Physics-2_semesters-part_2
.pdf1.1.4 Закон Био-Савара-Лапласа |
||||
Для магнитного поля, так же, как |
для э ктрическ го поля, спра |
|||
ведлив принцип суперпозиции магни ное поëå, созданное несколькими |
||||
движущимися зарядами, |
|
векторной сумме магнитных полей, со- |
||
зданных каждым зарядомравноотдеëüности. |
||||
|
|
= µ0 |
|
~ |
èëè |
dB~ |
I(dl × ~r) |
||
|
4π |
r3 |
|
µ0 |
~ |
||
Закон Био-Савара-Лапласа:dB~ = |
|
(j × ~r)dV |
||
4π |
r3 |
|||
|
|
ãäå |
dB = |
µ0 Idl sin α |
||
|
|
|
||
4π r2 |
~
α угол между векторами dl è ~r.
dl
11
r
.
, |
(1.7) |
I
dB
1.1.5 Поле прямого тока
I |
B |
a |
dα
α
rdα dl α
r
индукцияЗдесь a . Всерасстояниевектора от тока |
до элементовточки,которой ище ся магнитная |
||||||||||||||||||||||||||||
ковое направление. |
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
||||
dB îò âñåõ |
|
|
|
|
|
|
|
|
òîêà dl áóäóò иметь одина- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
B~ = X dB~i ; |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|B~ | = Z |
|
|dB~ | ; |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
dB = |
µ0 Idl sin α |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
4π |
|
|
r2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
rdα |
|
|
|
|
|
adα |
|
|
|
||||||
|
r = |
|
|
|
; |
dl = |
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
; |
|
|||||||||||
|
sin α |
|
sin α |
sin2 α |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
µ0 Iadα |
|
|
|
sin2 α |
|
µ0 I |
|
|
|
||||||||||||||||||
Óãîë |
dB = |
|
|
|
|
· |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
sin αdα . |
|||||||||||||
4π sin2 α |
|
|
a2 |
|
4π |
a |
|||||||||||||||||||||||
|
α изменяется от 0 до π. Интегрируем: |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
Ò.ê. |
B = Z |
|
|
|
|
|
µ0 I |
|
|
|
µ0 |
|
I |
||||||||||||||||
dB = 4π a Z0 |
|
sin αdα = 4π |
|
2a ; |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
B = µ0µH, òî |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H =12I . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.8) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
πa |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
I |
B |
B |
|
B |
||||
|
|
|
||
1.1.6 Поле кругового тока |
I |
I |
||
B |
B |
|
|
|
|
|
|
B
dBz dB |
||
a |
r |
|
α |
||
|
||
|
R |
Проекция вектора |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
dB íà îñü z (ось кругового тока): |
|||||||||||||||
Угол между |
|
dBz = dB cos α = |
|
µ0 Idl |
cos α . |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
4π r2 |
|||||||||||||||
~ |
è ~r |
всегда равен 90◦. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
dl |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos α = |
R |
; |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|||||
|
r = √ |
|
. |
|
|
|
|
||||||||||
Интегрируем по всем |
a2 + R2 |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
dl: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z |
dl = 2πR ; |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
µ0 |
|
|
2πR2I |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
B = |
|
|
13 |
|
|
|
|
|
|
3 |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
4π (a2 + R2) |
2 |
|
|
|
|
|
R2I |
|
|
Åñëè |
H = |
|
. |
(1.9) |
2(a2 + R2)23 |
a = 0 (центр витка с током), то
B= µ0 2πI ; 4π R
1.1.7 Взаимодействие Häâóõ= I параллельных. токов (1.10)
2R
I 1 |
I 2 |
F12 |
F21 |
B1 |
l B2 |
|
Òîê |
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I1 создает поле B1, которое действует на ток I2 с силой |
|||||||||||||
Согласно |
|
закону Ньютона |
I1µ0 |
|
|
|
|
I2I1µ0l |
|
|
|||
|
2πr ; |
F21 |
= |
2πr |
. |
|
|||||||
|
IIIF21 = I2B1l ; |
B1 = |
|
||||||||||
|
|
|
F~12 = F~21 èëè |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
I2µ0 |
|
|
|
|
I2I1µ0l |
|
|
|
||
Сила взаимодействия |
àëëельных токов: |
|
= |F21 |
| . |
|||||||||
F12 |
= I1B2l äâóõ; B2ïàð= 2πr |
; |
|F12 |
| = |
|
2πr |
|||||||
|
|
|
µ0 2I1I2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
междутока,лины,который,этимирасполтоками(1про.11) |
|||
силуженнымходяСилавзаимодействия,подвумнатокарасстояниипараллельнымв1амперравную1[AметрFпроводэто=âàêóñèëàíèêàуме,постоянноговызываетмl .бесконечной |
|
|
|||||||||||
|
|
|
4π |
r |
|
|
|
|
|
|
|
2 · 1014−7 Н на 1 м длины.
1.1.8 |
|
|
|
магнитного поля на контур |
током |
||||
|
ПоместимДействиемагнитное поле пробный контур с током |
(плоский за- |
|||||||
|
кнутый контур малых размеров). Ориентацию |
в простра |
|||||||
|
ожно охарактеризовать направлениåì нормаликонтураконтуру, связаннойстве |
||||||||
направлением òîêà ïî ïðàâèëó ïðàâого винта. |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
I |
|
I |
|
|
|
Магнитное поле оказывает на контурn |
ориентирующее воздействие: |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
контурправленастремитсяиндукциейсориентироватьсявнешнегомагнитак,ногочтобыполя нормаль ~n áûëà ñîíà |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Bex. Если направления |
|
значение~ |
овпадают, возникает враща ельный момент. Величина момен- |
||||||||
òîêà |
íå |
||||||||
~n |
Bex |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M зависит от угла α между ~n |
~ |
|
|
|
||||
|
Bex (M = 0 ïðè α = 0). Максимальное |
||||||||
|
|
|
Mmax достигается при α = 90◦. Mmax зависит только от силы |
||||||
|
ВеличинаI, пл щади контурамагнитныйS óãëà α, но не зависит от ормы контура. |
||||||||
дающий по |
направлению с |
момент контура. Это вектор, совпа- |
|||||||
pm = IS |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
~n: p~m = pm · ~n. Крутящий момент: |
||||
ãäå |
|
|
~ |
~ |
èëè M = IBS sin α , |
(1.12) |
|||
|
|
M = p~m × B |
|||||||
|
α угол между ~n |
è ~ |
|
|
|
|
|||
|
B. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
15m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
|
|
|
Если магнитный момент |
p~m совпадает по направлению с вектор м |
магнитной индукции |
~
никающая сила стремитсяB, контуррастянутьнаходитсяконтурвустойчивом. положении. Воз-
F |
I |
|
F |
pm |
F |
B
F
Если магнитныйстремитьсяментp~
тной индукции m направлен противоположно вектору маг
~
íèмеждукающая сила B, êîнтур находитсясжатьконтур,неустойчивоммалейшее отклонениеположении. углаВоз-
ется1Если.болееВеличинаслож~ îòíымое180полеобразом◦ привнеîä.нородно,ассмотримкпоявлениюегодваействиемоментапростейшихнасилконтур.случая:проявля-
p~ B
mмагнит
B растет в направлении, совпадающимсильногонаправлением
Величинарисунок)ла~ стремится. |
втянуòь контур |
область~ . Возникающаяболее приполяэтом(см-. |
2. B p~m напра лен ак же, как |
B |
|
B растет противоположнонаправлении,совпадающимвыталкиваетсянаправлением |
||
область~ |
более слабого поля. 16 |
~ |
контур |
B p~m направ ен |
B |
|
F
pm B
1.1.9 никаабота,стокомсовершаемаяI магнитномприперемещенииполе провод-
F
|
I |
|
ε |
B I |
F |
l |
|
dx |
~ è ~ |
|
dA = F dx; F = IBl (т.к. синус угла между l |
B = 1). |
dA = IBldx ; ldx = dS ; dA = IBdS ;
~ ~
dΦ = 17B · dS ,
ãäå Φ поток магнитной индукции сквозь контур.
ãäå dΦ = BdS · cos α ; Φ = BS · cos α ,
è ~
α угол между ~n B. Тогда:
Z Φ2
1.1Поток.10 вектораТеорема dAаусса= IdΦäëÿ; Aмагнитного= IdΦ . ïîëÿ
Φ1
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B через любую замкнутую поверхность равен нулю: |
||||||||
|
|
IS BdS = 0 . |
|
â âèäå |
|
вектора(1.13) |
|||
ра ически магнитное поле можно~ |
пр дставить |
|
линий |
|
|
||||
совпадали~ . Их проводятнапр |
|
касательные к |
|
|
|
|
точке |
||
B |
влениемк,чтобывектора |
|
|
э им линиям в каждой |
|
||||
модулю |
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
начала,B гус ота была пропорциональна |
||||||||
ЛинииB.вектора |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
электрическогоют ни |
поляни конца, в отличие от линий |
||||||
ве тора напряженностиB íå èì |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
~ |
имеетиндукциичтоначинаютсяисточниковприроде. Зане.- |
|||
ê1анчиваются.11 конЦиркумаг полногоитныхэлектрическихяциязарядовтовеêторазарядах.магнитноемагнитной. Этополеозначает,которыене |
|
|
|||||||
1существуетза. |
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
Циркуляция вектора магнитной индукции по замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром, умно-
женной на µ0:
I
~ ~ X Bdl =18µ0 Ii .
|
|
dl |
Β |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ι1 |
|
|
|
|
|
|
Ι |
|
|
Ι3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ι2 |
|
Ι5 |
|
В первом случае |
|
|
Ι |
4 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
означает,вовтором |
~ ~ |
|
|
|
|
Тот акт, что циркуляция~ ~ |
вектора |
|
+ I2 − I3) |
. |
||||
|
|
Bdl = µ0I |
~ |
Bdl = µ0(I1 |
|
|||
|
вектора |
|
не равна нулю (впотенцлич е от |
|||||
циркуляции |
H |
|
|
BH |
|
|
|
|
|
|
~ ), |
|
÷òî ïîëå ~ |
|
|
|
1ным.1..12ТакоелейПрименениеполесоленоиданазываетсяE законавихревыми тороидаполногоили соленоидальнымB нетокаявляетсяк расчету. èальпо--
K |
L |
B |
|
считать |
NK B dl |
l |
Bdl = 0. Вне соленоида поле можно |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
K |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
I |
|
|
L |
|
|
M |
|
|
|
|
N |
|
|
Bdl |
||
Bdl = ZK |
Bdl + ZL |
Bdl + ZM |
Bdl + ZN |
|||||||||||||
На участкахотсутствующим:LM~ ~ |
~ |
~ |
|
~ |
~ |
|
|
|
~ |
~ |
|
~ ~ |
||||
|
~ |
~ è |
R |
~ |
~ |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
N ~ ~ |
|
, ò.ê. ~ |
|
|
|
. Тогда |
|
|||||
|
|
|
|
RM |
Bdl = 0 |
|
L |
B = 0 |
|
|
|
|||||
|
IKLMN B~ d~l = ZK |
Bdl = Bl ; |
|
|
X
Bl = µ0 Ii =19µ0NI = µ0nlI ;
ãäå |
B = µ0In , |
(1.14) |
n число витков на единицу длины.
r
R
ãäå |
I |
B~ d~l = B · 2πr ; B · 2πr = µ0NI = µ0 · 2πRnI , |
|
||
R расстояние от центра тороида до оси тороида. |
|
||||
Åñëè |
|
B = µ0 |
R |
nI |
(1.15) |
|
|
||||
|
|
|
r |
|
|
|
r R (R/r 1), òî |
|
бомохватываемого1.2Взамкнутом1831Явление. МайклпроводящемФарадейэлектромагнитнойконтурена(какоснованииипридляизмененсоленоида)электрическийопытов устиндукции.магнитногоновил, чтопотока,влю- |
|
B = µ0In |
|
этим контуром, возникает |
òîê. Ýòîò |
называется индукционным. |
|
тиводействоватьПравило Ленца: индукционнвызывающй ток всåгда направлен так, чтобы пропричине, его 20 é.