![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Основные опубликованные работы:
- •Электротехника и электроника
- •Часть 1
- •13 Переходные процессы в линейных цепях с сосредоточенными параметрами
- •13.1 Возникновение переходных процессов
- •13.2 Законы коммутации и начальные условия
- •13.3 Принужденный и свободный режимы
- •13.4 Переходный процесс в цепи r, l
- •13.5 Переходный процесс в цепи r, c
- •Операторный метод анализа переходных процессов в линейных цепях
- •1.1 Преобразование Лапласа и его свойства
- •1.2 Теорема разложения
- •1.3 Расчет переходных процессов операторным методом
13.3 Принужденный и свободный режимы
В общем случае анализ переходного процесса в линейной цепи с сосредоточенными параметрами r, L, C, M сводится к решению обыкновенных линейных неоднородных дифференциальных уравнений, выражающих законы Кирхгофа. Эти уравнения представляют линейную комбинацию напряжений, токов, их первых производных и интегралов по времени.
Например, если какая-нибудь ЭДС е(t) включается в цепь состоящую из последовательно соединенных г, L, C, то интегро-дифференциальное уравнение имеет вид:
Это уравнение после дифференцирования приводится к неоднородному дифференциальному уравнению второго порядка:
Как известно, общее решение такого уравнения равно сумме частного решения неоднородного уравнения и общего решения однородного уравнения.
Частное решение выражает принужденный режим, задаваемый источником. Если воздействующая функция, стоящая в правой засти уравнения, постоянна или является периодической функцией времени, то принужденный ток будет одновременно и установившимся. Расчеты установившихся токов рассмотрены в предыдущих главах. Нахождение частного решения в других, более сложных случаях, будет изложено в §13-7, а также в §14-12.
Общее решение физически определяет поведение цепи при отсутствии внешних источников электрической энергии и при заданных начальных условиях. Функции, определяемые общим решением, называются свободными составляющими (токов, напряжений и др.).
В случае, рассмотренном выше, однородное уравнение имеет вид:
и соответствующее ему характеристическое уравнение
.
Если корни характеристического уравнения обозначить через p1 и p2 , то общее решение запишется в виде:
где А1 и А2 – постоянные интегрирования, которые определяются из начальных условий (§13.7).
Полный переходной ток в цепи равен сумме принужденного и свободного токов:
Аналогично напряжение, заряд, магнитный поток и другие функции на любом участке цени в переходном режиме состоят из принужденной и свободной составляющих.
На основании законов коммутации (§13.2) можно найти начальные независимые условия и . После этого можно записать согласно (13.7):
откуда
Итак,
начальные значения свободных функций
и
определяются изменениями в момент
коммутации соответствующих принужденных
функций.
В частном случае при нулевых начальных условиях
;
.
В зависимости от порядка дифференциальных уравнений описывающих исследуемые переходные процессы, различают цепи первого, второго и более высокого порядка.
В цепях первого порядка накопление энергии происходит только в одном элементе, L или С, в форме магнитной энергии (в цепи с индуктивностью - §13.4) или электрической энергии (в цепи с емкостью - §13.5). Одноконтурная цепь, содержащая элементы, в которых накапливается энергия обоих видов - магнитная и электрическая, представляет цепь второго порядка (цепь r, L, C - §13.6). Разветвленные цепи могут быть более высокого порядка (§13.7).
13.4 Переходный процесс в цепи r, l
Положим, что в момент t=0 цепь, состоящая из сопротивления r и индуктивности L, включенных последовательно, присоединяется к источнику ЭДС e(t) (рис. 13.2).
Рис 13.2 Включение цепи r, L
Дифференциальное
уравнение для времени
записывается в виде:
.
Характеристическое
уравнение имеет вид
и соответственно корень уравнения
.
Отсюда
свободный ток:
.
Переходной ток в цепи определится суммой принужденного и свободного токов:
.
Принужденный ток может быть найден, если задана ЭДС e(t). Рассмотрим три случая:
включение в цепь г, L постоянной ЭДС Е;
короткое замыкание цепи r, L;
включение в цепь г, L гармонической ЭДС. e(t),
1.Включение в цепь г, L постоянной ЭДС Е;
При включении в цепь г, L постоянной ЭДС Е принужденный ток равен E/r. Поэтому согласно (13.9)
.
Постоянная интегрирования A находится по начальному условию
.
Согласно уравнению (13.10) при t=0
.
Откуда
.
Следовательно,
.
Здесь
- предельное значение, к которому
стремится ток i(t)
по мере неограниченного возрастания
t,
называемое установившимся током.
.
Рис. 13.3 Принужденный свободный и переходный токи при включении в цепь r, L постоянной ЭДС
В начальный момент t=0 ЭДС самоиндукции
,
и полностью компенсируется ЭДС источника, так как ток i(0) равен нулю.
С течением времени ЭДС самоиндукции убывает, а ток цепи возрастает, асимптотически приближаясь к установившемуся значению.
На рис. 13.3 показаны кривые принужденного, свободного и переходного токов; на этом же рисунке изображена кривая напряжения на индуктивности
.
Из
курса матанализа известно, что если
y=f(t),
то подкасательная равна
.
В данном случае при любом значении t
.
Величина
носит название постоянной времени.
Постоянная времени измеряется в секундах:
.
Выражение
(13.11) показывает, что постоянна времени
графически определяется длиной к кривой
или
при любом значении t.
Нарастание тока происходит тем быстрее, чем меньше постоянная временили соответственно, чем быстрее убывает ЭДС самоиндукции. Для различных моментов времени ток в цели, выраженный в процентах конечного (установившегося) значения, составляет:
|
|
|
|
|
|
|
|
63.2 |
86.5 |
95 |
98.2 |
99.3 |
100 |
Следовательно, постоянная времени цепи r, L равна промежутку времени, в течение которого свободная составляющая тока убывает в e=2,718 раза, и соответственно ток в этой цепи, включенной на постоянное напряжение, достигает 63.2% своего установившегося значения.
Как
видно из рис.. 13.3 и приведенных значений
t и i/I,
переходный процесс теоретически длится
бесконечно долго. Практически же можно
считать, что он заканчивается спустя
.
2.Короткое замыкание цепи r, L.
Положим, что цепь r, L, присоединенная к источнику постоянного или переменного напряжения, замыкается при t=0 накоротко (рис.13.4,а). В образовавшемся при этом контуре r, L благодаря наличию магнитного поля индуктивной катушки ток исчезает не мгновенно: ЭДС самоиндукции обусловленная убыванием магнитного потока стремится поддержать ток в контуре за счет энергии исчезающего магнитного поля. По мере того как энергия магнитного поля постепенно рассеивается, превращаясь в сопротивлении г в тепло, ток в контуре приближается к нулю.
Процесс, происходящий в короткозамкнутом контуре r, L, является свободным; принужденный ток в данном случае равен нулю.
Положив
в (13.9)
имеем:
Постоянная интегрирования А находится из начального условиях
.
Откуда
;
здесь i(o-) - значение тока в индуктивности в момент непосредственно предшествовавший короткому замыканию; оно может быть положительным или отрицательным.
На рис.13.4,б изображены кривые спада тока в короткозамкнутом контуре и кривая напряжения на индуктивности
.
В
предположении,
что
а)
б)
Рис.13.4 Короткое замыкание цепи r, L. а - расчетная схема; б – кривые тока i и напряжения
Постоянная времени контура может быть найдена графически как подкасательная кривой i(t) (например, в момент t=0).
Переходный
процесс в короткозамкнутом контуре
заканчивается теоретически при
.
За это время в сопротивлений г выделяется
в виде тепла энергия
т.е. вся энергия, запасенная в магнитном поле катушки до коммутации.
Так же как и в предыдущем случае, переходный процесс в короткозамкнутом контуре можно практически считать законченным спустя .
3.Включение в цепь R, L гармонической ЭДС.
При
включении в цепь r, L гармонической ЭДС
принужденный
ток будет:
где
;
Постоянная интегрирования определяется по начальному условию
.
Следовательно,
.
Откуда
.
Поэтому искомый ток будет:
На
рис.13.5,а изображены iпр
,
iсв,
i.
Начальные ординаты iпр.(0),
iсв(0)
одинаковы по абсолютной величине и
противоположны по знаку: поэтому ток в
начальный момент равен нулю. Свободный
ток убывает по показательному закону.
По истечении времени t=
свободный ток уменьшается в e=2.718
раза по сравнению с начальным значением
iсв(0).
Постоянная времени прямо пропорциональна
частоте
:
.
Если
в момент коммутации (t=0)
ток iпр.
проходит
через нуль, т.е. выполняется условие
,
то свободный ток не возникает, и в цепи
сразу наступает принужденный,
установившийся режим без переходного
процесса.
а) б)
0
Рис.13.5 Принужденный, свободный и переходный токи при включении в цепь r, L гармонической ЭДС
Если
же коммутация происходит при
или
то начальный свободный ток максимален
(рис.13-5.б), а именно
и ток переходного режима достигает
экстремального значения (положительного
или отрицательного) в конце первого
полупериода. Однако даже в предельном
случае, когда r=0
и, следовательно,
,
ток не может превышать предельную
амплитуду установившегося режима более
чем вдвое.