- •Кафедра физики техническая оптика Комплекс к-314.1
- •Кемерово 2008
- •Изучение характеристик лампы накаливания
- •1.3. Экспериментальная установка и методика
- •1.4. Выполнение работы
- •1.4.1. Измерение характеристик лампы
- •1.4.2. Обработка результатов измерений
- •Исследование спектров излучения светодиодов
- •2.3. Описание экспериментальной установки
- •2.4. Физическая основа работы светодиодов
- •2.5. Выполнение работы
- •Изучение гелий-неонового лазера
- •3.3. Описание установки
- •3.4. Принцип работы гелий-неонового лазера
- •3.5. Выполнение работы
- •3.5.1. Измерение расходимости лазерного пучка
- •3.5.2. Измерение распределения интенсивности
- •3.5.3. Изучение зависимости интенсивности лазерного излучения от силы разрядного тока
- •Изучение закона Малюса
- •4.3. Описание установки
- •4.4. Теоретические положения
- •4.5. Выполнение работы
- •Зонная пластинка и киноформная линза
- •5.3. Теоретическое введение
- •5.4. Описание эксперимента
- •Комплекс к-314.1
3.3. Описание установки
В работе используется гелий-неоновый лазер ЛГН-207А, генерирующий свет на длине волны = 632,8 нм. Разрядная трубка длиной 0,25 м и внутренним диаметром 1 мм имеет катод и анод, к которым прикладывается напряжение 8 кВ от блока питания (рис. 3.1). Торцы трубки закрыты стеклянными окнами, расположенными под углом Брюстера к лучу, что исключает потери на отражение от поверхностей света, поляризованного в плоскости падения. Излучение лазера имеет линейную поляризацию, соответствующую минимуму потерь на отражение. Резонатор лазера образован плоским зеркалом М1 и сферическим М2 с радиусом кривизны 0,5 м. Ввиду относительно малого усиления света в трубке на один проход коэффициенты отражения диэлектрических зеркал близки к единице.
Для измерения интенсивности лазерного излучения используется фотодиод VD, соединенный с мультиметром рV. Фотодиод может перемещаться перпендикулярно оптической оси с помощью микрометрического винта В.
Для получения либо сходящегося, либо расходящегося светового пучка используется линза L с фокусным расстоянием F = 5 см.
Рис. 3.1. Схема экспериментальной
установки:
М1 и М2
– зеркала лазера; К – катод; А – анод
разрядной трубки; VD –
фотодиод; L – линза с
фокусным расстоянием F = 5 см;
В – микрометрический винт; рA
– миллиамперметр на блоке
питания лазерной
трубки; рV
– мультиметр, регистрирующий
напряжение на
фотодиоде
3.4. Принцип работы гелий-неонового лазера
Гелий-неоновый лазер состоит из газоразрядной трубки с катодом и анодом. Она заполнена смесью гелия и неона под малым давлением: парциальное давление неона 10 Па, давление гелия около 100 Па. Трубка расположена между двумя зеркалами, которые образуют резонатор лазера. Рассмотрим принцип работы этого лазера. Упрощенная схема энергетических уровней атомов неона и гелия показана на рис. 3.2; рабочими являются уровни 2 и 3 атомов неона.
Из-за столкновения атомов неона и гелия с электронами, летящими от катода к аноду, возбуждаются фактически все уровни: уровень 1 – в гелии, уровни 2 и 3 – в неоне.
П ри этом электроны передают атомам часть своей кинетической энергии. Однако для уровня 3 имеется еще один способ возбуждения – резонансная передача энергии от возбужденных атомов гелия к невозбужденным атомам неона. Такая передача энергии обусловлена близостью уровней 1 гелия и уровня 3 неона, а также высокой концентрацией атомов гелия в газовой смеси. Все это приводит к тому, что уровень 3 будет заселяться с большей вероятностью, нежели уровень 2, следовательно, должна возникать инверсная заселенность уровней 2 и 3 в атомах неона. Возбужденные атомы неона в результате спонтанных переходов с уровня 3 на уровень 2 начинают испускать во все направления фотоны. Распространяясь по трубке, фотоны сталкиваются с возбужденными атомами и вызывают вынужденное испускание других фотонов. После первого столкновения возникают два фотона, которые порождают еще два. Эти четыре фотона создают еще четыре, так что их окажется уже восемь и т.д. – до тех пор, пока фотоны не покинут трубку с активной средой.
Выйдя через торец трубки, они попадают на зеркало и, отражаясь от него, возвращаются снова в активную среду и вызывают там вынужденное излучение новых фотонов. Этот световой поток доходит до другого зеркала и опять идет по трубке. В результате многократного отражения от зеркал в активной среде возникает лавина фотонов одинаковой частоты, направления, поляризации и фазы. Так как одно из зеркал является полупрозрачным, часть фотонов выходит наружу в виде монохроматического, остронаправленного, поляризованного и когерентного лазерного излучения.
Внутри резонатора световые волны, отраженные от зеркал, распространяются навстречу друг другу, образуя стоячие волны. Они называются модами резонатора. Лазер может генерировать одновременно много мод. О них можно судить по структуре светового пятна на экране. Самой простой по структуре является низшая мода, обозначаемая ТЕМ00. На экране она отображается в виде однородного круглого пятна. Зависимость интенсивности в этом пятне от расстояния до его центра имеет колоколообразный вид (гауссова кривая).
Выходная мощность гелий-неонового лазера не растет монотонно с увеличением разрядного тока, а достигает некоторого максимального значения при оптимальном токе. Это связано с тем, что при малом токе в первую очередь возбуждается верхний уровень 3 неона и инверсия населенностей уровней 3–2 увеличивается. При большом токе интенсивнее возбуждается нижележащий уровень 2, что приводит к снижению инверсии населенностей, следовательно, и мощности излучения.