- •Московский государственный университет путей сообщения (миит)
- •Лабораторная работа №1. Изучение состояния относительного покоя жидкости во вращающемся сосуде
- •Теоретические основы работы.
- •Описание лабораторной установки.
- •Порядок проведения опытов и обработка полученных результатов.
- •Эпюра поверхности вращения
- •Лабораторная работа №2 иллюстрация уравнения бернулли при установившемся движении жидкости в напорном трубопроводе
- •Теоретические основы работы.
- •Описание лабораторной установки.
- •Порядок проведения опытов и обработка полученных результатов
- •Лабораторная работа № 3 изучение режимов движения жидкости.
- •Теоретические основы работы.
- •Описание лабораторной установки.
- •Порядок проведения опытов и обработка полученных результатов.
- •Лабораторная работа №4 определение потерь напора при установившемся движении жидкости в трубопроводе
- •Потери напора по длине по длине трубопровода. Теоретические основы работы
- •Описание лабораторной установки.
- •Потери напора при внезапном расширении Основное содержание работы.
- •Порядок проведения измерений.
- •Обработка опытных данных.
- •Лабораторная работа №5 истечение жидкости через отверстия и насадки
- •Теоретические основы работы.
- •Описание лабораторной установки.
- •Порядок проведения опытов и обработка полученных результатов.
- •Учебно-методическое издание
- •127944, Москва, ул. Образцова, 9, стр. 9. Типография миит
Эпюра поверхности вращения
Z,м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r, м |
Лабораторная работа №2 иллюстрация уравнения бернулли при установившемся движении жидкости в напорном трубопроводе
Цель работы – иллюстрация уравнения Д. Бернулли для установившегося потока жидкости; определение средней скорости потока в трубопроводе с помощью трубок статического и полного напора; определение потерь напора (энергии) на участке движения жидкости в трубопроводе.
Теоретические основы работы.
Пусть частица идеальной жидкости движется от точки 1 сечения I-I потока до точки 2 сечения П-П потока. Тогда на основании закона сохранения энергии для частицы жидкости можно записать уравнение, которое называется уравнением Д.Бернулли
Z 1 + (P1/ρg) + (V12/2g) = Z 2+ (P2/ρg) + (V22/2g) (2.1)
где Z 1иZ 2– удельные потенциальные энергии положения частицы жидкости в точках 1 и 2; (P1/ρg) и (P2/ρg) - удельные потенциальные энергии давления (состояния) частицы жидкости в точках 1 и 2; (V12/2g) и (V22/2g) - удельные кинетические энергии частицы жидкости в точках 1 и 2; ρ- плотность жидкости в кг/м3 (для воды при нормальных условиях ρ = 998,2 кг/м3);g= 9,81 м/с2- ускорение силы тяжести. .
Для поперечного сечения I-I площадью F1 и поперечного сечения П-П площадьюF2 неразрывного потока реальной жидкости (см. рис.1) уравнение Д. Бернулли может быть записано в следующем виде:
Z1 + (P1/ρg) + (α1V12/2g) - (Z2+ (P2/ρg)+ (α2V22/2g)) = h1-2 (2.2)
V1иV2- средние в сечениях I-I в П-П потока скорости движения жидкости
α1и α2- коэффициенты Кориолиса для сечений 1-1 и П-П потока жидкости.
Для потока реальной жидкости величины Z1иZ2называются геометрическими напорами, (P1/ρg) и (P2/ρg)- пьезометрическими напорами, (α1V12/2g) и (α2V22/2g) скоростными напорами. Величинаh1-2называется потерей напора при движении жидкости в трубопроводе на участке между сечениями. I-I и П-П.
Коэффициент Кориолиса представляет собой отношение действительной кинетической энергии к кинетической энергии, вычисленной при условии движения всех частей в сечении потока с одной к той же скоростью, равной средней скорости потока. Опыты показывают, что значение коэффициента Кориолиса колеблется от 1,02 до 1,08 в зависимости от живого сечения потока.