- •1. Кинематика изучает движение тел, не рассматривая причины, которые это движение обусловливают.
- •4. Динамика является основным разделом механики, в ее основе лежат три закона Ньютона
- •Третий закон Ньютона
- •5. В механике обычно имеют дело с тремя основными видами сил: силой тяжести, силой упругости и силой трения.
- •Сила тяжести
- •Кинетическая энергия вращательного движения
- •Дифференциальное уравнение гармонических колебаний
- •13. В классической механике справедлив механический принцип относительности (принцип относительности Галилея): законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета.
- •Уравнением Клапейрона — Менделеева.
- •16. Среди равновесных процессов, происходящих с термодинамическими системами, выделяются изопроцессы, при которых один из основных параметров состояния сохраняется постоянным.
- •Уравнение состояния идеального
Уравнением Клапейрона — Менделеева.
1 4. Пусть в системе отсчета K’ материальная точка движется вдоль оси х’ спостоянной скоростью Система K’ движется относительно системы K в том же направлении со скоростью v , Определим, чему равна скорость материальной точки vo, относительно системы K, т.е. чему равно . Пусть при м.т. находится в начале координат, причем . Для системы K:
П одставляя и t в формулу для vo
Д елим числитель и знаменатель на t
Э то равенство выражает собой релятивистский закон сложения скоростей. При малых значениях скоростей и имеем
т.е. релятивистский закон сложения скоростей переходит в классический
Основной закон релятивистской динамики материальной точки имеет вид
— релятивистский импульс материальной точки.
Л юбое изменение массы m сопровождается изменением полной энергии частицы,
О тсюда А. Эйнштейн пришел к универсальной зависимости между полной энергией тела Е и его массой т:
закон взаимосвязи (пропорциональности) массы и энергии: полная энергия системы равна произведению ее массы на квадрат скорости света в вакууме. Отметим, что в полную энергию Е не входит потенциальная энергия тела во внешнем силовом поле.
16. Среди равновесных процессов, происходящих с термодинамическими системами, выделяются изопроцессы, при которых один из основных параметров состояния сохраняется постоянным.
Изохорный процесс (V=const). Диаграмма этого процесса (изохора) в координатах р, V изображается прямой, параллельной оси ординат (рис. 81), где процесс 1—2 есть изохорное нагревание, а 1—3 — изохорное охлаждение. При изохорном процессе газ не совершает работы над внешними телами, т. е.
Из первого начала термодинамики (Q=dU+A) для изохорного процесса следует, что вся теплота, сообщаемая газу, идет на увеличение его внутренней энергии:
Согласно формуле (53.4),
Тогда для произвольной массы газа получим
Изобарный процесс (p=const). Диаграмма этого процесса (изобара) в координатах р, V изображается прямой, параллельной оси V. При изобарном процессе работа газа при увеличения объема от V1 до V2 равна
и определяется площадью заштрихованного прямоугольника (рис. 82). Если использовать уравнение Клапейрона — Менделеева для выбранных нами двух состояний, то
о ткуда
Тогда выражение для работы изобарного расширения примет вид
Изотермический процесс (T=const). Как уже указывалось § 41, изотермический процесс описывается законом Бойля—Мариотта:
Закон Авогадро*: моли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают одинаковые объемы. При нормальных условиях этот объем равен 22,4110–3 м3/моль.
Закон Дальтона*: давление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений p1, p2 ,..., рn входящих в нее газов: