- •2. Потенц. И его связь с напряжённостью.
- •3. Поток вектора напряж и теорема Гаусса.
- •5. Метод точечн зарядов. Пример расчёта поля распредел заряда.
- •6.Электроёмкость. Конденсат. Метод эквивал конденсатора. Энергия эл поля.
- •8. Эл/стат поле в диэл среде. Характер поля в веществе. Диэлектр параметры.
- •19. Поток вектора магнитной индук, теор Гаусса для магнитного поля.
- •20. Работа по перемещен проводника и контура в магнитн поле.
- •24. Индуктивн контура, самоиндукция, взаимоиндукц, энергия магнитн поля.
- •25. Магнитн cв-ва вещ-ва, магнит моменты микротоков. Типы и cв-ва магнетиков. Диа- и парамагнит эффект.
- •29. Третье и четвёртое уравн-ие Максвелла.
- •31. Эл/магнитн колебан в lc-контуре. Свободн и затух колебания.
- •38.Электромагнитн. Волны.
1.Эл/статическое поле. Хар-ки. Эл/статическое поле созд зарядами, кот. не подвижны в данной сист. отсчёта. Основные хар-кл напряжённость(величина численно равная силе кот. действ. со стороны поля на помещённый в pne точку единичн. точечный неподвижн. заряд. Силовая характ. поля.)
потенциал ( энергет характеристика поля. Велич скалярная)
силов. линии (линии, касательн. к котор, .совпад. в любой точке с направлением вектора напряжён. в этой точке)
поверхн. заряд
поверхн. пл. заряда
объёмн. заряд
2. Потенц. И его связь с напряжённостью.
Наз-ся потенциалом поля в данной точке и использ для описания электрич полей. Следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладал бы в данной точке поля единич положит заряд
Потенциал поля, системы зарядов, равен алгебраич сумме потенц, создаваем кажд из зарядов в отдельности
Потенц численно равен работе, кот соверщ силы поля над един полож зарядом при удалении его из данной точки на бесконечность
Связь между Е и фи, аналог связи между потенц энергии и силой.
Последн формула позвол по известн значен фи найти Е поля в каждой точке
3. Поток вектора напряж и теорема Гаусса.
Потоком Е(вектора) через площадку dS наз-ся скалярная величина ФЕ равная призведен вектора Е на dS
Т.Гаусса
Для произведен эл/стат поля поток вектора Е через произвольн замкнут поверхн S пропорцион алгебраич сумме зарядов охватываемых данной пов-ью и обратно пропорц произведен Е*Е0
5. Метод точечн зарядов. Пример расчёта поля распредел заряда.
6.Электроёмкость. Конденсат. Метод эквивал конденсатора. Энергия эл поля.
Величина С, характер зависим заряда наэлектризован проводника от размеров и формы проводника и внешних условий, наз-ся электроёмкостью проводника. Она измер кол-ом электрич, необход для повышения потенц проводн на единицу
Конденсаторы – служат для накопления электрич зарядов и электрич энергии, электроёмкость кот не зависит от внешних условий. Два проводника, в кот накаплив заряды, наз-ся обкладками. Расстояние между ними мало. Накоплен зарядов на обкладках наз-ся зарядкой.
Когда обкладки крнденсат являя-ся плоскими поверхн, конденсатор – плоский.
Энергия эл поля Собств энергия заряж проводника наз-ся потенц энергия взаимодейств зарядов, наход на проводнике
Если имеется сист n заряжён проводников, то полная эл энергия сист сост из суммы собствен. энергий проводников и энергий их взаимодейств
Энергия заряжённого конденсатора явл-ся полной энергией сист 2 проводников
Энергия однородн Эл поля, сосредоточ в V изотропной среды
Объёмная плотность энергии эл поля наз-ся энергия поля, сосредоточен в еденице V поля
7.Расчёт полей диполя, равном заряж бесконечн плоскости, сферы, бесконечной нити. Принцип суперпозиции примен для расчёта эл/стат поля эл диполя( сиситема двух зарядов равн по модулю разноим точечных зарядов. расст мехду котор значит меньше расст до рассматрив точек поля. Вектор направленпо оси диполя от отриц заряда к положит и равн расст между ними, наз-ся плечом диполя l. Вектор P, совпад по направл с плечом диполя, наз-ся эл моментом(Кл-м)
Согласно принципу суперпозиции Е поля диполя в произв точке
Заряжен бескон пл-ти
Нити
Сферы