- •«Молекулярная физика и термодинамика» оглавление
- •Введение
- •Предмет молекулярной физики. Теплота.
- •Основные понятия раздела.
- •Молекулярно – кинетическая теория газов.
- •Температурные Шкалы.
- •Измерение температуры.
- •Измерение давления.
- •Основные газовые законы. Уравнение Менделеева – Клапейрона.
- •Закон Бойля – Мариотта.
- •Уравнение состояния идеальных газов.
- •Закон Авогадро.
- •Закон Дальтона.
- •Основное уравнение кинетической теории газов.
- •Распределение скоростей молекул по Максвеллу.
- •Скорости молекул.
- •Барометрическая формула.
- •Распределение Больцмана.
- •Опыты Перрена (экспериментальное определение числа Авогадро).
- •Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул.
- •Явления переноса.
- •Диффузия.
- •Внутреннее трение (вязкость).
- •Теплопроводность.
- •Теплопроводность и внутреннее трение в газах при низком давлении.
- •Общее уравнение переноса.
- •Получение и методы измерения низких давлений.
Распределение скоростей молекул по Максвеллу.
Закон распределения молекул по скоростям был впервые получен Максвеллом (строгое обоснование дал Больцман.)
Молекулы движутся с различными скоростями, но при каждой температуре Т существует такая наиболее вероятная скорость υВ , что большинство газовых молекул движутся со скоростями, не очень сильно отличающимися от этой скорости. Молекулы с резко отличными скоростями встречаются редко.
Молекул, обладающих точно заданной скоростью в каждый данный момент, может не оказаться ( из – за беспорядочности движения).
Но можно поставить вопрос о числе молекул, скорости которых лежат в некотором определенном интервале скоростей. Например, имеют значения, лежащие между некоторыми данными скоростями υ и υß. Закон распределения скоростей был впервые выведен Максвеллом. Он подсчитал число молекул dN, скорости которых лежат в интервале скоростей от некоторой заданной скорости υ до υ+dυ
Ю, m0 – масса молекулы. N – общее число молекул рассматриваемого газа.
Перепишем (1) так:
функция распределения.
Тогда (2)примет вид:
Из (3) можно найти наиболее вероятную скорость. Для этого исследуем (3) на экстремум :
μ – молярная масса.
Закон распределения Максвелла можно записать, вводя относительную скорость U=
υ – данная скорость.
Тогда число молекул dN, относительные скорости которых лежат в интервале U, U+dU, определится соотношением:
Приведем графики распределения молекул по скоростям (рис. 1).
Кривая распределения молекул асимметричная: правая часть более покатая , а левая – более крутая. Площадь между правой частью кривой распределения и осью абсцисс больше, чем между левой частью и осью абсцисс. А это означает, что в газе больше быстрых молекул, чем медленных (в сравнении с υß.)
(рис. 1)
По мере роста температуры графики распределения Максвелла становятся всё более пологими, а значение максимума уменьшается. Площадь же , ограниченная кривой распределения и осью абсцисс, остаётся неизменной.
Формула Максвелла (1) не учитывает направления скоростей. Можно поставить вопрос шире: каково число молекул, скорости которых лежат в данном интервале скоростей и имеют некоторые определённые направления?
Число молекул, составляющие скоростей которых υx лежат в интервале υx , υx+ dυx, составляющие υy- в интервале υy, υy +dυy; составляющие υz- в интервале υz , υz+ dυz,
равно:
Или так :
Поставленному условию удовлетворяют все молекулы, вектора скоростей которых попадают своими концами в объём dω=dυx dυydυz.
Скорости молекул.
Средняя арифметическая:
Наиболее вероятная:
Средняя квадратичная:
Примечание: среднюю арифметическую скорость можно определить из распределения Максвелла, пользуясь соотношением для определения среднего значения любой физической величины:
где f(x)- функция распределения вероятностей.
Наиболее вероятная скорость определяется из условия максимума функции .
Опыт Штерна. Экспериментальная проверка распределения молекул по скоростям.
Необходимость измерения скоростей молекул газа обусловлена противоречием между МКТ и практикой. Из теории следовало, что скорости молекул газа должны быть порядка несколько сотен метров в секунду, а диффузия протекала гораздо медленнее. Нуждался в экспериментальной проверке и закон распределения Максвелла, полученный статистическими методами. Первым обе задачи решил немецкий учёный Штерн в 1920 году. Прибор Штерна состоял из двух скреплённых коаксиальных цилиндров радиусами r и R (R>>r)(рис. 1). По оси цилиндров была натянута проволока (платина, покрытая серебром). Во внутреннем цилиндре имелась щель вдоль образующей цилиндра. В цилиндре создавался вакуум. При нагревании проволки током серебро испарялось, атомы его образовывали пучок ( он выделялся щелью а ).
(рис.1)
Атомы серебра при неподвижных цилиндрах давали на внутренней стенке цилиндра (внешнего) изображение щели. Когда цилиндры приводились во вращение, изображение щели смещалось на величину ( R>>r), (2)
Но оно не только смещалось , но и получалось размытым, что говорило о разбросе скоростей молекул при данной температуре.
Если бы все молекулы двигались с одинаковой скоростью( температура нити для всех молекул одинакова), то изображение щели при вращающихся цилиндрах было бы резким. Оно смещалось бы, но не меняло своей формы, а получилось размытым.
Из (1), (2) для скорости молекул имеем:
.
По формуле (3) определялась скорость (средняя квадратичная) молекул газа. Распределение Максвелла проверялось по распределению плотности осадка серебра на внутренней поверхности внешнего цилиндра: она пропорциональна числу атомов серебра определенной скорости. Доля атомов, попавших в ту или иную часть полоски, определялась по блеску осадка серебра.
Опыты Штерна подтвердили справедливость МКТ и распределения Максвелла.