- •Міністерство освіти і науки україни
- •Перелік скорочень
- •1 Електромагнітне поле і параметри середовища
- •1.2 Заряди і струми – джерела електромагнітного поля
- •1.3 Вектори електромагнітного поля
- •1.4 Класифікація середовищ
- •2 Основні рівняння електромагнетизму
- •2.1 Зведення рівнянь Максвела
- •Таблиця 2.1
- •2.2 Перше рівняння Максвела (узагальнення закону Ампера)
- •2.3 Друге рівняння Максвела (узагальнений закон електромагнітної індукції)
- •2.4 Третє рівняння Максвела (узагальнена теорема Гауса)
- •2.5 Четверте рівняння Максвела: соленоїдальність поля магнітної індукції
- •2.6 Рівняння неперервності
- •2.7 Закон збереження зарядів
- •2.8 Закон Ома в диференційній формі
- •2.9 Резюме до повної системи рівнянь Максвела
- •2.10 Рівняння Максвела і сторонні струми
- •2.11 Гармонічні коливання і комплексні амплітуди
- •2.12 Середні значення
- •2.13 Рівняння Максвела в комплексній формі
- •2.14 Класифікація електромагнітних явищ
- •3 Поля на межі розділу середовищ (граничні умови для векторів електромагнітного поля ,,,)
- •3.1 Поля на межі розділу середовищ
- •3.2 Граничні умови для векторів електричного поля
- •3.3 Граничні умови для векторів магнітного поля
- •Одночасно зникає перший інтеграл в правій частині (3.21), через скінчене значення на поверхні розділу. Другий інтеграл праворуч не знищується. З урахуванням сказаного, можна записати
- •3.4 Повна система граничних умов. Граничні умови на поверхні ідеального провідника
- •4 Локалізація і рух енергії електромагнітного поля
- •4.1 Закон Джоуля-Лєнця і перетворення енергії
- •4.2 Баланс потужностей електромагнітного поля
- •4.3 Енергія електромагнітного поля
- •4.4 Рівняння балансу для середньої за період потужності. Комплексна потужність
- •4.5 Швидкість розповсюдження електромагнітної енергії
- •4.6 Теорема єдиності для внутрішніх і зовнішніх задач електродинаміки
- •4.7 Лема Лоренця
- •4.8 Теорема взаємності
- •4.9 Переставна двоїстість рівнянь Максвела
- •4.10 Принцип суперпозиції
- •Перелік посилань
Перелік скорочень
ЕМП – електромагнітне поле
ЕЕМП – енергія електромагнітного поля
1 Електромагнітне поле і параметри середовища
1.1 Загальні відомості
В радіотехніці та електротехніці певний клас задач розв’язують за допомогою теорії кіл, яка застосовується до тих пір, поки зберігається зміст поняття електричного кола. Це дозволяє відійти від існування електромагнітного поля (ЕМП) і оперувати зі струмом і напругою. Використання поняття кола можливе тільки у випадках низькочастотного (в тому числі постійного) струму, коли розмір системи, що розглядається, значно менший довжини електромагнітної хвилі
. (1.1)
Ця умова забезпечує в даний момент часу сталу величину миттєвого струму і відповідно напруги у всьому колі системи, через те, що зсув струму по фазі на одному кінці системи відносно струму на другому її кінці мало відрізняється від нуля
. (1.2)
Вивчення швидкозмінних електромагнітних (ЕМ) процесів, коли приведена умова не виконується, потребує відмову від теорії кіл і зосередження уваги на ЕМ полі системи. Характерними параметрами таких систем являються антени, лінії передачі енергії дециметрових, сантиметрових і більш коротких довжин хвиль.
Для розрахунку таких систем цілковито недостатні теорія кіл і теорія довгих ліній. В цьому випадку необхідно використовувати закони ЕМ поля в їх повному формулюванні. Які ці закони і як їх застосовувати для розрахунку різних систем розглядається в курсі електродинаміки.
1.2 Заряди і струми – джерела електромагнітного поля
Електричний заряд – одне із властивостей елементарних частинок речовини. Розрізняють два види зарядів – позитивні та негативні. Експериментально виявлена дискретна структура зарядів. Величина будь-яких зарядів, які зустрічаються в природі, кратна заряду електрона , який дорівнює приблизноКл. Електричні заряди обумовлюють електричні і магнітні явища.
Величина електричного заряду вимірюється в кулонах (Кл) і позначається символом . В ідеалізованому випадку електричний заряд вважають точковим, тобто нехтують його розмірами.
Якщо він розподілений в просторі, то його називають об’ємним і характеризують об’ємною густиною, яка має розмірність
, (1.3)
де – елемент об’єму.
Під об’ємним зарядом розуміють скалярну величину, яка дорівнює границі відношення об’ємного заряду до об’єму в якому він розподілений, при . З (1.3) видно, що повний заряд, який знаходиться в деякому об’ємі, визначається таким чином:
. (1.4)
Q вимірюється у .
Електричний заряд може бути розподілений по поверхні у вигляді нескінченного шару і називається поверхневим зарядом і характеризується поверхневою густиною , яка визначається
, (1.5)
де – елемент поверхні, а– заряд цього елемента;s має розмірність .
Густина електричного струму. Впорядкований рух зарядів створює електричний струм (струми провідності), які характеризуються вектором об’ємної густини струму провідності (рис. 1.1) та має розмірність :
, (1.6)
де – одиничний вектор, який вказує напрям струму;
– струм, який протікає через площинку, перпендикулярно.
Інтегруючи по поверхні, отримуємо результуючий струм провідності
, (1.7)
де ;
– нормаль в даній точці поверхні.
Вектор напрямлений поі дорівнює по величині(рис. 1.1).
Особливий інтерес має випадок, коли струми розподілені вздовж поверхні у вигляді нескінченного шару. Такі струми називаються поверхневими (рис. 1.2). Густина поверхневих струмів визначається співвідношенням:
, (1.8)
де – одиничний вектор, який показує напрямок руху позитивних зарядів в даній точці;
–відрізок лінії перпендикулярний вектору ;
– величина струму, який протікає через відрізок;
розмірність -.