2)Прохождение частиц через потенциальный барьер.

Билет 27

1)Поляризация света при двойном лучепреломлении. Интерференция поляризованных лучей.

При прохождении света через все прозрачные кристаллы, за исключением принадлежащих к кубической системе, наблюдается явление, получившее название двойного лучепреломления. Это явление заключается в том, что упавший на кристалл луч разделяется внутри кристалла на два луча, распространяющиеся с разными скоростями и в различных направлениях. Кристаллы, обладающие двойным лучепреломлением, подразделяются на одноосные и двуосные. У одноосных кристаллов один из преломленных лучей лежит в одной плоскости с падающим лучом и нормалью к преломляющей поверхности. Этот луч называется обыкновенными и обозначается буквой О. Для другого луча, называемого необыкновенным (его обозначают буквой е), отношение синусов угла падения и угла преломления не остается постоянным при изменении угла падения.

У одноосных кристаллов имеется направление, вдоль которого обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются не разделяясь и с одинаковой скоростью. Это направление называется оптической осью кристалла. Любая плоскость, проходящая через оптическую ось, называется главным сечением или главной плоскостью кристалла.

При выходе из кристалла лучи О и Е поляризуются в одинаковых направлениях.

Двойной луч преломления объясняется анизотропией кристалла.

Интерференция поляризованных лучей возникает лишь в случае, если колебания во взаимодействующих лучах совершаются вдоль одного направления. Рассмотрим наложение обыкновенного и необыкновенного лучей, вышедших из пластинки:a=Ecosαb=Esinα

До точки B лучи пройдут за разное время, а значит между ними есть разность фаз.

В точке a:x=acosωt;y=bcosωtt'=dυ0=dnoc

В точке b:x=acosω(t−t');y=bcosω(t−t'')t''=dυe=dnec

x=acos(ωt−ωdnoc);y=bcos(ωt−ωdnec)ϕ=ϕ1−ϕ2=ωcd(no−ne)

На выходе:x=acosωt;y=bcos(ωt−ϕ);ξ=x+y . При сложении двух этих колебаний, результирующее колебание описываются элипсом:x2a2+y2b2−2abcosϕ=sin2ϕ .

2)Фотоэффект. Законы фотоэффекта.

Билет 28

1)Прохождение поляризованного света через поляризатор. Закон Малюса.

Плоскополяризованный свет можно получить из естественного с помощью приборов, называемых поляризаторами. Эти приборы свободно пропускают колебания, параллельные плоскости,

которую мы будем называть плоскостью поляризатор а, и полностью или частично задерживают колебания, перпендикулярные к этой плоскости. Поляризатор, задерживающий перпендикулярные к его плоскости колебания только частично, мы будем называть несовершенным. На выходе из несовершенного поляризатора получается свет, в котором колебания одного направления преобладают над колебаниями других направлений. Такой свет называется частично поляризованным. Если пропустить частично поляризованный свет через поляризатор, то при вращении прибора вокруг направления луча интенсивность прошедшего света будет изменяться в пределах от I mах до I min, причем переход от одного из этих значений к другому будет совершаться при повороте на угол, равный п/2

-Степень поляризации

Пусть на поляризатор падает плоскополяризованный свет амплитуды А0 и интенсивности I0. Сквозь прибор пройдет составляющая колебания с амплитудой , где ф — угол между плоскостью колебаний падающего света и плоскостью поляризатора. Следовательно, интенсивность прошедшего света / определяется выражением

-Закон Малюса

I₀— интенсивность падающего на поляризатор света,I — интенсивность света, выходящего из поляризатора,