- •Министерство образования и науки
- •Введение
- •2. Термодинамические циклы
- •2.1 Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Значения теплоемкостей и показателей адиабаты для газов различной атомности
- •2.2 Циклы газотурбинных установок
- •2.3 Циклы паротурбинных установок
- •2.4 Циклы парогазовых установок
- •3.1 Расчет тепловых схем тэс и аэс производится для
- •Внесистемные единицы измерения
- •3.3 Пример решения задач
- •Параметры пара
- •Энтальпии пара, конденсата, питательной воды
- •Заключение
- •4. Содержание, объем и оформление
- •4.1 Термодинамика
- •4.1.1 Компрессоры и циклы двигателей внутреннего сгорания
- •4.1.2 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей
- •4.1.3 Циклы паротурбинных установок
- •4.1.4 Циклы холодильных машин
- •4.1.5 Заключение
- •4.2 Тэс и аэс
- •4.2.1 Содержание и варианты индивидуального домашнего задания
- •4.2.2 Обозначения, принятые в исходных данных
- •4.2.3 Требования к оформлению индивидуального домашнего задания
- •4.2.4 Требования к сдаче индивидуального домашнего задания
- •Исходные данные к индивидуальному домашнему заданию по дисциплине "тэс и аэс"
- •Библиографический список
- •Интерполяционные формулы для истинных и средних теплоемкостей газа
- •Интерполяционные формулы для средних и массовых и объемных теплоемкостей газов
- •Термодинамика
2.1 Циклы двигателей внутреннего сгорания
Двигатель внутреннего сгорания (ДВС) − это тепловая машина, в которой подвод теплоты к рабочему телу осуществляется за счет сжигания топлива внутри самого двигателя. Рабочим телом в таких двигателях являются на первом этапе воздух или смесь воздуха с легковоспламеняемым топливом, а
на втором этапе − продукты сгорания. В таких двигателях рабочее тело можно рассматривать как идеальный газ.
На рис. 3 изображен обратимый цикл ДВС с подводом теплоты при V=const − цикл Отто. В процессе 1-2 происходит сжатие (в первом приближении − адиабатное) смеси воздуха с парами топлива. В точке 2 с помощью электрической свечи горючая смесь поджигается. Сгорание при V=const эквивалентно изохорному процессу нагревания 2-3. Образовавшиеся газы, расширяясь, перемещают поршень (адиабатный процесс 3-4). Уменьшение давления в цилиндре ДВС до атмосферного, вследствие открытия специального клапана, эквивалентно изохорному охлаждению в процессе 4-1. Термический КПД такого цикла:
,
где − степень сжатия; k − показатель адиабаты. Показатель адиабаты можно определить по формуле
,
где и− мольные теплоемкости, определяемые при постоянном давлении и постоянном объеме соответственно. Для приближенных расчетов значения мольных теплоемкостей при невысоких температурах можно брать по табл. 2.1, а более точные значения массовых и объемных теплоемкостей – по прил. 1.
Таблица 2.1
Значения теплоемкостей и показателей адиабаты для газов различной атомности
Атомность |
, кДж/(кмоль∙град) |
, кДж/(кмоль∙град) |
k |
Одноатомные газы |
12,6 |
20,9 |
1,69 |
Двухатомные газы |
20,9 |
29,3 |
1,41 |
Трех- и многоатомные газы |
29,3 |
37,7 |
1,29 |
Рис. 3. Цикл Отто
Возможность повысить степень сжатия εреализуется в ДВС с подводом теплоты при р = сonst (в цикле Дизеля). В этом случае сжимается воздух, температура которого в результате адиабатного сжатия превышает температуру воспламенения топлива (процесс 1-2, рис. 4). В процессе 2-3 происходит впрыск топлива и его сгорание при р = сonst. Рабочий ход 3-4 и выхлоп 4-1 не отличаются от таковых в цикле Отто.
Рис. 4. Цикл Дизеля
Термический КПД двигателя со сгоранием:
.
Гибридом цикла Отто и Дизеля является цикл со смешанным подводом теплоты − цикл Тринклера (рис.5).
Рис. 5. Цикл Тринклера
Термический КПД цикл Тринклера:
,
где − степень сжатия;− степеньпредварительного расширения; − степень повышения давления в изохорном процессе.
2.2 Циклы газотурбинных установок
Принципиальная схема простой газотурбинной установки (ГТУ) приведена на рис. 6 и 7. Цикл, совершаемый рабочим телом ГТУ, приведен на рис. 6, где 1-2-3-4-1 − обратимый цикл, 1-2д-3-4д-1 − цикл с необратимыми процессами сжатия и расширения. Процессы 2-3 и 4-1 − изобарные.
Обратимые процессы, совершаемые рабочим телом в турбине и компрессоре, − изоэнтропные; реальные же процессы, сопровождающиеся трением, − необратимы: это процессы 3-4д и 1-2д.
Если теплоемкость Ср газов считать постоянной, то термический КПД обратимого цикла простой ГТУ:
,
где− степень повышения давления в компрессоре.
Внутренний КПД цикла с необратимым сжатием и расширением рабочего хода:
,
где− степень повышения температуры при обратимом сжатии в компрессоре,− внутренние относительные КПД турбины и компрессора.
a)
б)
Рис 6. Принципиальная схема (а) и цикл (б) простой ГТУ
Принципиальная схема и цикл ГТУ с регенерацией теплоты представлены на рис. 7.
а) б)
Рис. 7. Принципиальная схема (а) и цикл (б) ГТУ с регенерацией
Из сравнения схемы такой установки (рис. 7,а) со схемой ГТУ без регенерации (рис. 6,а) видно, что в ней добавлен только регенеративный теплообменник Р, в котором уходящие газы охлаждаются (процесс 4-6),
нагревая при этом воздух, поступающий вкамеру сгорания (процесс 2-5).
В схемах ГТУ с многоступенчатым сжатием и расширением рабочего тела воздух сжимается в многоступенчатом компрессоре: после каждой ступени компрессора, кроме последней, воздух охлаждается почти до температуры окружающей среды. Расширение рабочего тела осуществляется многоступенчато: после каждой ступени турбины, кроме последней, воздух попадает в камеры сгорания, где снова нагревается до максимальной температуры в цикле. Обычно число ступеней турбины и компрессора не превышает трех. На рис. 8 изображен цикл ГТУ с двухступенчатым сжатием и двухступенчатым расширением рабочего тела.
Рис. 8. Цикл ГТУ с двухступенчатым сжатием и двухступенчатым
расширением
Цикл ГТУ с двухступенчатым сжатием и двухступенчатым расширением с регенерацией теплоты изображен на рис. 9.
Рис. 9. Цикл ГТУ с двухступенчатым сжатием и двухступенчатым расширением
с регенерацией теплоты