2 Фазы м. Находиться при непосредственном соприкосновении, они находятся в равновесии. P,t – равновесные в данном состоянии. В равновесии м. Нах-ся не более 3х фаз.

Р=Р(Т) – функция от температ-ры.

Диаграмма фазовых состояний.

Д ля наглядного изобр-я фаз. превращения. В коор-х Р,Т задаётся зав-ть м/у t фаз. перехода и давления в виде кривых испарения (КИ), плавления(КП) и сублимации(КС) – из пара в ТВ. сост-е, разделяют на области: ТТ,Ж и Г фаз. Каждая точка на кривых фаз равновесия соот-т усл-м равн-я 2х сосуществ.фаз:КП-ТТ и Ж; КИ-Ж и Г; КС-ТТ и Г. Точка в кот-й они пересекаютя – тройная точка – одновр-е сущ-е 3х фаз вещ-а в равновесии. Каждое в-во имеет такую точку. Для воды 273,15 К.

Уравнение Клапейрона-Клаузиса.

Термод-ка даёт метод расчёта кривой равновесия 2х фаз одного и того же вещ-ва.

М. установить зав-ть между Р и Т фаз. перехода используя метод циклов.

АБ – испарение

ВС – адиаб-е расш-е(парообр-е)

СД – конденсация

Q₁=ΔQ=λm₁ – подвели.

λ – теплота фаз. перехода.

A=ΔP(V₂- V₁)= ΔP m₁(V₂’- V₁’)

Ρ=m/V=mV’ – уд. объём.

- Ур-е Клап-Клауз-са.

Смысл: связывает поизводную рав-ного давления по равн. темпер-ре с темп-й перехода и скрытой теплотой перехода.

Знак будет зависеть от процесса: если V↓, то dP/dT< 0 и наоборот.

Позволяет определить наклоны кривых равновесия.

Наклон задаётся знаком V₂’- V₁’.

При испарении и сублимации dP/dT>0

Согласно Больцману: S=klnW-мера неупорядоченности системы (где k-пост Больцмана )

Чем больше число мкросостояний, реализующих данное макросост, тем больше энтропия. Т.к реал процессы необр, то м утверждать, что все процессы в замк системе ведут к увеличению ее энтропии – принцип возрастания энтропии

Для некоторых вещ-в Vж<Vт, т.е. dP/dT<0 →T↓(штриховая)

Вопрос №10.

Явление переноса –особые нобраимые процессы, происходя­щие в нерановесных термод-х сист-х, в результате которых происходит пространственный перенос энергии, массы, импульса.

Диффузия.

Этот процесс связан с переносом массы, изменением концен­трации, описывается эмпирической форм-й:

D – коэф-т пр-ти – з-н Фика.

Размеры кубиков одинаковы,

мол-лы летят через dS, разные газы (d и m равны).

Задача:из А в В, из В в А и разгость. На перенос требуется t.

1/6 N_A в направлении пл-ки ΔS из А; 1/6 N_В - //- из В. ΔS = l²;

- время за кот-е V кубика А пройдёт через ΔS.

Δ N_A=1/6 N_A; - это число молекул, пролетающих из кубика А за ед. t.

N_A=n₀’*l³;

-мол-л пролетает через пл. dS. Δt – время диф-ии.

“-” направление в сторону убывания концентр-ии.

- коэф. Диф-ии. - длина св-го пробега мол.

Явление диф. подчиняется з. Фика:

j_M – плотность потока массы = массе в-ва, диф. в ед.t ч/p ед. S.

- градиент плотности.

Теплопроводность.

(перенос энергии).Если в одной обл-ти газа ср. Е_К мол-л >, чем в др., то с течением t из-за столкновений происходит выравнивание ср. кин. энергий мол-л, т.е. вырав-е температур.

Перенос энергии подчиняется Фурье:

ΔQ – энергия, переносимая в форме теплоты в ед.t ч/p ед. S.

æ – теплопроводность. ΔТ/Δх- град. темп., скор-ть измен. темп. на ед. длины. х. Расм. кубики: темп. разные →v разные.

n₀’ и n₀’’; T₁ и Т₂ слабо отличаются друг от друга.

Внутреннее трение.

Обусловлено переносом импульса. Из-за хаот-го теплового движ-я происходит обмен мол-ми между слоями, в рез-те чего импульс слоя, движущегося быстрее, уменьшается, движу­щегося медленнее – увел-ся, что приводит к торможению слоя, движ-ся быстрее, и ускорению слоя, дв-ся медл-ее.

Подчиняется з. Ньютона:

η – вязкость.dv/dz – град. скор., изм-е скор-и в направ-ии Z.

Концентрация в слоях одна и таже.

Δn’=1/6nvΔSΔtv₁ - из нижнего слоя в верхний.

Δn’’=1/6nvΔSΔtv₂; Δn’’= Δn’; P=mv₁;

P’=1/6nvΔSΔtmv₁- уносятся в напр-ии Z со скор. V₁ вверх.

P’’=1/6nvΔSΔtmv₂ – вниз.; ΔP=P’-P’’=1/6nmv(v₁-v₂) ΔSΔt=

=1/6pv(v₁-v₂) ΔSΔt; f Δt= ΔP; f=1/6pv(v₁-v₂) ΔS;

- сила трения между слоями. С повышением Т вязкость газа возрастает, от давления не зависит