27. Типы магнетиков. Диа- и парамагнетики.
По степени намагничивания в-ва делят на 2 группы: сильные и слабые магнетики.
Слабые: диамагнетики и парамагнетики
Диамагнетики- в-ва у которых магнитные моменты ядер и электронов в атомах скомпенсированы и полный момент(магнитный)каждого атома=0.(магн.восприичивость х<0,µ<1)
Парамагнетики- в-ва,атомы которых имеют ненулевые магн. моменты Pm≠0. В обычн. сост-нии эти магнитные моменты ориентированы хаотично и полный магн. момент Pm̅ парамагнитного тела =0,т.е. парамагнетик не намагничен. При помещении парамагнетика во внешн. магн. поле В̅ магн. моменты его атомов ориентируются по полю Pm̅ ↑↑В0̅ , и парамагнетик намагничивается (х<0,µ>1).
28. Ферромагнетики. Домены. Гистерезис. Точка Кюри. Спиновая природа ферромагнетизма.
Ферромагнетики – вещества, которые ниже определенной температуры (точки Кюри) обладают самопроизвольной намагниченностью, в отсутствии внешнего магнитного поля (х>1, при небольших t° обладает самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под действием внешних сил, характерен гистерезис).
Магнитный гистерезис – отставание магнитной индукции от внешнего намагничивающего поля, обусловлено тем, что магнитная индукция зависит от ее предыдущего значения. Следствие необратимости процессов намагничивания.
Домен – макроскопическая область в магнитном кристалле, в которой ориентация вектора, спонтанной однородной намагниченности (при t° ниже точки Кюри) определенным образом повернута или сдвинута относительно направлений соответствующего вектора в соседних доменах.
Точка Кюри – температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (в ферромагнетиках - магнитной).
У ферромагнетиков в силу большого параметра кристаллической решетки, в состоянии с сильным перекрыванием волновых функций электронов с антипараллельными спинами возникает энергия электростатического отталкивания, которая значительно увеличивает энергию системы в противовес минимуму энергии при выдавливании волновых функций электронов в отдельные состояния при параллельной ориентации спинов.
29. Ток смещения.
Ток смещения – физ. величина, характеризующая способность электрического поля создавать магнитное поле и пропорциональна скорости изменения во времени напряженности электрического поля.
в
вакууме.
в
диэлектриках.
30. Уравнение электродинамики Максвелла в интегральной форме.
Система уравнений, описывающая электромагнитное поле и его связь с электрическими зарядами и токами в вакууме и сплошных средах.
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура L, определяется полным током через произвольную поверхность S, ограниченную данным контуром.
;
jn
– проекция gлотности
тока.
Циркуляция вектора напряжённости электрического поля вдоль замкнутого контура L (ЭДС индукции) определяется скоростью изменения потока вектора магнитной индукции через поверхность S, ограниченную данным контуром.
;
Bn — проекция на нормаль к площадке
ds.
Поток вектора магнитной индукции через произвольную замкнутую поверхность S равен нулю.
