- •Вопрос1. Основные понятия кинематики.
- •Вопрос2. Скорость и ускорение.
- •Вопрос3. Кинематика вращ. Движения.
- •Вопрос4. 3 закона Ньютона.
- •Вопрос5. Центр масс и его движение. Закон сохранения импульса.
- •Вопрос6. Реактивное движение.
- •Вопрос7. Работа и мощность.
- •Вопрос8. Кинетическая энергия.
- •Вопрос9. Потенциальная энергия.
- •Вопрос10. Закон сохранения механической энергии.
- •Вопрос11. Упругий и неупругий удар шаров.
- •Вопрос12. Уравнение динамики вращательного движения.
- •Вопрос13. Теорема Штейнера.
- •Вопрос14. Работа при вращательном движении.
- •Вопрос15. Кинетическая энергия вращающегося тела.
- •Вопрос16. Закон сохранения момента импульса.
- •Вопрос17. Использование законов сохранения для решения задач.
- •Вопрос18. Гармонические колебательные движения.
- •Вопрос19. Динамика гармонических колебаний.
- •Вопрос20. Физический и математический маятники.
- •Вопрос21. Энергия колебательного движения.
- •Вопрос22. Сложение колебаний одинакового направления.
- •Вопрос23. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.
- •Вопрос24. Затухающие колебания.
- •Вопрос25. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •Вопрос26. Распространение упругих волн.
- •Вопрос27. Уравнение плоской сферической волны.
- •Вопрос28. Уравнение плоской волны распространяющейся в произвольном направлении. Волновое уравнение.
- •Вопрос29. Скорость распространения упругих волн.
- •Вопрос30. Энергия упругой волны. Вектор Умова.
- •Вопрос31. Интерференция волн. Стоячие волны.
- •Вопрос32. Звук,ультразвук.
- •Вопрос33. Предмет молекулярной физики. Тепловое движение.
- •Вопрос34.Термодинамические параметры. Уравнение состояния.
- •Вопрос35.Изопроцессы в газах.
- •Вопрос36. Основное уравнение мкт.
- •Вопрос37. Распределение молекул по скоростям Максвелла
- •Вопрос38. Опыт Штерна.
- •Вопрос39. Барометрическая формула распределения Больцмана.
- •Вопрос40. Средняя длина свободного пробега молекул. Эффективный деаметр!
- •Вопрос41. Диффузия.
- •Вопрос42. Теплопроводность.
- •Вопрос43. Вязкость.
- •Вопрос44. Основные понятия и определения термодинамики.
- •Вопрос45. Внутренняя энергия системы тел.
- •Вопрос46.Теплота и работа.
- •Вопрос47. Первое начало термодинамики.
- •Вопрос48. Теплоемкости газов.
- •Вопрос49. Закон Дюлонга и Пти
- •Вопрос50. Уравнение Адиабаты. Политропические процессы.
- •Вопрос51. Работа в изопроцессах.
- •Вопрос52. Кпд тепловых двигателей (второе начало термодинамики)
- •Вопрос53. Цикл Карно.
Вопрос18. Гармонические колебательные движения.
Гармоническое колебание — явление периодического изменения какой-либо величины, при котором зависимость от аргумента имеет характер функции синуса или косинуса. Например, гармонически колеблется величина, изменяющаяся во времени следующим образом:
или
,
где х — значение изменяющейся величины, t — время, остальные параметры — постоянные: А — амплитуда колебаний, ω — циклическая частота колебаний, — полная фаза колебаний, — начальная фаза колебаний.
Обобщенное гармоническое колебание в дифференциальном виде
Свободные колебания совершаются под действием внутренних сил системы после того, как система была выведена из положения равновесия. Чтобы свободные колебания были гармоническими, необходимо, чтобы колебательная система была линейной (описывалась линейными уравнениями движения), и в ней отсутствовала диссипация энергии (последняя вызвала бы затухание).
Вынужденные колебания совершаются под воздействием внешней периодической силы. Чтобы они были гармоническими, достаточно чтобы колебательная система была линейной (описывалась линейными уравнениями движения), а внешняя сила сама менялась со временем как гармоническое колебание (то есть чтобы зависимость от времени этой силы была синусоидальной).
Вопрос19. Динамика гармонических колебаний.
Уравнение (1) дает зависимость колеблющейся величины S от времени t; это и есть уравнение свободных гармонических колебаний в явном виде. Однако обычно под уравнением колебаний понимают иную запись этого уравнения, в дифференциальной форме. Возьмем для определенности уравнение (1) в виде
(1)
дважды продифференцируем его по времени:
Видно, что выполняется следующее соотношение:
(2)
которое и называется уравнением свободных гармонических колебаний (в дифференциальной форме). Уравнение (1) является решением дифференциального уравнения (2). Поскольку уравнение (2) - дифференциальное уравнение второго порядка, необходимы два начальных условия для получения полного решения (то есть определения входящих в уравнение (1) констант A и j0); например, положение и скорость колебательной системы при t = 0.
Вопрос20. Физический и математический маятники.
Физическим маятником называется твердое тело, колеблющееся относительно неподвижной горизонтальной оси (оси подвеса), не проходящей через центр тяжести. При небольших углах отклонения (α-мал) физический маятник совершает гармонические колебания. Сила, возвращающая маятник в положение равновесия, представляет собой составляющую силы тяжести, приложенную в точке С:
F=mg·sinα
Момент этой силы относительно оси O равен:
M=-Fl=-mgd·sinα,
где l=d·sinα - плечо силы F относительно оси O, знак минус соответствует тому, что момент M стремится вернуть маятник в положение равновесия, аналогично квазиупругой силе.
В соответствии с уравнением динамики вращательного движения:
M=Iε,
где ε=d2α/dt2 - угловое ускорение, I - момент инерции маятника относительно оси О. Получаем:
I·d2α/dt2=-mgd·sinα (9)
Ограничившись малыми колебаниями (sinα~α), после преобразований получаем уравнение (9) в виде:
(d2α/dt2) + (mgdα/I)=0 (10)
Сравнив выражения (5) и (10) мы видим их математическую аналогию, что позволяет записать выражения для циклической частоты и периода колебаний физического маятника:
ω0=√(mgd/I) (11)
T0=2π/ω0=2π√(I/mgd), (12)
где d - расстояние от центра тяжести до оси вращения.
Если период колебаний не зависит от амплитуды, то такие колебания называются изохронными. Мы видим, что малые колебания физического маятника изохронны. Колебания приближенно изохронны, когда угловая амплитуда колебаний не превышает нескольких градусов. При больших амплитудах изохронность нарушается. На свойстве изохронности колебаний маятника основано его применение в часах.
Математи́ческий ма́ятник — осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки, находящейся на невесомой нерастяжимой нити или на невесомом стержне в однородном поле сил тяготения. Период малых собственных колебаний математического маятника длины L неподвижно подвешенного в однородном поле тяжести с ускорением свободного падения g равен
и не зависит от амплитуды и массы маятника.
Уравнение колебаний маятника
Колебания математического маятника описываются обыкновенным дифференциальным уравнением вида
где ― положительная константа, определяемая исключительно из параметров маятника. Неизвестная функция ― это угол отклонения маятника в момент от нижнего положения равновесия, выраженный в радианах; , где ― длина подвеса, ― ускорение свободного падения. Уравнение малых колебаний маятника около нижнего положения равновесия (т. н. гармоническое уравнение) имеет вид:
.