metodII.pdf матека
.pdf
|
|
|
31 |
|
|
||||||||
|
|
∂x |
|
∂x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
∂x |
|
∂y |
|
∂x |
|
∂y |
I(u, v) = |
|
∂u ∂v |
= |
|
− |
|
|||||||
|
∂y ∂y |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
∂u ∂v ∂v ∂u |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂u |
|
∂v |
|
|
|
|
|
|
|
|
отличен от нуля всюду в области D′ , то имеет место следующая формула замены переменных в двойном интеграле:
∫∫ f (x, y )dx dy = ∫∫ f [x(u, v), y(u, v)] |
|
J(u, v) |
|
du dv . |
(9) |
|
|
|
|||||
D |
D′ |
|
Полярные координаты ϕ и ρ любой точки связаны с ее прямоугольными координатами x и y формулами
x = ρ cos ϕ, y = ρ sin ϕ
(u = ϕ, v = ρ)
при условии, что полюс находится в начале координат и полярная ось направлена вдоль оси 0x . Эти формулы сопоставляют числам ϕ и ρ числа x и y .
Значит, здесь имеется отображение плоскости (ϕ, ρ) на плоскость (x, y); оно будет взаимно однозначным, если потребовать выполнения неравенств
|
0 ≤ ρ < ∞, |
0 ≤ π ≤ 2π (либо − π ≤ ϕ ≤ π ). |
x ϕ = −ρ sin ϕ, |
||||||||
|
Замечая, |
что |
функции x, y и |
частные производные |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
′ |
x′ |
= cos ϕ, y′ |
= ρ cos ϕ, y′ = sin ϕ непрерывны в указанной области D′ , найдем |
|||||||||
ρ |
ϕ |
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
якобиан преобразования |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
cos ϕ |
|
|
|
|
|
|
|||
|
I(ϕ, ρ) = |
− ρ sin ϕ |
= −ρ, |
|
I(ϕ, ρ) |
|
= ρ . |
|
|||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
ρ cos ϕ |
sin ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Тогда формула (9) принимает вид |
|
|
|
|
|
|||||
|
∫∫f (x, y )dx dy = ∫∫f (ρ cos ϕ, ρ sin ϕ)ρ dϕ dρ . |
(10) |
|||||||||
|
D |
|
|
|
D′ |
|
|
|
|
|
Заметим, что, применяя формулу (10), обычно не чертят область D′ плоскости (u, v), а пределы изменения переменных ϕ и ρ устанавливают непосредственно по области D .
Вычисление двойного интеграла в полярной системе координат, как и в декартовой, сводится к двукратному интегрированию по переменным ρ и ϕ .
ПРИМЕР. Перейдя к полярным координатам, вычислить двойной интеграл ∫∫x 2 + y 2 dx dy , где область D ограничена окружностью x 2 + y2 = 2ax .
D
32
y
π
2D
0 a
− π
2
Рис. 9
а область D
ρ = 2a cos ϕ
x
2a
вновой
Решение. Запишем данное уравнение границы области D в каноническом виде (x − a )2 + y2 = a 2 , после чего можно утверждать, что область интегрирования есть круг радиуса a с центром в точке (a,0) (рис.9). Введем поляр-
ные |
координаты, |
положив |
x = ρ cos ϕ , |
|
y = ρ sin ϕ . |
Тогда |
уравнение |
окружности |
|
x 2 + y2 |
= 2ax преобразуется к виду ρ = 2a cos ϕ , |
|||
системе |
координат |
получает |
следующее |
описание −
: D
получаем
π |
|
π |
|
|
≤ ϕ ≤ |
|
,0 ≤ ρ ≤ 2a cos ϕ .В соответствии с формулой (10), |
|
|
||
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 a cos ϕ |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
∫∫ |
|
2 |
|
2 |
|
dx dy = ∫∫ρ ρ dϕ dρ = ∫dϕ ∫ρ |
2 |
|
|
∫ |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
x |
|
+ y |
|
|
|
dρ = |
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
dϕ = |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
− |
π |
− |
π |
|
|
− |
π |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
8a |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
8a |
2 |
( |
|
|
) ( |
) |
|
|
8a |
|
|
|
|
|
|
sin |
ϕ |
|
2 |
|
|
|
|
32 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
∫cos |
3 |
|
|
|
|
|
∫ |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|||||||||||||||||||||||
= |
3 |
|
|
|
dϕ = |
3 |
|
|
|
1 |
− sin |
|
ϕ d sin ϕ |
|
|
= |
3 |
|
|
|
sin ϕ − |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
9 |
πa |
|
. |
|||||||||||||||||||
|
|
− |
π |
|
|
|
|
|
|
− |
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
π |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
26. ПРИЛОЖЕНИЯ ДВОЙНЫХ ИНТЕГРАЛОВ К ЗАДАЧАМ ГЕОМЕТРИИ И МЕХАНИКИ
1. Вычисление объема тела
В п.23 при выяснении геометрического смысла двойного интеграла было установлено, что объем v цилиндрического тела, огарниченного сверху поверхностью z = f (x, y), снизу плоскостью z = 0 и с боков цилиндрической поверхностью, направляющей для которого служит граница области D , а образующие параллельны оси 0z , выражается формулой v = ∫∫f (x, y)dx dy .
|
D |
|
Если тело ограничено сверху поверхностью |
z = Φ 2 (x, y), а снизу |
– |
поверхностью z = Φ1 (x, y), причем проекциями |
обеих поверхностей |
на |
плоскость x0y является область D (рис. 10), то объем v тела равен разности
33
z |
(x, y) |
z = Φ 2 |
z = Ф1 (x, y)
0
y
D
x
объемов двух цилиндрических тел; первое тело верхней “крышки” имеет поверхность z = Φ 2 (x, y), для второго тела “крышкой” служит поверхность z = Φ1 (x, y). Поэтому объем v равен разности двух двойных интегралов
v = ∫∫Φ 2 (x, y)dx dy −
D
− ∫∫Φ1 (x, y)dx dy =
D
|
|
|
|
Рис. 10 |
|
= ∫∫[Φ 2 (x, y) − Φ1 (x, y)]dx dy . |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
ПРИМЕР. Вычислить объем тела, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
3 |
|
|
|
|||||||
|
|
ограниченного |
плоскостью |
y = 0 |
и |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
А(0;3;0) |
параболоидом |
y = 3 − x 2 − z 2 . |
|
||
|
|
D′ |
|
Решение. |
|
Параболоид |
||||
|
|
y |
|
|
||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
||||
3 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
y = 3 − x 2 − z 2 |
симметричен |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
x |
|
относительно оси 0y , имеет вершину в |
||||||||
|
|
|
Рис. 11 |
|
точке |
A(0;3;0) и пересекает |
по |
|||
окружности x 2 + z 2 = 3 |
плоскость |
x0z , |
которой, |
по условию, |
ограничено |
данное тело (рис.11). Поэтому для решения задачи удобно считать, что тело “стоит” на плоскости x0z и “сверху” ограничено поверхностью y = 3 − x 2 − z 2 . Тогда объем v будет найден по формуле v = ∫∫f (x, z)dx dz . Поскольку
областью интегрирования D является круг, то вычисление интеграла упростится переходом в полярную систему координат, где уравнение границы имеет вид ρ2 = 3 или ρ = 3 . С учетом симметрии тела относительно плоскостей x0y и y0z найдем
π
1 |
|
|
1 |
2 |
3 |
|
v = ∫∫(3 − x 2 − z 2 )dx dz = ∫∫(3 − ρ2 )ρdϕdρ = − |
∫dϕ ∫(3 − ρ2 )d(3 − ρ2 )= |
|||||
4 |
2 |
|||||
D′ |
D′ |
0 |
0 |
|
|
|
π |
(3 − ρ2 )2 |
|
|
3 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
1 |
2 |
|
|
|
|
9π |
9π |
|||||
= − |
|
|
∫ |
|
|
|
dϕ = |
|
, откуда v = |
|
. |
||
2 |
2 |
8 |
2 |
||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
34
2. Вычисление площади плоской области
Так как двойной интеграл от неотрицательной функции выражает объем прямого цилиндра с основанием D , то при f (x, y) ≡ 1 для любой (x, y) D он будет равен объему цилиндра с высотой, равной 1. Ясно, что этот объем численно равен площади S плоской области D :
S = ∫∫dx dy или S = ∫∫dS . |
(11) |
|
y 2 = 2x + 1, x − y − 1 = 0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
1 |
||
|
Решение. Определим точки пересечения параболы y |
= |
2 x + |
|
с |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
прямой |
|
x |
+ |
y |
|
= 1 (Рис.12), их две: |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A 2 (4;3) |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
− 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
y 2 − 1 |
|
|
|
A1 (− 1;0), |
|
A 2 (4;3). Воспользуемся |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
x = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
формулой (11), тогда |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x = y + 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y+1 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
− |
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
4 |
|
x |
|
S = ∫∫dxdy = ∫dy |
|
∫dx = |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
2 |
−1 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
− 1 |
|
|
(− 1;0) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|||||||||||||
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 12 |
|
|
3 |
|
|
y 2 − 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ y + 1 − |
|
|
|
|
|
|
dy = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(y + 1)2 |
|
|
y 3 |
|
|
|
|
y 3 |
16 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
− |
|
|
+ |
|
|
= |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
6 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
27. ТРОЙНОЙ ИНТЕГРАЛ И ЕГО СВОЙСТВА, ВЫЧИСЛЕНИЕ
Тройной интеграл от функции трех переменных по некоторой ограниченной пространственной области определяется по той же схеме, что и определенный и двойной интегралы. Ввиду полной аналогии между определениями двойного и тройного интегралов, изложение темы будем вести, по возможности, кратко.
Итак, пусть в области T , отнесенной к пространственной системе координат и ограниченной замкнутой поверхностью S, задана ограниченная функция u = f (x, y, z). Тело T с помощью сети поверхностей произвольным образом разобьем на n частей T1 , T2 ,K, Tn , объемы которых обозначим
35
v1 , v2 ,K, v n , а диаметры – через d1 , d 2 ,K, d n . Пусть max di − наибольший из диаметров di (i = 1, n). В каждой из областей Ti выберем произвольную точку Pi (ξi , ηi , ςi ), затем вычислим значение функции в ней f (Pi ) и умножим
его на меру элементарной области Ti − объем |
v i . Составим сумму вида |
|
S n = ∑n |
f (Pi ) v i ; |
(12) |
i=1
ееназывают интегральной суммой для функции u = f (x, y, z) по области T .
ОПРЕДЕЛЕНИЕ. Конечный предел интегральной суммы Sn при max d i → 0, (n → ∞), если он существует, называется тройным интегралом от функции f (x, y, z) по области T и обозначается символом ∫∫∫f (P)dv или
T
∫∫∫f (x, y, z)dxdydz .
T
Итак, по определению,
∫∫∫f (P)dv = lim |
∑n |
f (Pi ) |
v i . |
(13) |
|
T |
max di →0 |
i =1 |
|
|
|
n→∞ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Выясним механический |
смысл |
тройного |
интеграла, если функцию |
u = f (x, y, z) считать объемной плотностью вещества в области T . Ясно, что если в каждой частичной области Ti плотность постоянна и равна ее значению в точке Pi , выражение f (Pi ) vi определяет приближенное значение массы элементарной области Ti , а сумма вида (12) – приближенное значение массы всего тела. Предел этой суммы при указанном условии, по определению, есть масса тела. Таким образом, если u = f (x, y, z) есть объемная плотность распределения вещества в области T , то интеграл (13) дает массу всего вещества, заключенного в объеме T .
Терминология для тройных интегралов совпадает с соответствующей терминологией для двойных интегралов. Точно так же формулируется и теорема существования тройного интеграла (предоставляем читателю сделать это самостоятельно). Свойства 1 – 5 (линейности, аддитивности, монотонности, оценка интеграла по модулю) переносятся на тройные интегралы. Приведем лишь формулировки теорем об оценке и о среднем значении интеграла.
Свойство 6. (Теорема об оценке интеграла). Если m и M − наименьшее и наибольшее значения функции f (x, y, z) в области T , то значение тройного интеграла от нее удовлетворяет неравенству
36
m M ≤ ∫∫∫f (x, y, z)dv ≤ M v , где v − объем области T .
T
Свойство 7. (Теорема о среднем значении интеграла).
В области T найдется такая точка P0 , для которой выполняется равенство
∫∫∫f (x, y, z)dv = f (P0 ) v .
T
Вычисление тройного интеграла в декартовых координатах сводится к последовательному вычислению одного однократного и одного двойного интеграла или к вычислению трех однократных интегралов, то есть трехкратного интеграла.
z |
|
|
|
|
|
Предположим, |
что область |
||||
|
|
z = z 2 |
(x, y ) |
|
T , ограниченная |
замкнутой по- |
|||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
верхностью S, такая, что: 1) вся- |
|||||
|
|
z = z1 |
(x, y) |
кая прямая, параллельная оси 0z , |
|||||||
|
|
проведенная через |
внутреннюю |
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||
0 |
c |
|
d |
y точку области T , |
пересекает по- |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
a |
ϕ (x) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
|
|
верхность |
S − границу данной |
|||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
D |
|
|
|
|
области – в двух точках; |
2) вся |
||||
b |
|
|
|
|
|
область |
T |
проектируется на |
|||
|
|
ϕ2 (x) |
|
|
|
||||||
x |
|
|
|
|
плоскость |
x0y |
в |
правильную |
|||
|
|
|
|
|
|
(относительно |
какой-либо |
коор- |
Рис. 13
динатной оси) область D . Область T , обладающую перечисленными свойствами, называют правильной в направлении оси 0z .
Пусть область интегрирования T , правильная в направлении оси 0z , ограничена снизу поверхностью z = z1 (x, y), сверху поверхностью z = z 2 (x, y) (z1 (x, y) ≤ z 2 (x, y)), с боков прямым цилиндром (в частном случае боковая поверхность цилиндра может обратиться в линию); проекцией тела T на плоскость x0y является двумерная область (рис.13). Тогда тройной интеграл вычислется по формуле
|
|
z 2 (x,y ) |
|
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫∫ dx dy ∫ f (x, y, z)dz . |
(14) |
||
T |
D |
z1 (x,y ) |
|
По этой формуле |
сначала |
вычисляется определенный |
интеграл по |
переменной z ( x и y рассматриваются как постоянные), при этом переменная интегрирования изменяется от значения аппликаты z1 = z1 (x, y) точки входа
37
прямой в область T до значения аппликаты z 2 = z 2 (x, y) точки выхода прямой из области. Результат интегрирования является функцией двух
переменных |
F(x, y). |
Затем вычисляется двойной интеграл по области D от |
||||
полученной функции F(x, y). |
|
|
|
|
||
Записывая, в свою очередь, |
двойной интегал ∫∫F(x, y)dx dy через один |
|||||
|
|
|
|
|
D |
|
из повторных, получаем |
|
|
|
|
||
|
|
b ϕ2 (x ) |
|
|
||
|
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫dx |
∫F(x, y)dy |
|
|||
|
T |
a |
ϕ1 (x ) |
|
|
|
|
|
d ϕ2 (x ) |
|
|
||
или |
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫dy |
∫F(x, y)dx . |
|
|||
|
T |
c |
ϕ1 (x ) |
|
|
|
И окончательно получаем формулу, по которой тройной интеграл |
||||||
сводится к трехкратному: |
|
|
|
|
||
|
|
b |
ϕ2 (y ) |
z 2 (x,y ) |
|
|
|
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫dx |
∫dy |
∫f (x, y, z)dz |
(15) |
||
|
T |
a |
ϕ1 (y ) |
z1 (x,y ) |
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
ϕ2 (y ) |
z 2 (x,y ) |
|
|
|
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫dy |
∫dx |
∫f (x, y, z)dz . |
(16) |
||
|
T |
c |
ϕ1 (y ) z1 (x,y ) |
|
||
Наиболее простой вид формула (15) (или (16)) принимает в случае, когда |
||||||
T есть параллелепипед, ограниченный плоскостями x = a, x = b, |
y = c, y = d, |
|||||
z = e, z = g : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
d |
g |
|
|
∫∫∫f (x, y, z)dx dy dz = ∫dx ∫ dy ∫f (x, y, z)dz . |
|
||||
|
T |
|
a |
c |
e |
|
Заметим, что |
если тело |
T |
ограничено поверхностями |
x = x1 (y, z), |
||
x = x 2 (y, z) |
и цилиндрической поверхностью с образующими, параллельными |
0x , то в формуле внутреннее интегрирование следует вести по x , а двойной интеграл брать по проекции тела на плоскость y0z . Аналогично последуют изменения, если тело ограничено поверхностями y = y1 (x, z), y = y1 (x, z) и цилиндром с образующими, параллельными 0y . (При этом область T должна быть правильной в направлении оси 0x − в первом случае, или в направлении 0y − во втором.)
38
ПРИМЕР. Вычислить ∫∫∫(x + y + z)dxdydz , где T − тетраэдр, ограничен-
T
ный плоскостями x = 0, y = 0, z = 0 , x + y + z = 1 .
Решение. Правильную в направлении оси 0z область T (рис. 14) спроек-
тируем на плоскость x0y . Тогда |
нижней границей области T является часть |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
плоскости z = 0 , верхней |
z = 1 − x − y ; областью D является прямоугольный |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
треугольник, |
|
|
|
в |
|
|
|
|
|
|
|
котором |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 ≤ x ≤ 1, 0 ≤ y ≤ 1 − x . |
|
|
|
|
|
|
|
|
Применив |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
формулу (14), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫∫∫(x + y + z)dxdydz = |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1−x − y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫∫dxdy |
∫(x + y + z)dz = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z 2 |
|
|
1− x − y |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ∫∫ (x |
+ y)z + |
|
|
|
|
|
|
|
dxdy = |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫∫ |
1 |
− |
1 |
(x + y)2 dxdy = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
2 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
1 |
1 |
1−x |
|
|
|
|
|
1 |
1 |
( |
x |
+ y |
)3 |
|
1−x |
|
1 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
x |
3 |
|
|
|
1 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
= |
|
[ |
− |
( |
x + y |
)2 ] |
|
∫ |
y − |
|
|
|
|
|
dx = |
|
|
|
− x |
+ |
|
|
|
|
|
. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
2 |
∫dx ∫ 1 |
|
dy = |
2 |
|
3 |
|
|
|
|
2 |
|
∫ |
3 |
|
3 |
|
dx = |
8 |
|||||||||||||||||||
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
28. ЗАМЕНА ПЕРЕМЕННЫХ В ТРОЙНОМ ИНТЕГРАЛЕ. ТРОЙНОЙ ИНТЕГРАЛ В ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ
И СФЕРИЧЕСКИХ КООРДИНАТАХ
Если функции |
|
x = x(u, v, w ), y = y(u, v, w ), z = z(u, v, w ) |
(17) |
устанавливают взаимно однозначное соответствие между точками |
P(x, y, z) |
области T пространства 0xyz и точками Q(u, v, w ) области T′ пространства 01 uvw (при этом тройка чисел u, v, w , соответствующая точке P(x, y, z) на области T , называется криволинейными координатами этой точки) и функциональный определитель Якоби I(u, v, w ), иначе якобиан преобразования
39
|
∂x |
|
∂x |
|
∂x |
|
||
|
∂u |
|
∂v |
|
∂w |
|
||
I(u, v, w ) = |
∂y |
|
∂y |
|
∂y |
|
, |
|
∂u |
|
|
||||||
|
|
∂v |
|
∂w |
|
|||
|
∂z |
|
∂z |
|
∂z |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂u |
|
∂v |
|
∂w |
|
не обращается в нуль в области T′, то справедлива следующая формула замены переменных в тройном интеграле:
∫∫∫f (x, y, z)dxdydz = ∫∫∫f [x(u, v, w ), y(u, v, w ), z(u, v, w )] I dudvdw . (18)
T T′
Наиболее употребительными из криволинейных координат являются цилиндрические и сферические.
Цилиндрические координаты. Положение точки P в пространстве определяется полярными координатами (ϕ, ρ) ее проекции P′ на плоскость x0y и ее аппликатой z (рис. 15). Величины ϕ, ρ, z называются цилиндрическими координатами точки P . Из рис. 15 видно, что декартовы координаты точки связаны с ее цилиндрическими координатами соотношениями
x = ρ cos ϕ, y = ρ sin ϕ, z = z
(19)
(u = ϕ, v = ρ, w = z).
Для выполнения взаимно однозначного соответствия полагают
0 ≤ ϕ < 2 π, 0 ≤ ρ < ∞, − ∞ < z < ∞ .
Якобиан преобразования (19) равен
− ρ sin ϕ cos ϕ 0
I(ϕ, ρ, z) = ρ cos ϕ sin ϕ 0 = −ρ .
00 0
Преобразование тройного интеграла к цилиндрическим координатам в соответствии с (18) осуществляется по формуле
|
∫∫∫f (x, y, z)dxdydz = ∫∫∫f (ρ cos ϕ, ρ sin ϕ, z)ρdϕdρdz . |
(20) |
||||
|
T |
|
|
T′ |
|
|
|
Сферические координаты. В сферических координатах положение точ- |
|||||
ки |
P определяетсяz |
|
|
z |
от начала коор- |
|
числами ϕ, θ, ρ; ρ − расстояние точки P |
||||||
|
|
|
|
|
|
P(ϕ, θ, ρ) |
динат или длина радиуса–вектора этой точки; ϕ − угол между проекцией ради- |
||||||
|
|
|
P(ϕ, ρ, z) |
|
|
|
ус–вектора точки на плоскость |
x0y и осью |
ρ |
|
|||
0x ; θθ − угол между радиусом– |
||||||
вектором и осью 0z , который отсчитывается от0 положительного направления |
||||||
оси |
0 |
|
z |
|
|
y |
|
16). Связь между декартовыми и сферическими координатами |
|||||
|
|
|
|
y |
ϕ |
|
|
|
ϕвид |
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
P′ |
|
|
P′ |
|
x |
|
x |
Рис. 16 |
|
|
|
Рис. 15 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
40
x = ρ cos ϕsin θ, y = ρsin ϕsin θ, z = ρ cos θ, (u = ϕ, v = θ, w = ρ),
при этом 0 ≤ ϕ < 2π, 0 ≤ θ ≤ π, 0 ≤ ρ < ∞ .
Якобиан преобразования равен I(ϕ, θ, ρ) = −ρ2 sin θ и переход от прямоугольных координат к сферическим координатам ϕ, θ, ρ осуществляется по формуле
∫∫∫f (x, y, z)dxdydz = ∫∫∫f (ρ cos ϕ sin θ, ρ sin ϕ sin θ, ρ cos θ)ρ2 sin θdϕdθdρ . (21)
T
Применение сферических координат особенно удобно в тех случаях, когда область T ограничена сферическими поверхностями.
29. ПРИМЕНЕНИЕ ТРОЙНЫХ ИНТЕГРАЛОВ
Рассмотрим некоторые типичные задачи, связанные с вычислением тройных интегралов.
1. Вычисление объема тела
Если T − произвольное тело, то объем v его можно вычислять по фор-
муле
v = ∫∫∫dv . |
(22) |
T |
|
Действительно, интегральная сумма для функции f (x, y, z) ≡ 1 по области T выражает приближенно объем данного тела, значит, предел ее равен искомому объему.
Тройные интегралы в некоторых случаях удобнее использовать для вычисления объемов, чем двойные, так как с их помощью можно записать сразу объем не только цилиндрического тела, но и любого тела.
2. Вычисление массы тела
Если γ = γ(x, y, z)− объемная плотность, то как уже было установлено в
п.27, масса m тела, занимающего область T , вычисляется по формуле |
|
m = ∫∫∫ γ(x, y, z)dxdydz . |
(23) |
T |
|
ПРИМЕР. Найти массу лежащей в первом октанте части T шара радиуса a , если плотность γ = x 2 + y 2 + z 2 .