- •§ 1.1 Основні поняття статики
- •§ 1.2 Аксіоми статики
- •§ 1.3 В’язі та їх реакції
- •§ 2.1 Проекція сили на вісь і на площину. Аналітичний спосіб задавання
- •§ 2.2 Умови рівноваги системи збіжних сил
- •§ 2.3 Розв’язування задач статики
- •§ 2.4 Статично визначувані та статично невизначувані системи тіл
- •§ 3.2 Теорема про момент рівнодійної системи збіжних сил (теорема
- •§ 3.3 Момент сили відносно осі
- •§ 3.4 Пара сил. Момент пари сил і його властивості
- •2) Пару сил можна переносити в будь-яку площину, паралельну площині дії цієї пари;
- •§ 4.1 Лема про паралельне перенесення лінії дії сили
- •§ 4.2 Головний вектор і головний момент довільної системи сил.
- •§ 4.3 Умови рівноваги довільної просторової системи сил.
- •§ 4.4 Алгебраїчні моменти сили і пари
- •§ 4.5 Зведення плоскої системи сил до найпростішого вигляду
- •§ 4.6 Рівновага плоскої системи сил
- •§ 5.2 Умови рівноваги плоскої системи паралельних сил
- •§ 5.3 Умови рівноваги системи пар сил
- •§ 5.4 Умови рівноваги системи сил, лінії дії яких лежать на одній прямій
- •§ 5.5 Додавання двох паралельних сил
- •§ 6.2 Реакції шорстких в’язей. Кут тертя. Конус тертя
- •§ 6.3 Рівновага при наявності тертя
- •§ 6.4 Тертя кочення
- •§ 7.1 Змінення головного вектора і головного моменту при зміні центра зведення
- •§ 7.2 Статичні інваріанти
- •§ 7.3 Динамічний ґвинт
- •§ 7.4 Зведення просторової системи сил до найпростішого вигляду
§ 3.2 Теорема про момент рівнодійної системи збіжних сил (теорема
Варіньона)
Момент рівнодійної системи збіжних сил відносно довільного центра дорівнює векторній (геометричній) сумі моментів складових сил відносно того ж самого центра.
,{Я )=£то{р).
тҐ
(3.6)
І=1
Рис. 3.4
§ 3.3 Момент сили відносно осі
Моментом сили відносно осі
називається проекція на вісь моменту сили відносно будь-якої точки, яка знаходиться на осі (рис.3.4).
т2 {р) = то {р )соб у. (3.8)
Момент сили відносно осі не залежить від вибору точки на осі.
При розв’язуванні конкретних задач моменти сил відносно осей зручно визначати у такій послідовності:
1) провести (подумки або на рисунку)
перпендикулярну до осі;
2) спроектувати силу Р на площину;
3) визначити момент проекції Рху сили Р на цю площину відносно точки О (рис. 3.5) -
^ {Р)= то {Рху )=±РхуК тг {Р)= 2ЯдоЛ1В1 .
Знак моменту визначається за наступним правилом (рис. 3.5) - момент сили відносно осі вважається додатним, якщо при погляді з додатного кінця
(3.9)
л
л
л
Хмельницький національний університет. Кафедра опору матеріалів і теоретичної механіки. Дорофєєв О.А.
Теоретична механіка. Лекція №3 "Момент сили відносно точки. Теорія пар сил" 19.05.2009 1:23 3-3
осі сила намагається обертати тіло відносно осі проти руху годинникової стрілки, в іншому випадку момент вважається від’ємним.
З (3.9) видно, що момент сили відносно осі дорівнює нулю в двох випадках:
• лінія дії сили паралельна осі (Гху = 0);
• лінія дії сили перетинає вісь (И = 0).
§ 3.4 Пара сил. Момент пари сил і його властивості
Парою сил називається система двох рівних за модулем, паралельних та направлених у протилежні боки сил, що діють на абсолютно тверде тіло (рис. 3.6).
Площина (Ы), в якій розміщені сили пари, називається площиною дії пари або площиною пари.
Плечем пари И називається найкоротша відстань між лініями дії пари сил.
Рис. 3.6 З аксіоми №1 випливає, що система пари сил не
знаходиться в рівновазі (ці сили не направлені вздовж однієї прямої). В той же час пара сил не маєрівнодійної.
Дія пари сил на тверде тіло зводиться до деякого обертального ефекту, який характеризується величиною, що називається моментом пари. Цей момент визначається:
1) його модулем, що дорівнює добутку ГИ;
2) положенням в просторі площини дії пари;
3) напрямком повороту пари в цій площині.
Отже, як і момент сили відносно центра, це величина векторна.
Одиницею виміру моменту пари сил, як і моменту сили відносно центра є 1Н • м .
Теореми про пари, які дозволяють стверджувати, що момент пари є повною характеристикою механічної дії пари сил на тверде тіло:
Теорема 1. Не змінюючи дії пари сил на тверде тіло, її можна переносити і довільно повертати у площині дії, варіюючи величиною сили, що входить у неї, і довжиною плеча так, щоб момент пари залишався незмінним.
Теорема 2. Дві пари сил, що лежать в одній або паралельних площинах і мають однакові за величиною, але протилежні за напрямом моменти, становлять систему пар сил, еквівалентну нулю.
Ці теореми дають змогу встановити правило складання пар сил, що лежать як в паралельних площинах, так і в тих, котрі перетинаються.
Теорема 3. Задана система п пар може бути замінена однією, еквівалентною заданій системі пар - результуючою парою, момент якої дорівнює векторній (геометричній) сумі моментів складових пар.
Хмельницький національний університет. Кафедра опору матеріалів і теоретичної механіки. Дорофєєв О.А.
Теоретична механіка. Лекція №3 "Момент сили відносно точки. Теорія пар сил" 19.05.2009 1:23 3-4
Виходячи з вищенаведених теорем, відмітимо, що пара сил, котра діє на тверде тіло, утворює новий самостійний елемент статики. Він разом з силою становить важливе поняття механіки. Основні властивості цього елемента статики і основні правила перетворень, яким підкоряється цей новий елемент, повністю встановлюються наведеними вище теоремами.
Ці властивості і правила перетворень називаються властивостями пар
сил:
1) пару сил можна переносити в площині її дії, у тому числі й повертати на будь-який кут;