- •Часть 1 Введение
- •Классификация физических величин
- •Размер физических величин. “Истинное значение” физических величин
- •Основной постулат и аксиома теории измерений
- •Теоретические модели материальных объектов, явлений и процессов
- •Физические модели
- •Математические модели
- •Погрешности теоретических моделей
- •Общая характеристика понятия “измерение” (сведения из метрологии)
- •Классификация измерений
- •Измерение как физический процесс
- •Методы измерений как методы сравнения с мерой
- •Функциональная блок-схема метода
- •2.3. Мостовой метод
- •3. Разностный метод
- •3.1. Нулевые методы
- •4. Метод развёртывающей компенсации
- •Часть 2 Измерительные преобразования физических величин
- •Функциональная блок-схема:
- •Реализации: к лассификация измерительных преобразователей
- •Примеры динамических преобразователей
- •Статические характеристики и статические погрешности си
- •Характеристики воздействия (влияния) окружающей среды и объектов на си
- •Полосы и интервалы неопределённости чувствительности си
- •Си с аддитивной погрешностью (погрешность нуля)
- •Си с мультипликативной погрешностью
- •С и с аддитивной и мультипликативной погрешностями
- •Измерение больших величин
- •Формулы статических погрешностей средств измерений
- •Полный и рабочий диапазоны средств измерений
- •Динамические погрешности средств измерений
- •Динамическая погрешность интегрирующего звена
- •Причины аддитивных погрешностей си
- •Влияние сухого трения на подвижные элементы си
- •Конструкция си
- •Контактная разность потенциалов и термоэлектричество
- •Контактная разность потенциалов
- •Термоэлектрический ток
- •Помехи, возникающие из-за плохого заземления
- •Причины мультипликативных погрешностей си
- •“Старение” и нестабильность параметров си
- •Нелинейность функции преобразования
- •Геометрическая нелинейность
- •Физическая нелинейность
- •Токи утечки
- •Меры активной и пассивной защиты
- •Часть 3 Физика случайных процессов, определяющих минимальную погрешность измерений
- •Возможности органов зрения человека
- •Естественные пределы измерений
- •Соотношения неопределенности Гейзенберга
- •Естественная спектральная ширина линий излучения
- •Абсолютная граница точности измерения интенсивности и фазы электромагнитных сигналов
- •Фотонный шум когерентного излучения
- •Эквивалентная шумовая температура излучения
- •Электрические помехи, флуктуации и шумы
- •Физика внутренних неравновесных электрических шумов Дробовой шум
- •Шум генерации - рекомбинации
- •Импульсный шум
- •Физика внутренних равновесных шумов Статистическая модель тепловых флуктуаций в равновесных системах Математическая модель флуктуаций
- •Простейшая физическая модель равновесных флуктуаций
- •Основная формула расчета дисперсии флуктуации
- •Влияние флуктуаций на порог чувствительности приборов
- •Примеры расчета тепловых флуктуаций механических величин Скорость свободного тела
- •Колебания математического маятника
- •Повороты упруго подвешенного зеркальца
- •Смещения пружинных весов
- •Тепловые флуктуации в электрическом колебательном контуре
- •Корреляционная функция и спектральная плотность мощности шума
- •Флуктуационно-диссипационная теорема
- •Формулы Найквиста
- •Спектральная плотность флуктуации напряжения и тока в колебательном контуре
- •Эквивалентная температура нетепловых шумов
- •Часть 4 Внешние электромагнитные шумы и помехи и методы их уменьшения
- •Емкостная связь (емкостная наводка помехи)
- •Индуктивная связь (индуктивная наводка помехи)
- •Экранирование проводников от магнитных полей Особенности проводящего экрана без тока
- •Особенности проводящего экрана с током
- •Магнитная связь между экрана с током и заключенным в него проводником
- •Использование проводящего экрана с током в качестве сигнального проводника
- •Защита пространства от излучения проводника с током
- •Анализ различных схем защиты сигнальной цепи путем экранирования
- •Сравнение коаксиального кабеля и экранированной витой пары
- •Особенности экрана в виде оплетки
- •Влияние неоднородности тока в экране
- •Избирательное экранирование
- •Подавление шумов в сигнальной цепи методом ее симметрирования
- •Дополнительные методы шумоподавления Развязка по питанию
- •Развязывающие фильтры
- •Защита от излучения высокочастотных шумящих элементов и схем
- •Шумы цифровых схем
- •Часть 5 Применение экранов из тонколистовых металлов
- •Ближнее и дальнее электромагнитное поле
- •Эффективность экранирования
- •Полное характеристическое сопротивление и сопротивление экрана
- •Потери на поглощение
- •Потери на отражение
- •Суммарные потери на поглощение и отражение для магнитного поля
- •Влияние отверстий на эффективность экранирования
- •Влияние щелей и отверстий
- •Использование волновода на частоте ниже частоты среза
- •Влияние круглых отверстий
- •Использование проводящих прокладок для уменьшения излучения в зазорах
- •Шумовые характеристики контактов и их защита
- •Тлеющий разряд
- •Дуговой разряд
- •Сравнение цепей переменного и постоянного тока
- •Материал контактов
- •Индуктивные нагрузки
- •Принципы защиты контактов
- •Подавление переходных процессов при индуктивных нагрузках
- •Цепи защиты контактов при индуктивных нагрузках Цепь с емкостью
- •Цепь с емкостью и резистором
- •Цепь с емкостью, резистором и диодом
- •Защита контактов при резистивной нагрузке
- •Рекомендации по выбору цепей защиты контактов
- •Паспортные данные на контакты
- •Согласование сопротивлений генераторных ип
- •Согласование сопротивлений параметрических преобразователей
- •Принципиальное различие информационных и энергетических цепей
- •Использование согласующих трансформаторов
- •Метод отрицательной обратной связи
- •Метод уменьшения ширины полосы пропускания
- •Эквивалентная полоса частот пропускания шумов
- •Метод усреднения (накопления) сигнала
- •Метод фильтрации сигнала и шума
- •Случай: ωсигн≠ωшум
- •Проблемы создания оптимального фильтра
- •Метод переноса спектра полезного сигнала
- •Метод фазового детектирования
- •Метод синхронного детектирования Функциональная блок-схема метода:
- •Погрешность интегрирования шумов с помощью rc - цепочки
- •Метод модуляции коэффициента преобразования си
- •Применение модуляции сигнала для увеличения его помехозащищенности
- •Метод дифференциального включения двух ип
- •Метод коррекции элементов си
- •Методы уменьшения влияния окружающей среды и условий изменения
- •Организация измерений
Простейшая физическая модель равновесных флуктуаций
Всякую физическую систему всегда можно рассматривать как часть некой, пусть даже очень большой, замкнутой системы. Именно замкнутая система обладает одним замечательным свойством. Известно, что, вследствие взаимодействия частиц, замкнутая система проходит все свои микросостояния одинаково часто, т.е. находится в каждом из этих состояний одинаково долго. Значения параметров системы (физических величин), отвечающие этим микросостояниям, могут совпадать, но могут и отличаться между собой. Общим между ними является то, что энергия замкнутой системы во всех микросостояниях одинакова.
Равновесному состоянию отвечает подавляюще большое количество таких микросостояний, в которых значения параметров совпадают. Поэтому в равновесном состоянии система находится подавляюще долго.
Отсюда так же понятно, что, по мере “гуляния” замкнутой системы по всем своим микросостояниям, ее параметры и параметры ее частей – подсистем должны меняться (флуктуировать), поскольку часть этих микросостояний не отвечает равновесному состоянию. И, чем дальше система находится от своего равновесия, тем меньшее число микросостояний отвечает значениям ее параметров и тем реже будет в них находится система.
Пример. Поясним на простом примере, что такое микро и макро – состояния системы.
Система, состоящая из одномерной цепочки намагниченных молекул – простейшая модель физической системы. В отсутствие внешнего магнитного поля направление каждой из молекул, вверх или вниз, - совершенно случайное.
С остояние такой системы характеризуется величиной и направлением вектора результирующего магнитного момента.
Каждое микросостояние всей системы характеризуется указанием направления каждой молекулы. Каждое макросостояние всей системы характеризуется указанием числа молекул направленных вверх и вниз. Общее число микросостояний 2N.
В системе, состоящей из N молекул, число микросостояний, в которой n каких-то молекул направлены вверх и N-n каких молекул направлены вниз, рассчитывается по известной формуле сочетаний из N по n: .
Следовательно, одно макросостояние, в котором n молекул направлены вверх (и N-n направлены вниз), реализуется g(N,n) числом микросостояний. Отсюда также следует, что каждому макросостоянию системы соответствует множество микросостояний.
В нашем примере системе из N=10 молекул общее число микросостояний, в которых n=5 (половина) молекул направлены вверх, будет равно .
Если p-вероятность того, что молекула направлена вверх, и q- вероятность того, что молекула направлена вниз, то вероятность микросостояния, в котором n конкретных молекул направлены вверх, равна pnqN-n (если внешнее магнитное поле равно нулю, то очевидно, что р=q=0,5).
Вероятность макросостояния, в котором n каких-то молекул направлены вверх, будет равна сумме вероятностей всех микросостояний, реализующих данное макросостояние, и эта вероятность вычисляется по формуле: . Равновесному состоянию системы отвечают то значение n, для которого вероятность w максимальна.
Основная формула расчета дисперсии флуктуации
Флуктуации – результат совместного действия огромного числа частиц образующих макросистему. В этом случае, в соответствии с предельной теоремой теории вероятностей, вероятность обнаружить значение величины в бесконечно малом интервале от x до x+dx – элементарная вероятность подчиняется закону Гаусса, причем (2). Без ограничения общности, в теории флуктуаций считают, что <x>=0. Сравнивая (2) с (1), найдем .(3)
Под значением флуктуации параметра х понимают именно значение величины х. Физический смысл этого параметра состоит в следующем: величина х – это корень квадратный из среднего квадрата отклонения параметра х системы от его среднего значения.
Отклонения параметра х от своего среднего значения в результате флуктуации могут быть сколь угодно большими по величине. В соответствии с формулой (2), чем меньше отклонение, тем чаще они происходят, и наоборот.
Формулу (3) будем считать основной формулой для расчета интенсивности флуктуаций равновесной системы. Напомним, что A(х) – работа, необходимая для того, чтобы вывести систему из положения равновесия и привести ее данное состояние.