- •11) Фотоэлектрический эффект (внешний, внутренний). Законы Столетова для фотоэффекта. Уравнение Эйнштейна.
- •12) Корпускулярные свойства излучения. Фотоны. Энергия, импульс, масса фотона.
- •13) Модель атома Бора. Постулаты Бора. Опыт Франка - Герца. . Модель Бора
- •14) Состав ядра: протоны и нейтроны. Основные характеристики нуклонов и ядер. Изотопы.
- •15) Понятие о ядерных силах. Масса и энергия связи в ядре.
- •16) Сущность явления радиоактивности. Типы радиоактивного распада.
- •17) Закон радиоактивного распада. Период полураспада.
16) Сущность явления радиоактивности. Типы радиоактивного распада.
Радиоакти́вныйраспа́д— спонтанное изменение состава нестабильных атомных ядер (заряда Z, массового числа A) путём испускания элементарных частиц или ядерных фрагментов[1]. Процесс радиоактивного распада также называют радиоакти́вностью, а соответствующие элементы радиоактивными. Радиоактивныминазываюттакжевещества, содержащиерадиоактивныеядра.
Закон радиоактивного распада — закон, открытый Фредериком Содди и Эрнестом Резерфордом экспериментальным путём и сформулированный в 1903 году. Современная формулировка закона:
Альфа-распад
α-распадом называют самопроизвольный распад атомного ядра на дочернее ядро и α-частицу (ядро атома He4).
Правило смещения Содди для α-распада:
В результате α-распада элемент смещается на 2 клетки к началу таблицы Менделеева, массовое число дочернего ядра уменьшается на 4.
Бета-распад
Беккерель доказал, что β-лучи являются потоком электронов. β-распад — это проявление слабого взаимодействия.
β-распад (точнее, бета-минус-распад,-распад) — это радиоактивный распад, сопровождающийся испусканием из ядра электрона и антинейтрино.
β-распад является внутринуклонным процессом. Он происходит вследствие превращения одного из d-кварков в одном из нейтронов ядра в u-кварк; при этом происходит превращение нейтрона в протон с испусканием электрона и антинейтрино:
Правило смещения Содди для распада:
После -распада элемент смещается на 1 клетку к концу таблицы Менделеева (заряд ядра увеличивается на единицу), тогда как массовое число ядра при этом не меняется.
Гамма-распад (изомерныйпереход)
Почти все ядра имеют, кроме основного квантового состояния, дискретный набор возбуждённых состояний с большей энергией (исключением являются ядра 1H, 2H, 3H и 3He). Возбуждённые состояния могут заселяться при ядерных реакциях либо радиоактивном распаде других ядер. Большинство возбуждённых состояний имеют очень малые времена жизни (менее наносекунды). Однако существуют и достаточно долгоживущие состояния (чьи времена жизни измеряются микросекундами, сутками или годами), которые называются изомерными, хотя граница между ними и короткоживущими состояниями весьма условна. Изомерные состояния ядер, как правило, распадаются в основное состояние (иногда через несколько промежуточных состояний). При этом излучаются один или несколько гамма-квантов; возбуждение ядра может сниматься также посредством вылета конверсионных электронов из атомной оболочки. Изомерные состояния могут распадаться также и посредством обычных бета- и альфа-распадов.
17) Закон радиоактивного распада. Период полураспада.
Закон радиоактивного распада — физический закон, описывающий зависимость интенсивности радиоактивного распада от времени и количества радиоактивных атомов в образце.
Во всех случаях, когда отделяли один из радиоактивных продуктов и исследовали его активность независимо от радиоактивности вещества, из которого он образовался, было обнаружено, что активность при всех исследованиях уменьшается со временем по закону геометрической прогрессии.
Из чего с помощью теоремы Бернулли учёные сделали вывод:
Скорость превращения всё время пропорциональна количеству систем, еще не подвергнувшихся превращению.
Существует несколько формулировок закона, например, в виде дифференциального уравнения:
которое означает, что число распадов −dN, произошедшее за короткий интервал времени dt, пропорционально числу атомов N в образце.
Период полураспада
На практике получила большее распространение другая временная характеристика — период полураспадаравная времени, в течение которого число радиоактивных атомов или активность образца уменьшаются в 2 раза.
уравнение Эйнштейнадля фотоэффекта. Поглощая фотон сэнергиейhv, электрон затрачивает ее на работу А выхода с кинетической энергиейЕкин=½mv2=hv- Авых. Работа выходаравна энергии связи электрона с веществом, ионами решетки металлов, растет от1.9 эВ цезия и 2.2 эВ калия до 3.7 цинка, 5.3 эв платины и ртути. Онааналогична энергии ионизации и связи шарика в потенциальной яме (силы тяжести)с Екин=½mv2=Е-mgH, гдеH– высота барьера,определяет и задерживающее напряжение Ек-мах=eUз.Красная граница фотоэффекта означает электроны со скоростью Екин=½mv2=hv- Авых>0, с hvмин=Е=hc/λкр=Авыхилиλкр=hс/Авых. Для названных металлов vминрастет 460 до 13 ТГц, сλкрот 650 до 230 нм, от красного до УФсвета.