Расследование и экспертиза ДТП
.pdf50
В опасной ситуации рулевое колесо должно поворачиваться как
i
можно быстрее, однако, максимальная угловая скорость θ ограничена психофизиологическими возможностями водителя и составляют 0,3-0,5 рад/с для легковых автомобилей и 0,15-0,35 рад/с для грузовых автомо- билей и автобусов.
Выполнение маневра чревато опасностью заноса и опрокиды- вания ТС.
Потеря поперечной устойчивости вероятна при максимальном повороте управляемых колес θ = θmах и, следователь, минимальном
радиусе.
Центробежная сила
Fцб |
= |
mv2 |
= |
mv2 ×qmax |
(6.6) |
|
Rmin |
L |
|||||
|
|
|
|
в момент заноса сравнивается с поперечной силой сцепления колес до- рогой
Fсц = ϕуmg. |
(6.7) |
i
Величина θmax = θ τ1 , следовательно,
i
mv2 θ τ1 = ϕу mg , L
откуда максимальная угловая скорость поворота передних колес, допус- тимая по условиям заноса, будет
θi = gLϕy .
v2 τ1
Время τ1 эксперту неизвестно, но можно определить расстояние хм, необходимое для выполнения маневра, тогда полное время маневра
τм = xм , vа
а время τ1, необходимое для поворота колес на угол θmax, будет зависеть от типа маневра. Так, при «входе в поворот» это время равно всему вре- мени маневрирования τ1, при «входе-выходе» - его половине, а при ма- невре «смена полосы движения» - четвертой части.
51
6.2. Расчет маневра при анализе ДТП
Рассмотрим использование маневра при объезде неподвижного препятствия. В числе данных, предоставляемых эксперту, должны быть указаны: ширина препятствия Впр, которое необходимо объехать и рас- стояние до него в момент возможного обнаружения водителем Sв (рис.
6.3).
Для успешного выполнения маневра прежде всего необходима достаточная ширина проезжей части. Динамический коридор, занимае- мый автомобилем вследствие рысканья его по курсу, определяется по эмпирическим выражениям, одним из которых будет
В |
= μ vn + В + λ, |
(6.7) |
дк |
м а а |
|
где µм = 0,012-0,054; n = 0,5-2,0; λ = 0,3-0,7 м.
Кроме того, с каждой стороны автомобиля должен быть обес-
печен безопасный интервал |
|
Вдк − Ва |
|
|
|
= |
. |
(6.8) |
|
б |
|
|||
|
2 |
|
|
Чтобы найти условия безопасного объезда неподвижного пре- пятствия, определим положение передних габаритных точек автомобиля
– правого (П) и левого (Л) его передних углов.
Рис.6.3. Координаты габаритных точек автомобиля в конце маневра.
По заданной схеме маневра (рис.6.3) определяем координаты
xп = xф + L1 cos γм + 0,5Bа sin γм − L1 , yп = yм + 0,5Ва + L1 sin γм − 0,5Ва cos γм ,
52
xл = xф - L1 + L1 cos gм - 0,5Ва sin gм , yл = yм - 0,5Ва + L1 sin gм + 0,5Ва cos gм .
Условием безопасного проезда путем маневра «вход в поворот»
будет:
xп + б sin γм ≤ Sв + S1 + S2p ,
yп ³ Впр + Dб cos gм .
При анализе маневра необходимо учесть наличие свободного пространства перед автомобилем. В ситуации, показанной на рис.6.4, нужно определить расстояние от переднего левого угла до левой грани-
цы проезжей части Sл.
Рис. 6.4. Определение возможности маневра по дорожным условиям.
В соответствии с рис.6.4
Sл = (Всв - Dб ×cos gм - Ва cos gм ) / sin gм .
Эта величина в дальнейшем анализируется с точки зрения вре- мени выполнения маневра «смена полосы движения».
7.МЕТОДИКА АНАЛИЗА НАЕЗДА НА НЕПОДВИЖНОЕ ПРЕПЯТСТВИЕ И СТОЛКНОВЕНИЯ АВТОМОБИЛЕЙ
7.1. Основные положения теории удара
Доля ДТП, связанных с наездом на неподвижное препятствие или столкновением автомобилей в ряде стран составляет до 50% от всех
53
видов ДТП (в России – около 35%). В процессе возникновения ДТП такого рода водители и пассажиры испытывают воздействие весьма значительных сил (до 8-10 кН) в течение короткого времени.
Процесс удара условно делят на две фазы.
1.От момента соприкосновения тел до момента их мак- симального сближения. В этой фазе происходит переход кинетический энергии движения тел в механическую энергию разрушения и деформа- ции, а также тепловую энергию.
2.От конца первой фазы до момента разъединения тел, когда потенциальная энергия упруго деформированных тел вновь пере- ходит в кинетическую, которая и вызывает их разъединение.
Продолжительность первой фазы – 0,05-0,10 с, а второй –
0,02-0,04 с.
Отношение разницы скоростей после удара и до него называют коэффициентом восстановления
|
|
= |
v′ |
− v′ |
|
|
|
К |
|
2 |
1 |
, |
(7.1) |
||
уд |
v1 |
− v2 |
|||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
где v1 и v2 – скорости тел до удара,
v′ и v′ |
- скорости тел после удара. |
|
1 |
2 |
|
Понятно, что 0 < kуд < 1, при этом kуд = 0 соответствует абсо- лютно неупругому удару, а k = 1 – абсолютно упругому, чего в природе не бывает.
Определить kуд экспериментально чрезвычайно затруднитель- но. Экспериментальные наезды автомобиля ГАЗ-21 «Волга» на непод- вижное жесткое препятствие дали значения kуд = 0,11-0,17 (А.В. Арутю- нян).
Ряд немецких исследований столкновения автомобилей выяви- ли зависимость коэффициента восстановления от относительной скоро-
сти их движения. Так при v ≤ 8,3 м/с, |
kуд ≈ 0,7, а при v ≥ 15м/с |
– kуд ≈ 0,1. |
|
7.2.Наезд на неподвижное препятствие
Неподвижное препятствие рассматривается как абсолютно же- сткое тело.
При этом v2= v′ =0, тогда
2
54
k = − |
v′ |
|
|
1 |
, |
||
v1 |
|||
уд |
|
||
|
|
откуда |
′ |
= - kудv1, причем знак «минус» означает изменение скорости |
v1 |
автомобиля при отскоке
Рис. 7.1. Фазы наезда автомобиля на неподвижное препятствие.
Рассмотрим основные фазы наезда автомобиля на неподвижное препятствие (рис. 7.1).
В начальный момент контакта (рис. 7.1, а) длина автомобиля составляла Lа. После этого начинается процесс смятия передней части автомобиля с увеличением деформации до уровня 1 и уменьшением скорости до ноля. Затем детали, упруго сжатые при ударе, вызывают обратное движение автомобиля (рис. 7.1, в). После отделения от препят-
ствия длина автомобиля L′ , а величина отскока – Sпн.
а
55
Разность размеров |
L − L′ = |
3 |
представляет собой остаточную |
|
|
а |
а |
|
|
деформацию, а разность 1- |
3= |
2 – упругую. |
Отношение D1 = kупр - есть коэффициент упругости.
3
Скорость автомобиля перед ударом можно определить в сле- дующей последовательности.
1. Вычисляется остаточная деформация передней части
D3 = La - La′ .
2.Определяется полная деформация передней части
D1 = D3 × kупр .
3. |
Упругая деформация передней части |
|
||
|
D2 = D1 - D3 = D3 (1- kупр ). |
(7.2) |
||
4. |
Скорость автомобиля в момент его отделения от препятствия |
|||
|
v1¢ = |
|
, |
|
|
2Sпн jот |
(7.3) |
где jот – величина замедления при откате.
5. Скорость движения автомобиля при отсутствии следов тор- можения
|
v = |
|
v′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
, |
|
|
|
(7.4) |
|
|
|
|
|
||||||
|
1 |
|
kуд |
|
|||||
|
|
|
|
||||||
а при наличии следов «юза» |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
v = |
2S |
j |
+ ( |
v1¢ |
)2 . |
(7.5) |
|||
|
|||||||||
1 |
ю |
|
от |
|
|
kуд |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Значения величин jот и kупр, необходимые в расчетах, являются справочными.
После вычисления скорости движения автомобиля расчеты про- водят обычным порядком путем сравнения остановочного пути с рас- стоянием видимости препятствия. Иногда проводят исследования по возможностям маневра автомобиля.
Разновидностью наезда на неподвижное препятствие является внецентренный удар, при котором перемещение автомобиля может быть значительным (рис.7.2).
В этом случае автомобиль поворачивается в горизонтальной плоскости на некоторый угол α, а центр масс перемещается по дуге ра- диусом ρ. Шипы при этом скользят в поперечном направлении.
56
Рис.7.2. Внецентренный удар
Предполагается, что кинетическая энергия автомобиля перехо- дит в работу сил трения шин о дорогу:
|
|
mv2 |
|
= mgjу × Sц , |
(7.6) |
|
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
mv2 |
= mgjуar, |
(7.7) |
||
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
||
где m – |
масса автомобиля, |
|
|
|
|
|
φу – |
коэффициент поперечного сцепления колес с дорогой, |
|
||||
α и ρ – угол и радиус поворота центра масс автомобиля. |
|
|||||
|
Из уравнения (7.7) |
|
|
|
|
|
|
v = |
|
|
. |
|
|
|
|
2gϕуαρ |
(7.8) |
Дальнейшие расчеты проводятся так же, как и при фрон- тальном ударе.
Виды столкновений автомобилей
Положение автомобилей в момент удара определяют путем следственного эксперимента по деформациям, возникающим в процессе столкновения. Для этого поврежденные автомобили располагают как можно ближе друг к другу, стараясь совместить участки, контактиро- вавшие при ударе.
Если это не удается, делается попытка графического восста- новления события на масштабных схемах.
57
Виды столкновений отражены на рис. 7.3. Все многообразие столкновений в зависимости от угла между векторами скоростей авто- мобилей можно разделить на следующие.
Рис. 7.3. Виды столкновений.
При γ ≈ 1800 (рис. 7.3, I и II) столкновение называется встреч-
ным, при γ ≈ 00 – попутным (рис. 7.3, III и IV), при γ ≈ 900 – перекрест-
ным (рис. 7.3, V), а при 0<γ<900 (рис. 7.3, VI) и при 900<γ<1800 – косым.
Если нагрузка действует на торцевые части автомобилей, то удар назы- вают прямым, а при действии нагрузки на боковые стороны – скользя-
щим.
7.4.Определение скорости автомобиля перед ударом
Определить скоростной режим автомобиля перед ударом быва- ет в большинстве случаев сложно, а иногда – невозможно. Универсаль- ной методики расчетов всех вариантов столкновений нет, а исходных данных из материалов уголовного дела, как правило, не хватает. Боль- шие сложности возникают с определением величины коэффициента восстановления kуд в связи с разнообразием марок автомобилей, видов ударов и тому подобное.
58
По одной из версий японских исследователей коэффициенты восстановления можно вычислить по эмпирическому выражению
kуд = 0,574 exp(-0,0396va ),
однако эксперименты, положенные в основу этой формулы, дают значи- тельный разброс значений, применять формулу в экспертной практике неприемлемо.
Приведем некоторые примеры вычислений, приемлемые в экс- пертной практике.
1. Один из автомобилей неподвижен (v2=0), оба автомобиля не заторможены и после удара они переместились на расстояние Sпн (рис.
7.4).
Рис. 7.4. Наезды по схеме 1
Считаем, что скорость движения автомобилей после столкно-
вения v′.
1
Используя уравнение кинетической энергии
(m1 + m2 ) (v1¢)2 = (m1 + m2 )gYдв × Sпн ,
2
где Ψдв – коэффициент сопротивления движению, получаем:
v1¢ = |
|
. |
|
2gYдв × Sпн |
(7.9) |
Кроме того, количество движения
m v = (m + m )v′
1 1 1 2 1
дает возможность определить скорость первого автомобиля перед уда- ром
v = |
m1 + m2 |
v¢ . |
(7.10) |
|
|||
1 |
m1 |
1 |
|
|
|
|
2. Оба автомобиля заторможены, а после удара перемещаются совместно на расстояние Sпн.
По аналогии с выражением (7.9)
v1¢ = 2gj× Sпн ,
59
скорость автомобиля в момент удара – по соотношению (7.10), а в нача- ле тормозного пути
|
|
|
|
|
|
v |
= 2gjS |
+ (v¢)2 |
, |
(7.11) |
|
торм |
|
ю |
1 |
|
|
где Sю – величина следа «юза» перед ударом. |
|
|
|
||
Скорость автомобиля перед торможением |
|
|
|||
v1 = 0,5t3 gj + vторм . |
|
(7.12) |
3. Заторможен стоящий автомобиль, и наезжающий не тормо-
зил.
Уравнение кинетической энергии, если скорость их совместно-
го движения составляла v′ , будет |
|
|
|
||||
1 |
|
|
(v′)2 |
|
|
|
|
(m1 + m2 ) |
= (m1Ψдв + m2 |
ϕ)gSпн |
|
||||
1 |
, |
||||||
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||
откуда |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|||
v′ = |
2(m1Ψдв + m2ϕ)gSпн |
, |
(7.13) |
||||
|
|
m1 + m2 |
|||||
1 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
аскорость v1 определяется по формуле (7.10).
4.При перекрестном столкновении ситуация несколько услож- няется (рис. 7.5).
Балансы количества движения раскладываем по исходным на- правлениям движения автомобилей с учетом того, что скорости их по-
сле удара составили v′ и v′ : |
|
|
|
||
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
′ |
′ |
×cos g2 , |
(7.14) |
m1v1 = m1v1 |
×cos g1 + m2v2 |
||||
|
|
′ |
′ |
× sin g2 . |
|
m2v2 = m1v1 |
× sin g1 + m2v2 |
|
|||
Скорости v′ |
и v′ |
можно найти из предположения, что кинети- |
|||
1 |
2 |
|
|
|
|
ческая энергия автомобилей после удара перешла в работу трения шин А' во время поступательного их движения ( Sпн1 и Sпн2 ) и А'' враща-
тельного относительно центра масс на углы Е1 и Е2. Для автомобиля 1:
А′ = m1gjy Sпн1 , |
||
А′′ = Rz a1E1jy |
|
(7.15) |
+ Rz |
b1E1jy . |
|
1 |
|
2 |