- •«Витебский государственный технологический университет» методические указания
- •Введение
- •Статистическая обработка результатов
- •Лабораторная работа № 1. Определение мощности экспозиционной дозы
- •1.Теоретическая часть
- •2. Характеристики приборов
- •3. Порядок проведения работы
- •3.1 Измерение мощности экспозиционной дозы с помощью дозиметра “Мастер-1”
- •3.2 Измерение мощности экспозиционной дозы с помощью дозиметра-радиометра анри-01-02 “Сосна”
- •4. Статистическая обработка результатов
- •5. Вывод
- •Лабораторная работа № 2. Определение мощности полевой эквивалентной дозы
- •1.Теоретическая часть.
- •2. Характеристики приборов
- •3. Порядок проведения работы
- •3.1 Измерение полевой эквивалентной дозы и ее мощности с помощью дозиметра дкг-105
- •3.2 Измерение мощности полевой эквивалентной дозы гамма-излучения с помощью прибора рксб-104.
- •3.3 Работа в режиме измерения мощности полевой эквивалентной дозы
- •4. Статистическая обработка результатов
- •5. Вывод
- •Лабораторная работа № 3. Определение плотности потока бета-излучения с поверхности
- •1.Теоретическая часть
- •2. Характеристики приборов
- •2.1 Прибор комбинированный ркс-107
- •3.Порядок проведения работы
- •3.1 Измерение плотности потока бета-излучения с поверхности с помощью прибора ркс-107.
- •3.2 Измерение плотности потока бетта-излучения с поверхностей с помощью прибора анри-01-02 “Сосна”.
- •3.3 Определение поглощающей способности защитного экрана монитора
- •4. Вывод
- •Лабораторная работа № 4. Определение удельной и объемной активности в твердых и жидких пробах
- •1.Теоретическая часть
- •2. Характеристики приборов
- •2.1 Радиометр крвп-3б
- •2.1.1Пересчетный блок
- •2.1.2 Блок детектирования бета-излучения
- •2.1.3 Блок обработки
- •3.Порядок проведения работы
- •3.1 Измерение объемной активности бета-излучающих радионуклидов в твердой пробе прямым методом с помощью крвп-3б
- •Лабораторная работа № 4 часть2
- •3.3 Измерение удельной активности бета-излучающих радионуклидов в пробах различных веществ с помощью прибора рксб-104
- •3.4 Измерение удельной активности бета-излучающих радионуклидов в водных растворах с помощью прибора ркс-107
- •4. Вывод
- •Лабораторная работа № 5. Определение активности радионуклидов в объектах окружающей среды гамма-радиометром руг-91м1 «адани»
- •1. Общие сведения
- •2. Назначение и технические характеристики гамма-радиометра руг-91м12.1
- •2.2 Технические данные гамма-радиометра
- •3. Устройство гамма-радиометра руг-91м1
- •3.3 Назначение органов управления
- •3.4 Подготовка прибора к работе
- •4. Порядок работы
- •4.1 Измерение фона
- •4.2 Измерение активности пробы
- •5. Обработка результатов измерений
- •5.1 Расчёт удельной активности (для продуктовых проб)
- •5.2 Определение удельной эффективной активности (только для строительных материалов)
- •6. Порядок оформления работы
- •2. Порядок проведения работы
- •2.1. Измерение мощности экспозиционной дозы гамма-излучения с помощью прибора рд-1503
- •2.2 Измерение мощности полевой эквивалентной дозы гамма-излучения с помощью прибора рд-1503.
- •3. Статистическая обработка полученных результатов:
- •4. Вывод
1.Теоретическая часть
Бета-распадом называется процесс превращения нестабильного ядра в ядро с тем же массовым числом заряд которого отличается от исходного на Dz=±1, сопровождаемый испусканием электрона, позитрона или захватом электрона с оболочки атома. Одновременно ядро испускает нейтрино или антинейтрино.
Известны три вида бета-распада.
- - распад, при котором из ядра вылетает электрон и антинейтрино () и образуется ядро с тем же массовым числом, но с увеличением на единицу атомным номером (z = +1):
, (3.1)
Простейшим примером такого распада является распад свободного нейтрона по схеме:
, (3.2)
За счет этого процесса рождается электрон внутри ядра.
+ - распад, при котором из ядра вылетают позитрон и нейтрино, а новое ядро имеет атомный номер на единицу меньше (z = -1):
, (3.3)
По такому механизму может проходить распад протона внутри ядра:
, (3.4)
Электронный захват, при котором ядро захватывает электрон с атомной оболочки и испускает нейтрино:
, (3.5)
Чаще всего захват происходит с К-оболочки (ближайшей к ядру) и потому процесс называется К-захватом, но он возможен и для других оболочек. При этом внутри ядра один протон превращается в нейтрон:
, (3.6)
Явление К-захвата сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, возникающим, когда освободившееся место на К-оболочке заполняется электронами, находящимися на более высоких уровнях.
У естественных радиоизотопов наблюдается только - - распад.
Основные загрязнители территории Республики Беларусь после аварии на ЧАЭС - цезий-137 и стронций-90 - являются - -активными и распадаются согласно уравнениям:
, (3.7)
где - ядро иттрия
, (3.8)
где - ядро бария в возбужденном состоянии. Возбуждение снимается испусканием гамма-кванта, поэтому цезий-137 является источником бета- и гамма-излучения одновременно.
Период полураспада, т.е. время в течение которого количество имеющихся радиоактивных ядер уменьшается в два раза, для стронция-90 составляет 28,6 года, для цезия-137 – 30,174 года.
Естественный радиоизотоп калий-40 также является - активным и распадается согласно уравнению:
, (3.9)
Период полураспада калия-40 составляет 1,28·109 лет (примерно миллиард лет).
На исследуемых поверхностях с наибольшей вероятностью могут находится изотопы стронций-90, цезий-137 или калий-40, в результате распада которых образуется поток бета-частиц.
Поток ионизирующих частиц - это отношение числа ионизирующих частиц dN, проходящих через данную поверхность за интервал времени dt, к этому интервалу:
, (3.10)
Плотность потока ионизирующих частиц (гамма-квантов) - выражается числом частиц (гамма-квантов) в единицу времени (dF), падающих на единицу поверхности, перпендикулярной потоку частиц (dS): . (3.11)
Плотность потока измеряется в частицах на см2 за минуту (1/см2·мин или см-2·мин-1), а также в частицах на см2 за секунду (1/см2·с или см-2·с-1).
ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ ПРИБОРЫ: прибор комбинированный РКС-107, дозиметр-радиометр бытовой АНРИ-01-02 “Сосна”, прибор РКСБ-104.