- •1.Электромагнитная природа света. Оптический диапазон. Корпускулярно-волновой дуализм.
- •3. Законы отражения и преломления света. Абсолютные и относительные показатели преломления сред. Скорость света в вакууме и среде.
- •4. Принцип Ферма. Геометрическая и оптическая длина пути. Полное внутреннее отражение. Оптически менее плотные и оптически более плотные среды.
- •5.Построение изображений в плоском и сферическом зеркалах.
- •6. Тонкие линзы. Собирающие и рассеивающие линзы. Формула тонкой линзы.
- •7. Тонкие линзы. Оптическая ось, оптический центр, главный и побочный фокусы линзы. Оптическая сила линзы.
- •8. Построение изображений в собирающей рассеивающей линзах.
- •9.Сложение волн и колебаний. Интерфереционное слагаемое, определяющее отклонение от принципа суперпозиции.
- •11. Оптическая разность хода. Суть явления интерференции. Условия максимума и минимума интерференции.
- •12. Интерференция в тонких пленках(или пластинках). Условия максимума и минимума интерференции.
- •13. Кольца Ньютона. Условия максимума и минимума в отраженном свете.
- •14. Применение интерференции. Просветление оптики.
- •15.Дифракция света. Условия наблюдения дифракции. Принцип Гюйгенса. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •16. Законы Френеля. Радиус зоны Френеля для сферической волны и плоской волны.
- •17. Дифракция Френеля на круглом отверстии и круглом диске.
- •18. Дифракция Фраунгофера на щели. Дифракционная решетка. Ход лучей. Дифракционная картина.
- •19. Поляризованный свет. Плоскополяризованный свет и его три типа поляризации.
- •20. Анизотропия кристаллов и двойное лучепреломление.
- •21. Поляризаторы и анализаторы. Закон Малюса.
- •22. Поляризация при отражении. Закон Брюстера. Стопа Столетова.
- •23. Дисперсия света. Нормальная и аномальная дисперсия. Спектр белого света.
11. Оптическая разность хода. Суть явления интерференции. Условия максимума и минимума интерференции.
Оптическая разность хода - это разность оптических длин путей световых волн, имеющих общие начальную и конечную точки. В кристаллооптике разность хода обозначается R. По определению
R = n1s1 − n2s2
В кристаллических анизотропных средах разность хода возникает из-за разных скоростей двух лучей в направлении, отличном от оптической оси.
Рассмотрим разность хода лучей, возникающую при прохождении света через зерно в шлифе.
На кристалл попадает пучок параллельных волн, перпендикулярных спилу. Поэтому угол падения равен нулю и отклонений по направлению не происходит. Поэтому выражение для R преобразуется в (d - толщина шлифа):
R = (n1 − n2)d = (ng' − np')d
Так как для исследований важна максимальная интерференционная окраска, возникающая при максимальной разности хода, то это выражение переписывается в виде
R = (ng − np)d = Δd
В последнем выражении Δ - максимальное двулучепреломление. Интерференция – перераспределение волновой энергии в пространстве в соответствии с фазовыми соотношениями.
Интерференция света происходит по сути дела во всех оптических процессах: при преломлении света, при его отражении и других. Однако непосредственно наблюдать явление интерференции в явной, резко выраженной форме удаётся значительно реже. Для этого требуется, как правило, производить особые опыты, пользоваться специальными приборами. Иногда, правда, можно обойтись и без этого и наблюдать интерференционные явления в естественных условиях.
Все знают о причудливой и разнообразной окраске тончайших плёнок масла или нефти, разлитых на поверхности воды. Вызывается эта окраска интерференцией световых пучков, отражённых от передней и задней поверхностей плёнок. Освещение плёнок производится белым светом (рассеянный солнечный свет), состоящим, как вам уже известно, из смеси лучей различных цветов.
Это обстоятельство и является непосредственной причиной появления окраски плёнок. В результате интерференции происходит усиление лучей одних цветов и, наоборот, ослабление лучей других.
Результат интерференции зависит, кроме того, и от толщины плёнок. Поэтому окраска плёнок не остаётся постоянной, а меняется от места к месту вместе с изменением толщины плёнок.
Подробное изучение явления интерференции показало, что результат интерференции, то есть освещённость, получающаяся при взаимодействии двух световых пучков, зависит от разности длин путей, которые проходят первый и второй интерферирующие пучки.
Было установлено, что даже самое незначительное изменение этой величины, измеряемое десятитысячными долями миллиметра, может резко изменить интерференционную картину - вызвать переход от света к темноте, и наоборот.
Условия максимума и минимума на разность фаз δ
Оптическая разность хода
Пусть для простоты, начальные фазы α1 и α2 интерферирующих волн равны нулю, тогда:
здесь λ0 = cT - длина световой волны в вакууме. Оптической разностью хода называют величину:
Тогда:
Условия максимума и минимума на оптическую разность хода
После сокращения получим условия на Δ:
Положение максимумов и минимумов при интерференции от двух источников
S1 и S2 - когерентные источники света, имеющие одну и ту же начальную фазу колебаний.
Пусть показатели преломления n1 = n2 = 1, тогда оптическая разность хода Δ = r1 - r2. Из рисунка следует, что
Обычно L/d ~ 103, с учетом этого r1 + r2≈ 2L, тогда:
Откуда
Положения максимумов получим, наложив на Δ условие максимума,
Аналогично - для минимумов:
Расстояния между минимумами и максимумами одинаковы: