ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №1
ИЗУЧЕНИЕ МЕТОДОВ НАХОЖДЕНИЯ ПОСТОЯННОЙ ВРЕМЕНИ ТЕРМОПАРЫ
ЦЕль работы
Изучение конструкций термоэлектрических преобразователей (термопар).
Изучение принципа действия термопар.
Определение постоянной времени термопар с открытым спаем и с закрытым спаем
Теоретическая часть
Термопара — пара проводников из различных материалов, соединенных на одном конце и формирующих часть устройства, использующего термоэлектрический эффект для измерения температуры.
Сварка проводов термопары, изготовленных из разных металлов, выполняется таким образом, чтобы получилось небольшое по размеру соединение - спай. Провода можно просто скрутить, однако такое соединение ненадежно и имеет большой уровень шумов. Сварку металлов иногда заменяют пайкой, однако верхний температурный диапазон такой термопары ограничен температурой плавления припоя. Термопары, изготовленные сваркой, выдерживают более высокую температуру, однако химический состав термопары и структура металла в процессе сварки могут нарушаться, что приводит к увеличению разброса градуировочных характеристик.
Под действием высокой температуры в процессе эксплуатации может произойти уход характеристики термопары от номинального вида вследствие окисления и диффузии компонентов окружающей среды в металл, а также изменения структуры материала. В таких случаях термопару следует откалибровать заново или заменить.
Промышленностью выпускаются термопары двух различных конструкций: с открытым спаем и с закрытым спаем. Термопары с открытым спаем имеют малую постоянную времени, но плохую коррозионную стойкость. Термопары двух других типов применимы для измерения температуры в агрессивных средах. Изготавливают также микроминиатюрные термопары по тонкопленочной и полупроводниковой технологии для измерений температуры тел малых размеров, в частности, поверхности полупроводниковых приборов.
При высоких температурах сопротивление материала изоляции термопары уменьшается и токи утечки через изоляцию могут вносить погрешность в результат измерения. Погрешность возрастает также при попадании жидкости внутрь термопары, вследствие чего возникает гальванический эффект.
Погрешность измерений с помощью термопар складывается из следующих составляющих:
случайная погрешность, вызванная технологическим разбросом характеристик термопары. Зависит от чистоты материалов и точности их процентного содержания в материалах электродов;
случайная погрешность измерения температуры холодного спая;
погрешность, вызванная постепенной деградацией характеристик при высокой температуре;
систематическая погрешность компенсации нелинейности (погрешность линеаризации) характеристики преобразования температуры в напряжение;
систематическая погрешность термического шунтирования (связанная с теплоемкостью датчика);
динамическая погрешность;
погрешность, вызванная внешними помехами;
погрешность аналого-цифрового канала.
Погрешность измерения температуры холодного спая, погрешность линеаризации, погрешность аналого-цифрового канала и динамическая погрешность относятся к инструментальным погрешностям и указываются в паспорте на модуль ввода. Другие погрешности необходимо учитывать отдельно, в зависимость от типа использованных термопар, электромагнитной обстановки, характеристик объекта измерения и т. п.
Преимущества термопар
Высокая точность измерения значений температуры (вплоть до ±0,01 °С)
Большой температурный диапазон измерения: от −200 °C до 2500 °C
Простота
Дешевизна
Надежность
Недостатки
Большая инерционность
Принцип работы термоэлектрического преобразователя основан на преобразовании температур в термоэлектродвижущую силу. Явление термоэлектричества заключается в следующем: при нагревании точки спая двух разнородных между собой проводников до температуры t, то в цепи возникает термоэлектродвижущая сила. Точки соединения называют рабочими концами термопары.
Величина термоэлектродвижущей силы, возникающей в термопаре, зависит только от материала термоэлектродов и температуры каждого конца и не зависит от размеров проводника и от распределения температуры вдоль него.
В зависимости от диапазона изменения измеряемой температуры материалы для электродов термопар в каждом конкретном случае должны подбираться: так для измерения температур до 1300 К обычно используют термопары из неблагородных металлов (хромель-копелевые термопары, хромель-алюмелевые и др.) каждая со своим диапазоном измерения.
Состав сплавов, обычно используемых для термопар: хромель – 90% Ni + 10%Cr; алюмель – 1%Si + 2% Al + 0,17% Fe + 2%Mn + 94,83% Ni; копель – 56,5%Cu + 43,5% Ni.
Термопары применимы в широком диапазоне температур, обеспечивая при этом высокую точность измерения, обладают дистанционностью передачи и возможностью автоматической записи результатов измерений.
Термопары служат для измерения изменяющихся во времени (переменных) величин и представляют собой материальные системы, обладающие различными инерционными свойствами (механическими, тепловыми и др.). Инерционность термопар приводит к запаздыванию их показаний, т. е. к отставанию показаний от изменения измеряемой величины.
Величина запаздывания показаний зависит в основном от принципа действия и устройства термопары. На нее оказывают влияние теплоемкость и теплопроводность термочувствительного элемента.
Зависимость показаний прибора от изменения измеряемой величины в неустановившемся режиме (переходном процессе) называется динамической характеристикой измерительного прибора. Вид динамической характеристики определяется характером происходящего изменения (возмущения) измеряемой величины и типом измерительного прибора.
Динамическая характеристика приборов в большинстве случаев находится опытным путем. Для получения ее производится значительное скачкообразное увеличение измеряемой величины до нового постоянного значения и осуществляется непрерывная запись показаний прибора до момента установившихся показаний. На практике наряду со скачкообразным изменением измеряемой величины последняя может также изменяться во времени по различным законам.
Рис. 1 Динамическая характеристика термопары
На рис.1 показана динамическая характеристика термопары. Здесь по оси ординат отложена температура t, а по оси абсцисс время τ. При скачкообразном изменении измеряемой температуры от 0 до некоторого постоянного значения tи показания термометра tп (с исключенной из них систематической погрешностью) изменяются по кривой переходного процесса, отставая в каждый момент времени от значения tи на значение динамической погрешности измерения Δд, т. е.
Δд = tи - tп (1-19)
Таким образом, как видно из рис. 1, тепловая инерция термопары, обусловленная сравнительно медленным нагревом термочувствительного элемента, приводит к запаздыванию показаний прибора на Δд, т. е. при изменении измеряемой температуры до нового установившегося значения tи показание термометра tп постепенно достигает этого значения.
Следовательно, для оценки динамических погрешностей прибора необходимо иметь кривую его переходного процесса, по которой для различных моментов времени можно найти значения этих погрешностей.
Кроме динамических погрешностей динамическая характеристика измерительного прибора содержит ряд показателей времени переходного процесса (рис. 1), к которым относятся: время начала реагирования τн (время от начала изменения измеряемой величины до начала изменения показания прибора); постоянная времени τп(время от начала реагирования, в течение которого показание прибора достигнет 63% изменения измеряемой величины); время переходного процесса Т (время, в течение которого показание прибора достигнет 95% изменения
измеряемой величины); полное время установления показаний Тп (время, в течение которого показание прибора достигнет 100% изменения измеряемой величины).
Динамические погрешности Δд, постоянная времени τп и время переходного процесса Т являются основными величинами, характеризующими динамические свойства термопар. Чем меньше при прочих равных условиях эти величины, тем меньшим инерционным запаздыванием обладает измерительный прибор и тем, следовательно, выше его динамические качества.
Способы определения постоянной времени
Способ 1. Провести касательную к кривой разгона в точке,
соответствующей некоторому произвольному моменту времени τ1 (часто
выбирают τ1 = 0); пересечение касательной с асимптотой даст второй
момент времени τ2. Постоянная времени Т = τ2 - τ1.
Способ 2. Исходя из соотношения ,
где θ(τ) – показание термометра в момент времени τ, θ(∞) – конечное
установившееся показание термометра.
Способ 3. По котангенсу угла наклона прямой линии:
где θ(0) – показание термометра в момент времени τ = 0.
Способ 4. По соотношению
θ(T) −θ(0)=0,63[θ(∞)−θ(0)],
т.е. за время, равное постоянной времени, изменение температуры достигает
63% полного изменения.