- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
поля силы Лоренца (25) полю силы газокинетического давления плазмы.
Изучение представленных обобщений модели тороидальной плазмы следует начать с исследования значимости эфирных эффектов. В частности, надо понять, является ли создаваемое токами в катушках течение эфира замкнутым в некотором объёме, и выяснить, какое влияние на него оказывает движение заряженных частиц.
19. Интерпретация магнитных явлений
Магнитом называют объект, обладающим собственным магнитным полем. В физике считается, что магнитное поле магнита при отсутствии электрического тока возбуждается вращением и движением заряженных частиц в атомах (см., например: [28, c. 242]). Такое магнитное поле описывают введением понятия молекулярных токов. Макроскопическое проявление молекулярных токов называют токами намагничивания [28, c. 243].
Намакроуровневмагнитенаблюдаютсядомены– макроскопические области, в каждой из которых течёт ток намагничивания со своей ориентацией. Домен обычно характеризуют вектором намагничивания, представляющим средний магнитный момент единицы объёма домена, создаваемый током намагничивания.
С точки зрения механики сплошной среды ток намагничивания есть завихренный поток эфира (125), создаваемый некоторыми источниками. Отличие от обычной трактовки состоит в том, что ток намагничивания соответствует не токам, циркулирующим в атомах вещества [28, c. 243], а завихренному потоку эфира, созданному атомами вещества или внешним воздействием. В частности, ток намагничивания в эфирной интерпретации не обязательно должен быть локализован в области нахождения заряженной частицы или атома.
264
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Таким образом, в эфирной трактовке электрические токи в проводниках и токи намагничивания в магнитах имеют единую природу, состоящую в движении завихренного потока эфира
(125).
В физике намагничивание ферромагнетика, помещённого во внешнее магнитное поле, связывается с изменением разнонаправленной ориентации векторов намагничивания доменов на однонаправленную. С точки зрения механики сплошной среды можно предположить и наличие второго механизма намагничивания – создание внешним магнитным полем (внешним потоком эфира) в ферромагнетике токов намагничивания (завихренных потоков эфира в доменах), которые долго не затухают, благодаря внутренней структуре ферромагнетика. В таком механизме магнетизм постоянного магнита можно рассматривать как проявление эффекта сверхпроводимости на уровне электрических токов в доменах.
Эфирная интерпретация токов намагничивания позволяет дать ясное толкование явлений, связанных с постоянными магнитами, и использовать уравнения (4)–(6) или (22), (23) для детального количественного изучения их свойств. Во многих случаях опыты с постоянными магнитами могут быть интерпретированы как непосредственное силовое воздействие эфира, обусловленное наличием градиента давления.
19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
Исследуем поток эфира, создаваемый доменом, на простом примере. Рассмотрим случай, когда в домене течёт кольцевой ток намагничивания. Такой ток на оси кольца создаёт магнитное поле (см., например: [28, c. 218]),
= ( 2 + 2)3/2 ,
265
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
радиус |
|
( , , ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
– единичный базисный вектор цилиндрической системы |
|||||||||||||||||||||||||
координат |
|
|
с осью , |
совпадающей с осью кольца, |
|
– |
||||||||||||||||||||
( |
|
+ |
) |
|
|
– |
полный |
ток |
намагничивания |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
кольца, |
|
в кольце, |
|||||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
– расстояния |
от точки на кольце до точки на оси . |
|||||||||||||||||||||
|
Эфирная2 1/2 трактовка электрического тока позволяет устано- |
|||||||||||||||||||||||||
– скорость эфира в |
|
|
|
|
|
= ,0 |
|
= ,0 |
|
|
|
|
= |
|||||||||||||
вить интересное свойство магнитного поля на оси кольцевого |
||||||||||||||||||||||||||
тока. Согласно (127), имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
где |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
электрическом токе, |
– угловая скорость те- |
||||||||||||||||||||
чения эфира, – площадь поперечного сечения |
тока. Поэтому |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(206) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
что означает независимость магнитного поля на оси кольцевого |
||||||||||||||||||||||||||
руют на оси одно и то же магнитное поле. |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
тока от радиуса кольца при постоянных |
|
. Таким образом, |
||||||||||||||||||||||||
кольцевые токи разного радиуса при |
постоянных |
|
и |
|
генери- |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
В точках вне оси |
выражение для |
|
имеет сложный вид, по- |
|||||||||||||||||||||
этому вычислим здесь |
плотность и |
скорость эфира вблизи оси . |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
эфира вблизи оси |
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
Из определения магнитного поля (20) для плотности потока |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
× ( ) = 2( 2 + 2)3/2 . |
|
|
|
|
|
|
|
(207) |
||||||||||||||
|
|
Будем искать магнитный поток эфира, для которого |
|
= 0 |
||||||||||||||||||||||
(см. п. 15.3). Второе уравнение в системе (162) даёт |
|
|
|
|
1
Подставляя это выражение в третье уравнение системы (162), находим
266
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
|
− × × |
2 |
= 0. |
|
|
||||||||||||
|
Одно из решений| |данного уравнения |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
cos |
+ |
|
, |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
= 12 |
|
2 |
(cos )2, |
|
|
|
|||||||||
такого1 |
> 0 |
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
| | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где |
отдельно от |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
, |
|
– произвольные константы. Величина плотности |
|||||||||||||||||||
| | |
|
потока эфира |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
всегда ограничена. При рассмотрении |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
плотности |
|
|
следует учитывать свойства эфир- |
|||||||||||||
ной среды в отсутствие внешних воздействий: |
. |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
даёт |
|
|
Условие (207), содержащее три уравнения,| | ≤ |
|
|||||||||||||||||||||
что выполнено для 12 |
= 2(. 2 + 2)3/2, |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
Найденное |
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
оси , так как уравнение |
|
и |
описывает движение эфира около |
||||||||||||||||||||
. Отметим |
|
|
решение |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
(207) справедливо именно для на оси |
|||||||||||||||||
, что скорость эфира |
|
вблизи оси кольцевого тока не |
|||||||||||||||||||||
|
Для поиска |
|
и |
|
во |
|
= −( |
) = 0 |
|
|
|||||||||||||
имеет |
компоненту вдоль этой |
оси. Кроме того, на оси отсут- |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||||||||
ствует градиент давления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|||||||||||
численное решение |
|
|
|
всех точках пространства необходимо |
|||||||||||||||||||
исходной системы уравнений (4)–(6) или |
|||||||||||||||||||||||
(22), (23). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
В более приближенной к реальности постановке задачи о со- |
здаваемом доменом потоке эфира необходимо точно учитывать его геометрию, а также принимать во внимание условия на границах домена и возможные внешние воздействия.
267
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019