- •Изучение характеристик излучающего диода Лабораторная работа №2. Изучение характеристик излучающего диода.
- •Сведения из теории.
- •Излучательная и безызлучательная рекомбинация. Внутренний квантовый выход люминесценции полупроводникового материала.
- •Спектр рекомбинационного излучения.
- •Инжекция носителей заряда в излучающем диоде.
- •Внешний квантовый выход.
- •Характеристики излучающих диодов.
- •Особенности характеристик светоизлучающих диодов.
- •Материалы и конструкции излучающих диодов.
- •Задание к лабораторной работе «Изучение характеристик излучающего диода»
Особенности характеристик светоизлучающих диодов.
До сих пор речь шла об излучательной характеристике диода, выраженной в обычных энергетических величинах. Система энергетических параметров применяется при описании свойств ИК-излучающих диодов, для регистрации излучения которых используются физические приемники – фотоприемники.
При использовании светоизлучающих диодов для визуального отображения информации (в знаковых индикаторах, при подсветке надписей и пусковых кнопок, для индикации состояния электронного устройства и др.) приемником излучения является человеческий глаз (биологический приемник). Поэтому характеристики светоизлучающего диода удобнее описывать с помощью системы световых величин. Аналогом потока излучения PизлΞ Pе , выраженного в ваттах, в этой системе является световой поток Pν , измеряемый в люменах (лм). Световой поток Pν - это мощность излучения, оцениваемая по ее действию на средний человеческий глаз.
Рис. 7. Диаграммы направленности излучающих диодов.
Между аналогичными параметрами световой и энергетической систем существует взаимно однозначное соответствие. Например, световой поток Pν(λ) от монохроматического источника связан с потоком (мощностью) излучения Pe(λ) от этого же источника соотношением:
Pν(λ)=Km·V(λ)· Pe(λ) (42)
где коэффициент Km равен 683 .
Функция V=V(λ) характеризует спектральную чувствительность человеческого зрения и называется спектральной световой эффективностью. Она изображена на рис.8. Интегральный световой поток Pν от немонохро- матического источника (например, светоизлучающего диода) можно рассчитать, зная спектральную плотность потока излучения ,
по формуле
(43)
где λ1=380 нм , λ2= 780 нм - границы видимого диапазона спектра. (Таким образом интегральный световой поток характеризует не всю мощность излучения светодиода, а только ее «видимую» часть).
Для светоизлучающего диода излучательная характеристика (в отличие от характеристики Pизл=Pизл(I) - для ИК-диода, изображенной на рис.6) представляет зависимость силы света Iν от величины тока I через диод. Сила света – это угловая плотность светового потока Iν =dPν/dΩ , измеряемая в канделах (кд). (1 кандела=1люмен/стерадиан).
Диаграмма направленности светоизлучающего диода выражается зависимостью силы света Iν от угла φ между данным направлением и оптической осью диода.
Рис. 8. Относительная спектральная световая эффективность.
Материалы и конструкции излучающих диодов.
При выборе полупроводникового материала для излучающего диода исходят из требуемого спектрального состава излучения, значений внутреннего квантового выхода люминесценции ηi и возможности создания совершенных гетероструктур на основе данного полупроводника для получения высоких значений эффективности инжекции γинж и коэффициента вывода излучения η0 . В результате наиболее распространенными исходными материалами при изготовлении излучающих диодов являются такие полупро-водники как арсенид галлия, фосфид галлия, твердый раствор AlxGa1-xAs .
Если длина волны в максимуме спектра λm и внутренний квантовый выход люминесценции ηi определяются, главным образом, типом полупро- водникового материала, используемого для изготовления излучающего диода, то эффективность инжекции γинж и коэффициент вывода излучения η0 зависят от строения кристалла с p-n-переходом и от общей конструкции диода. Так, например, особенностью конструкции Барраса, используемой в излучающих диодах для волоконно-оптических линий связи, является то, что для повышения эффективности ввода излучения в световолокно отрезок волокна через отверстие в подложке подводится максимально близко к активной области диода и закрепляется на кристалле с помощью эпоксидной смолы.
Мощность излучения диода чаще всего ограничивается повышением температуры активной области вследствие джоулева разогрева кристалла. Поэтому кристаллы мощных излучающих диодов монтируются на металлическом основании, обладающим малым тепловым сопротивлением, и диоды комплектуются дополнительным радиатором.