- •Общая электротехника и электроника. Электрическая цепь. Электрический ток. Напряжение.
- •Идеализированные элементы электрической цепи.
- •Основные топологические понятия, используемые в теории электрических цепей.
- •Задача анализа электрических цепей. Законы Кирхгофа.
- •Линейные электрические цепи. Электрические цепи постоянного тока.
- •Применение законов Кирхгофа для анализа цепей постоянного тока.
- •Метод контурных токов.
- •Метод эквивалентного генератора.
- •Электрические цепи переменного синусоидального тока.
- •Действующее значение переменного тока.
- •Представление синусоидальных функций времени при помощи комплексных чисел и вращающихся векторов.
- •Сопротивление, индуктивность и емкость в синусоидальной цепи.
- •Последовательное соединение цепи синусоидального тока. Комплексное сопротивление.
- •Комплексная проводимость.
- •Мощность в цепи синусоидального тока
- •Частотные характеристики последовательного колебательного контура.
- •Резонанс токов
- •Частотные характеристики
- •Электрические цепи с индуктивно-связанными элементами
- •Расчет электрических цепей с индивидуально связанными элементами.
- •Расчет трехфазных цепей
- •Условия получения симметричного режима.
- •Мощность трехфазной цепи.
- •Линейные электрические цепи несинусоидального периодического тока.
- •Представление периодической несинусоидальной функции. Периодические несинусоидальные I, u, e.
- •Виды симметричных функций.
- •Действительные значения и активно мощные периоды несинусоидального тока.
- •Параметры, характеризующие периодические несинусоидальные электрические сигналы
- •Анализ линейных электрических цепей периодического несинусоидального тока.
- •Влияние индуктивности и емкости на форму u и I
- •Нелинейные электрические цепи.
- •Нелинейные резистивные цепи. Статичное и дифференциальное уравнение.
- •Методы расчета нелинейных резистивных цепей постоянного тока.
- •Метод эквивалентных преобразований схем
- •Параллельное соединение двух нелинейных нс
- •Графический метод анализа при последовательном соединении линейных и нелинейных резистивных элементов.
- •Расчет линейных резистивных цепей при анализе кусочно-линейных схем замещения.
- •Аналитические методы расчета нелинейных резистивных цепей.
- •Аналогия между магнитными и электрическими цепями постоянного тока.
- •Основные свойства ферромагнитных материалов
- •Анализ магнитных цепей при постоянно намагничиваемых силах Неразветвленные цепи.
- •Особенности электромагнитных процессов в магнитных цепях переменного тока
- •Катушка с ферромагнитным сердечником в цепи переменного тока
- •Четырехполюсники
- •Классификация четырехполюсников
- •Система уравнений четырехполюсника
- •Схемы замещения четырехполюсников
- •Характеристические параметры 4-х полюсников.
- •Уравнение 4-х полюсника, записанное через гиперболические функции.
Сопротивление, индуктивность и емкость в синусоидальной цепи.
1. Сопротивление.
Переменное «сопротивление» в цепях переменного тока оказываются недостижимым, так как на величину тока оказывает влияние не только элементы, где электрическая энергия преобразуется в тепло (активное сопротивление), и элементы, в которых энергия накапливается (индуктивность и емкость). Эти элементы называются реактивными элементами и соответствующее им сопротивление – реактивное сопротивление.
Пусть к активному сопротивлению приложено напряжение , тогда . В активном сопротивлении ток по фазе совпадает с напряжением, сдвиг фаз равен нулю.
Представим синусоидальный ток и напряжение в виде комплекса:
; ZR - комплексное сопротивление активного сопротивления. Для активного сопротивления комплексное сопротивление равно действительному числу, равному R. напряжение на емкости отстает по фазе от тока на .
комплексное сопротивление емкости.
2.Индуктивность:
Через линейную индуктивность протекает синусоидальный ток
- индуктивное сопротивление (зависит от частоты).[XL]=Ом
Напряжение на индуктивности опережает ток в индуктивности по фазе на π/2 (на четверть периода).
Емкость: Пусть к емкости приложено синусоидальное напряжение.
емкостное сопротивление.
[XC]=Ом;
Последовательное соединение цепи синусоидального тока. Комплексное сопротивление.
Параметры R,L,C известны; , найдем ток в цепи.
по второму закону Кирхгофа:
Рассмотрим установившийся режим, так как цепь линейна и к цепи приложено синусоидальное напряжение; где - амплитуда, - начальная фаза (пока неизвестны, должны найти). Представим синусоидальный ток и напряжение в виде: (*)
Подставим соотношение (*) в уравнение (1) и, поменяв операции дифференцирования, интегрируя суммирование и операцию взятия мнимой части сократив на множитель (с права и с лева), приняв с права и с лева комплексы получим уравнение: (2)
Обозначим через Z, - комплексное сопротивление цепи. . комплексное сопротивление цепи, состоящей из трех последовательно соединенных элементов равно сумме комплексов.
-полное сопротивление.
реактивное сопротивление.
. Тогда (2) приобретает вид: таким образом задача решена
Порядок расчета:
определяем комплексное сопротивление цепи
Z:
представим синусоидальное напряжение через комплексные амплитуды:
определяем комплексную амплитуду тока:
.
Умножаем комплексную амплитуду тока на оператор вращений и берем мнимую часть:
.
Запишем уравнение (1) через комплексную амплитуду:
(3)
ток опережает по фазе напряжение
напряжение и ток совпадают по фазе
Комплексная проводимость.
Величина обратная комплексному сопротивлению – комплексная проводимость.
g – Активная составляющая комплексной проводимости.
b – Реактивная составляющая комплексной проводимости.
Активные и реактивные зависят от активного и реактивного сопротивления.
По первому закону Кирхгофа:
Так как к цепи приложено синусоидальное напряжение токи будут изменяться по синусоидальному закону, поэтому первый закон Кирхгофа может быть записан через комплекс: . (1)
I1 - комплексная проводимость первой ветви. Подставляя в (1) получим: . Эквивалентная комплексная проводимость цепи находится по правилу аналогичной цепи с постоянным током : эквивалентная комплексная проводимость равна сумме комплексных проводимостей параллельных ветвей.
(2)
Выражение формулы (2) позволяет рассчитать комплексную амплитуду тока и даже перейти к мгновенному значению.
индуктивное сопротивление.
емкостное сопротивление.
Порядок расчёта:
Определяем комплексные проводимости ветвей
y1, y2….yn
Находим эквивалентную комплексную проводимость
yэ= y1+yn+…+yn
Находим комплексную амплитуду тока неразветвлённой части цепи
Если необходимо переходим к линейному значению тока
Построим векторную диаграмму для цепи
- Начинаем с
- отложим
- согласно (1) сумма векторов I1
Законы Кирхгофа в комплексной форме
Метод комплексных амплитуд
Т.к. цепь синусоидального тока
- комплексная амплитуда тока
- 1й з-н Кирхгофа, в комплексной форме
Алгебраическая сумма комплексов токов сходится в узле и =0
По 2му з-ну Кирхгофа:
Ур-ие (*) может быть записано комплексной форме
- 2й з-н Кирхгофа в комплексной форме (**)
Zk – комплексное сопротивление ветви
- комплексная амплитуда токов к - ветви
- комплексная амплитуда ЭДС в к – ветви
Алгебраическая сумма комплексов напряжений на пассивных элементах любого контура в цепи = алгебр. сумме комплексных ЭДС, действующих в этом контуре.
Законы Кирхгофа для цепи постоянного тока
Уравнение (*), (**) – Уравнение Кирхгофа в комплексной форме (для комплексных амплитуд) по форме совпадают с уравнениями (***), записанных для цепи постоянного тока. Изучая расчёт цепей постоянного тока, были рассмотрены различные методы расчёта:
- метод эквивалентных преобразований
- метод контурных токов
- метод эквивалентного генератора и т.д.
Эти методы расчёта (формулы) следовали из законов Кирхгофа, очевидно все эти методы можно использовать и для расчёта линейных цепей синусоидального тока, проводя в расчетных формулах замену:
Такой метод расчёта получил название Метод комплексных амплитуд.
Рассмотрим мост переменного тока:
Усиление равновесия моста постоянного тока:
R1+R2=R2R3
Для переменного тока:
Z 1Z4=Z2Z4 =>
Z1Z4=Z2Z3 условие равновесия моста
φ1+φ4=φ2+φ3 переменного тока