- •1. Подставим уравнения плоских волн и в уравнения Максвелла.
- •4. Если в электромагнитной волне поведение векторов и в пространстве и времени подчиняется
- •6.3. Энергия и поток энергии электромагнитного поля.
- •6.4. Поток энергии в плоской электромагнитной волне.
- •1. Выделение джоулева тепла в проводнике.
- •2. Зарядка конденсатора.
- •Плоская волна, для которой и ( и ), остается плоской волной во всех исо.
6.3. Энергия и поток энергии электромагнитного поля.
Если принять, что энергия электромагнитного поля может быть локализована в пространстве, то её объемная плотность в произвольном месте поля определяется выражением
. (3.1)
Рассмотрим теперь изменение во времени энергии поля , заключенной в объеме , ограниченном неподвижной поверхностью .
. (3.2)
Если характеристики среды и не меняются со временем, то
. (3.3)
Подставляя сюда из уравнений Максвелла
и ,
имеем ,
или в силу векторного тождества :
. (3. )
Если среда неподвижна и мы пренебрегаем теплом, уходящим из среды вследствие теплопроводности (положив последнюю равной нулю), то изменение внутренней энергии единицы объема среды происходит за счет изменения энергии электромагнитного поля, определяемого выражением (3. ), и работы, совершаемой электрическим полем над токами проводимости , равной , т.е.
. (3. )
Введем обозначение
.
Тогда уравнение (3. ) приводится к виду:
. (3. )
Для выяснения физического смысла этого уравнения сравним его с уравнением непрерывности
.
Использование формальной аналогии позволяет сделать вывод, что энергия электромагнитного поля течет в пространстве подобно некоторой жидкости, причем вектор приобретает смысл плотности потока электромагнитной энергии.
В интегральной форме соотношение (3. ) принимает вид
, (3.*)
где - внутренняя энергия объема, ограниченного поверхностью .
Из уравнения (3.*) следует, что приращение внутренней энергии
в объеме происходит за счет электромагнитной энергии, втекающей в этот объем из окружающего пространства через поверхность .
Т.о., уравнение
(3. )
выражает закон сохранения энергии в электродинамике.
Представление о течении энергии сохраняется также при учете теплопроводности, но к плотности потока электромагнитной энергии в этом случае следует добавить плотность потока тепла.
Уравнение (3. ) носит название теоремы Умова – Пойнтинга.
Вектор плотности потока электромагнитной энергии называется вектором Пойнтинга.
Отметим, что кроме простоты выражение отличается большой общностью, так как вектор Пойнтинга выражается только через напряженности полей и и не содержит никаких величин, характеризующих индивидуальные свойства среды, в которой течет электромагнитная энергия.