- •1.По современным представлениям, электрические заряды не действуют друг на друга непосредственно. Каждое заряженное тело создает в окружающем пространстве электрическое поле.
- •Теорема Гаусса
- •2. Тело, обладающее электрическим зарядом, создает в окружающем пространстве электрическое поле, которое может быть обнаружено по его воздействию на другие заряженные тела.
- •Закон Ома для участка цепи
- •Правила Кирхгофа
- •11. Электромагнитные колебания и переменные токи
- •Колебательный контур
- •Принцип действия
- •Получение переменной электродвижущей силы
- •Закон Ома для переменного тока
- •12. Волновое уравнение
12. Волновое уравнение
Волновое уравнение в математике — линейное гиперболическое дифференциальное уравнение в частных производных, задающее малые поперечные колебания тонкой мембраны или струны, а также другие колебательные процессы в сплошных средах (акустика, преимущественно линейная: звук в газах, жидкостях и твёрдых телах) и электромагнетизме (электродинамике). Находит применение и в других областях теоретической физики, например при описании гравитационных волн.
В общем случае волновое уравнение записывается в виде
,
где — оператор Лапласа, — неизвестная функция, — время, — пространственная переменная, — фазовая скорость.
В одномерном случае уравнение называется также уравнением колебания струны и записывается в виде
.
Оператор Д’Аламбера
Разность называется оператором Д’Аламбера (разные источники используют разный знак). Таким образом, волновое уравнение записывается как:
Неоднородное уравнение
Допустимо также рассматривать неоднородное волновое уравнение
,
где f = f(x,t) — некая заданная функция внешнего воздействия (внешней силы).
Скорость волны
1.Определение длины волны. Длина волны - это расстояние между ближайшими точками, колеблющимися в одинаковых фазах. 2. Величины, характеризующие волну: длина волны, скорость волны, период колебаний, частота колебаний. Единицы измерения в системе СИ: длина волны [лямбда] = 1 м скорость распространения волны [ v ] = 1м/с период колебаний [ T ] = 1c частота колебаний [ ню ] = 1 Гц 3. Расчетные формулы
Волново́е сопротивле́ние
передающих электрических линий, отношение напряжения к току в любой точке линии, по которой распространяются электромагнитные волны. В. с. представляет собой сопротивление, которое оказывает линия бегущей волне напряжения. В бесконечно длинной линии или линии конечной длины, но нагруженной на сопротивление, равное В. с., не происходит отражения электромагнитных волн и образования стоячих волн (См. Стоячие волны). В этом случае линия передаёт в нагрузку практически всю энергию от генератора (без потерь). В. с. равно:
где L и С — индуктивность и ёмкость единицы длины линии.
Или
В электродинамике волновое сопротивление линий передачи — отношение амплитуды напряжения бегущей волны к амплитуде силы тока бегущей волны в линии, по которой распространяется электромагнитная волна, однозначно зависит от таких параметров линии, как ёмкость, диэлектрическая проницаемость материала проводника (зависит от частоты работы генератора сигнала), индуктивность и сопротивление на единицу длины; волновое сопротивление среды — отношение амплитуд электрического и магнитного полей электромагнитных волн, распространяющихся в среде.
ОТРАЖЕНИЕ ВОЛН
ОТРАЖЕНИЕ ВОЛН, частичное или полное возвращение волн (звуковых, электромагнитных), достигающих границы раздела двух сред (препятствия), в ту среду, из которой они подходят к этой границе. Угол между направлением движения отражённой волны и нормалью к границе раздела сред называется углом отражения; он равен углу падения, но расположен по другую сторону от нормали. Одновременно с отражением волн на границе раздела сред, как правило, происходит преломление волн (за исключением случаев полного внутреннего отражения).
Стоячая волна
Стоячая волна (чёрная) изображена в виде суммы двух волн (красная и синяя), распространяющихся в противоположных направлениях.
Стоя́чая волна́ — колебания в распределённых колебательных системах с характерным расположением чередующихся максимумов (пучностей) и минимумов (узлов) амплитуды. Практически такая волна возникает при отражениях от преград и неоднородностей в результате наложения отражённой волны на падающую. При этом крайне важное значение имеет частота, фаза и коэффициент затухания волны в месте отражения.
Примерами стоячей волны могут служить колебания струны, колебания воздуха в органной трубе[1]; в природе — волны Шумана.
Чисто стоячая волна, строго говоря, может существовать только при отсутствии потерь в среде[2] и полном отражении волн от границы. Обычно, кроме стоячих волн, в среде присутствуют и бегущие волны, подводящие энергию к местам её поглощения или излучения.
излучение электромагнитных волн
Электромагни́тное излуче́ние (электромагнитные волны) — распространяющееся в пространстве возмущение (изменение состояния) электромагнитного поля (то есть, взаимодействующих друг с другом электрического и магнитного полей).
Среди электромагнитных полей вообще, порожденных электрическими зарядами и их движением, принято относить собственно к излучению ту часть переменных электромагнитных полей, которая способна распространяться наиболее далеко от своих источников — движущихся зарядов, затухая наиболее медленно с расстоянием.
К электромагнитному излучению относятся радиоволны (начиная со сверхдлинных), инфракрасное излучение, видимый свет, ультрафиолетовое, рентгеновское и жесткое (гамма-)излучение (см. ниже, см. также рисунок).
Электромагнитное излучение способно распространяться в вакууме (пространстве, свободном от вещества), но в ряде случаев достаточно хорошо распространяется и в пространстве, заполненном веществом (несколько изменяя при этом свое поведение).
Основными характеристиками электромагнитного излучения принято считать частоту, длину волны и поляризацию. Поляризация — для электромагнитных волн это явление направленного колебания векторов напряженности электрического поля E или напряженности магнитного поля H.
объемная плотность энергии электромагнитных волн
Объёмная плотность энергии электромагнитного поля в линейной изотропной среде, как известно из электродинамики, даётся выражением (мы учли здесь также связь между векторами Е и Н в электромагнитной волне):
Вектор плотности потока энергии электромагнитной волны (то, что в теории упругих волн называется вектором Умова) называется вектором Умова-Пойнтинга, или чаще просто вектором Пойнтинга Р:
В случае синусоидальной монохроматической плоской (когда плоскости колебаний векторов Е и Н не меняются со временем) электромагнитной волны, распространяющейся в направлении х:
для интенсивности получается:
Следует обратить внимание, что интенсивность электромагнитной волны зависит от амплитуды (либо электрического, либо магнитного поля; они связаны), но не зависит от частоты волны - в отличие от интенсивности упругих механических волн.
Поток звуковой энергии, акустическая мощность — величина, равная отношению звуковой энергии dW, переносимой упругой средой через заданную поверхность, к интервалу времени dt, за который эта энергия переносится:
Единица измерения — ватт (Вт).
Поток энергии в момент времени t равен
J = –c2ÑWt, J/t = –c2ÑW.
Вектор Пойнтинга (также вектор Умова-Пойнтинга) — вектор плотности потока энергии электромагнитного поля, одна из компонент тензора энергии-импульса электромагнитного поля. Вектор Пойнтинга S можно определить через векторное произведение двух векторов:
(в системе СГС),
(в системе СИ),
где E и H — вектора напряжённости электрического и магнитного полей соответственно.
(в комплексной форме)[1],
где E и H — вектора комплексной амплитуды электрического и магнитного полей соответственно.
Этот вектор по модулю равен количеству энергии, переносимой через единичную площадь, нормальную к S, в единицу времени. Своим направлением вектор определяет направление переноса энергии.
Поскольку тангенциальные к границе раздела двух сред компоненты E и H непрерывны (см. граничные условия), то вектор S непрерывен на границе двух сред.
Вектор Пойнтинга и импульс электромагнитного поля
В силу симметричности тензора энергии-импульса, все три компоненты вектора пространственной плотности импульса электромагнитного поля равны соответствующим компонентам вектора Пойнтинга, делённым на квадрат скорости света:
(в системе СИ)
В этом соотношении проявляется материальность электромагнитного поля.
Поэтому, чтобы узнать импульс электромагнитного поля в той или иной области пространства, достаточно проинтегрировать вектор Пойнтинга по объёму.
Длина |
Название |
Частота |
более 100 км |
Нзкочастотные электрические колебания |
0-3 кГц |
100 км - 1 мм |
Радиоволны |
3 кГц - 3 ТГц |
100-10 км |
мириаметровые (очень низкие частоты) |
3 - 3-кГц |
10 - 1 км |
километровые (низкие частоты) |
30 - 300 кГц |
1 км - 100 м |
гектометровые (средние частоты) |
300 кГц - 3 МГц |
100 - 10 м |
декаметровые (высокие частоты) |
3 - 30 МГц |
10 - 1 м |
метровые (очень высокие частоты) |
30 - 300МГц |
1 м - 10 см |
дециметровые (ультравысокие) |
300 МГц - 3 ГГц |
10 - 1 см |
сантиметровые (сверхвысокие) |
3 - 30 ГГц |
1 см - 1 мм |
миллиметровые (крайне высокие) |
30 - 300 ГГц |
1 - 0.1 мм |
децимиллиметровые (гипервысокие) |
300 ГГц - 3 ТГц |
2 мм - 760 нм |
Инфракрасное излучение |
150 ГГц - 400 ТГц |
760 - 380 нм |
Видимое излучение (оптический спектр) |
400 - 800 ТГц |
380 - 3 нм |
Ультрафиолетовое излучение |
800 ТГц - 100 ПГц |
10 нм - 1пм |
Рентгеновское излучение |
30 ПГц - 300 ЭГц |
<=10 пм |
Гамма-излучение |
>=30 ЭГц |