МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРТСВЕННЫЙ

УНИВЕРСИТЕТ

ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)

__________________________________

Кафедра «физика-1»

А.Д. КУРУШИН

ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ДВУХПРОВОДНОЙ ЛИНИИ

(Система Лехера)

Методические указания к лабораторной работе № 212 по дисциплине «Физика»

МОСКВА 2006

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРТСВЕННЫЙ

УНИВЕРСИТЕТ

ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)

__________________________________

Кафедра «Физика – 1»

А.Д. КУРУШИН

ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ДВУХПРОВОДНОЙ ЛИНИИ

(Система Лехера)

Методические указания к лабораторной работе № 212

Рекомендовано редакционно-издательским советом

университета в качестве методических указаний по

дисциплине «Физика» для студентов 1 и 2 курсов

механических и строительных специальностей.

МОСКВА 2006

УДК 537.86

К93

Курушин А.Д. ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ДВУХПРОВОДНОЙ ЛИНИИ (система Лехера). Методические указания к лабораторной работе №212 по дисциплине «Физика» – М.: МИИТ, 2006. – 12 с.

Методические указания к лабораторной работе №212 «Изучение электромагнитных волн в двухпроводной линии (система Лехера)» предназначены для студентов 1 и 2 курсов энергетических, строительных и механических специальностей и соответствуют программе и учебным планам по физике (раздел «Колебания и волны»).

Ил. 5, табл. 2.

 Московский государственный университет путей сообщения

(МИИТ), 2006

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКОЕ ИЗДАНИЕ

Курушин Алексей Дмитриевич

Изучение электромагнитных волн

в двухпроводной линии (система Лехера)

Методические указания к лабораторной работе №212

Подписано к печати Заказ № Формат 60х84х21/16 Усл.печ.л. Изд. № Тираж 300 экз.

127994, Москва, ул. Образцова 15. Типография мииТа

РАБОТА 212

ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ДВУХПРОВОДНОЙ ЛИНИИ

(Система Лехера)

Цель работы.Изучение распределения электромагнитного поля в двухпроводной линии и влияния сопротивления нагрузки на это распределение и определение частоты колебаний электромагнитного поля.

Введение

Электромагнитные волны в двухпроводной линии бесконечной длины.

Если в некоторой области свободного пространства возбудить переменное электрическое поле, то согласно теории Максвелла, в этой области возникает переменное магнитное поле, в свою очередь порождающее нерешенное вихревое электрическое поле, и т. д. Эти взаимосвязанные электрические и магнитные поля образуют единое электромагнитное поле, распространяющееся, как это следует из теории Максвелла[2], со скоростью:

V=1/(1)

где с = м/с;

и— диэлектрическая и магнитная постоянные;и— относительные_диэлектрическая и магнитная проницаемости среды;п = — показатель преломления среды.

От способа возбуждения электромагнитных волн зависит форма волнового фронта и волновых поверхностей. В простейшем случае, когда волновой фронт — плоскость, и волна распространяется -в одном направлении, совпадающем, например, с положительным направлением оси X выбранной системы координат, ее можно описать уравнением

3

Рис. 1

(2)

где — угловая (циклическая) частота;f— частота колебаний; — волновое число;— длина волны;х — координата точки, в которой в момент времени t определяется поле.

Уравнения (2) называются уравнениями бегущей электромагнитной волны. В бегущей волне векторы Е и Н образуют правую тройку векторов (рис. 1,а). Распределение электрических и магнитных полей для фиксированного момента времени в распространяющейся плоской электромагнитной волне приведено на рис. 1,б

В теории электромагнитного поля [3] доказывается, что структура плоской волны не изменится, если в свободном пространстве, в котором она распространяется волна, поместить две идеально проводящие плоскости, параллельные друг другу и направлению распространения волны и перпендикулярные вектору Е. Поле между плоскостями останется таким же поперечным, как и в свободном пространстве (рис. 2,а). Произведем деформацию этих плоскостей так, как показано на рис. 2, б и 2 в. В результате плоскости обратятся в бесконечные цилиндры, а поперечный характер электромагнитно­го поля при этом сохранится. Система двух параллельных проводящих цилиндров образует двухпроводную линию.

4

Электромагнитные волны, возбуждаемые в двухпроводной линии, совпадающей с осью X, будут иметь Е и Н, лежащие в плоскости YZ, причем в любой точке этой плоскости векторы v , Е, и Н образуют правую тройку векторов. В прово­дах линии возникают переменные токи проводимости, кото­рые будут замыкать линии токов смещения, совпадающие с линиям иэлектромагнит-

Рис. 2

ного поля, существующего в пространстве вне проводов. Токи проводимости в длинных линиях зависят не только от времени, но и от координат точек линии. Величина тока проводимости в проводниках линии и величина напряжения между проводниками линии в каком-либо сечении могут выть заданы уравнениями, описывающими возникающие в линии волны тока и напряжения, аналогичными формулам (2).

Электромагнитная волна, существующая в двухпроводной линии, так же, как и плоская электромагнитная волна в свободном пространстве, переносит энергию. Величиной, характеризующей плотность потока энергии, переносимой электромагнитной волной, служит вектор Умова—Пойнтинга S:

5

S=[EH]. (3)

Для электромагнитной волны в бесконечной двухпроводной линии можно ввести отношение разности потенциалов между проводами линии к величине тока в проводах линии. Это отношение называется волновым сопротивлением линии

(4)

где L₀ и С₀ — индуктивность и емкость отрезка двухпроводной-

линии единичной длины; U_мах и I_мах — максимальные амплитуды

напряжения и тока в линии.