q*E*BD
Силы поля совершают работу только при перемещении заряда вдоль линии напряженности поля.
В однородном электрическом поле работа не зависит от формы пути.
Работа сил электрического поля по замкнутому контуру всегда равна 0.
Поле, в котором работа не зависит от формы пути называется потенциальным.
ABC = ПB – ПC
Условились потенции(альную энергию заряда, находящегося в точке, бесконечно удаленной от заряженного тела, создающего поле, считать за нуль:
Пбесконечности = 0 =>
Пbбесконечности = Пb – Пбесконечности = Пb
Потенциал
ПB = «Фи»B*q
Энергетическая характеристика электрического поля в данной точке называется потенциалом поля в данной точке.
Потенциал измеряется потенциальной энергией единичного положения заряда, находящегося в заданной точке поля.
«Фи»B = ПB/q
Потенциал точки электрического поля численно равен работе, совершаемой силами поля при перемещении единичного положительного заряда из этой точки в бесконечность.
«Фи» = q/(4**ε0*r)
А12 = П1 – П2 = «Фи»1*qпр – «Фи»2*qпр = qпр*(«Фи»1 – «Фи»2)
△«Фи» = «Фи»1 – «Фи»2 = U – разность потенциалов или напряжение U
A = q*U => работа прямо пропорциональна напряжению между точками.
U = A/q
[U] = Дж/Кл = В
Связь между напряженностью и разностью потенциалов.
РИСУНОК
U = «Фи»1 – «Фи»2
1) A = qпр*U
2) A = F*d = qпр*E* d
qпр* U = qпр*E* d =>
U = E* d =>
E = U/d = («Фи»1 – «Фи»2)/d
Напряженность однородного поля численно равна разности потенциалов на ее длины линии напряженности.
[E] = В/м
Проводник в электрическом поле.
РИСУНОК
Характерной особенностью проводников является то, что у них всегда имеется большое количество свободных электронов.
Внутри проводника эти электроны движутся хаотически. Если в проводнике есть электрическое поле, то на их хаотическое движение накладывается их упорядоченное движение в сторону действия электрических сил.
Пусть металлический проводник, состоящий из двух плотно прижатых друг к другу частей помещен во внешнее электрическое поле E.
На свободные электроны в этом проводнике действют силы поля F1, направленные противоположно вектору E. В результате смещения электронов под действием этих сил на правом конце поводника возникает избыток положительных зарядов, а на левом – избыток электронов. Поэтому между концами проводника возникает внутреннее поле.
Внутри проводника это поле направлено навстречу внешнему и на каждый оставшийся внутри проводника электрон действует с силой F2, направленной вправо.
Сначала F1 > F2 и их равнодействующая направлена влево . Поэтому электроны внутри проводника продолжают смещаться влево, а внутреннее поле постепенно усиливается. Когда на левом конце проводника скопится достаточно много свободных электронов, сила F1 = F2 и их равнодействующая будет равна нулю. После этого оставшиеся внутри проводника свободные электроны будут двигаться уже только хаотически. Следовательно, оле внути проводника исчезло.
Если проводник удалить из поля, то его положительные и отрицательные заряды вновь равномерно распределятся по всему объему проводника и все его части станут электрически нейтральными.