лабораторные
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 3. 1 |
|||
|
|
|
|
|
Значения коэффициентов |
сип |
|
|
|
|||||||
|
Число Релея |
|
|
|
|
с |
|
|
п |
|
||||||
|
|
МО-^-510^ |
|
|
|
|
1,18 |
|
|
1/8 |
|
|||||
|
|
5-10'-2-10' |
|
|
|
|
0,54 |
|
|
1/4 |
|
|||||
|
210''-110'^ |
|
|
|
|
0,135 |
|
|
У |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
1/3 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т |
|
|
Физические характеристики жидкости находят из табл. П2, ПЗ, |
||||||||||||||||
П4, П5 прил. по определяющей температуре |
Н |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
fm ='ж |
|
+tc |
Б |
|
|
(3.10) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
|
|
3.2. Описание лабораторно |
установки |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
трубы с наружным диа- |
|||||
Установка выполнена в виде стально |
||||||||||||||||
метром 22 мм и длиной 550 мм, внутр |
которой расположен элек- |
|||||||||||||||
трический нагреватель |
1 (рис. 3.1). Ддя измерения напряжения ис- |
|||||||||||||||
пользуется вольтметр |
2, |
ток |
|
амперметр |
3. В стенке трубы |
|||||||||||
|
а - |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
труб |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
запаяны четыре термопары (спаирхромель-копелевые) 4, подклю- |
||||||||||||||||
|
|
|
|
шарнир |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ченные к потенциометру 5. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
С помощью |
|
|
|
а |
а может быть расположена горизон- |
|||||||||||
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
тально или вертикально. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.1. Схема экспериментальной усганоахи
3.3. Методика выполнения работы
Устанавливаем трубу в горизонтальном положении. Включаем в электрическую цепь потенциометр и нагреватель. Измеряем температуру окружающего воздуха, силу тока и падение напряжения в цепи. Температуру поверхности трубы измеряем с интервалом 3...5 мин до наступления стационарного режима.
При включении нагревателя в электрическую сеть в нем выделяется теплота, расходуемая на нагрев трубы и теплопотери. Через
какое-то время вся теплота в нагревателе расходуется на покрытие |
||||||||||||
тепловых потерь в окружающую среду. Температура поверхностиУ |
||||||||||||
трубы изменяется с течением времени. Когда она становится по- |
||||||||||||
стоянной, значит, установился стационарный тепловойТрежим. |
|
|||||||||||
|
Опыт повторяем для вертикального расположения трубы при |
|||||||||||
тех же режимах. Результаты измерений записываемНв табл. 3.2. |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
БТ а б л и ц а 3. 2 |
||
|
|
|
|
|
|
Результаты измеренийй |
|
|
||||
|
|
|
Паде- |
|
т |
|
|
Температура |
|
if |
||
|
Сила |
ние |
|
рповерхностй трубы te, "С |
||||||||
№ |
окружа- |
|
||||||||||
|
тока |
напря- |
ющег |
|
|
|
|
|
|
|||
пп |
1,А |
жения |
|
о |
|
№3 |
№4 |
|
||||
|
|
|
|
|
воздуха |
№ 1 №2 |
|
|||||
1 |
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
положение трубы |
|
|
||||
|
|
|
и, В Горизонтальноеи |
|
|
|||||||
2 |
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
Вертикальное положение трубы |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
1
2
п
3.4. Обработка результатов эксперимента
Поскольку при стационарном режиме вся теплота, выделяемая нагревателем, расходуется на теплопотери в окружающую среду, т.е.
N = I-U = Q,, |
(3.11) |
то общий коэффициент теплоотдачи можно определить из выраже-
ния |
|
Т |
|
N |
У(3.12) |
|
|
Коэффициент теплоотдачи излучением находим из (3.5), прини- |
|||||||||||
мая угловой коэффициент излучения равным 1,0Н(излучение от по- |
|||||||||||
верхности трубы полностью воспринимается окружающими тела- |
|||||||||||
ми), а приведенную степень черноты системыБравной степени чер- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
ноты трубы, так как площадь поверхности трубы значительно |
|||||||||||
меньше площади поверхностей окружающихй |
тел. Принимаем е„р |
||||||||||
для поверхности трубы равной 0,8. |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
Затем из (3.8) находим коэффициент конвективной теплоотдачи. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
т |
рв табл. 3.3. |
|
|
||
Результаты расчетов заносим |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
Коэффициент Ок определяем также по критериальному уравне- |
|||||||||||
ни!Ь подобия (3.9) |
|
сравниваем со значением а* из табл. 3.3. |
|
||||||||
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
||
Определяющим размером горизонтальной трубы является ее на- |
|||||||||||
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|||
ружный диаметр,вертикальной - длина. |
|
|
|||||||||
п |
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
3. 3 |
||
е |
|
|
|
|
|
|
Результаты расчета |
|
|
||
Р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Поверхность Коэффициент теплоотдачи, Вт/(м^ К) | |
||||||||||
Мощность |
|||||||||||
нагревателя |
теплоотдачи |
|
|
|
1 |
||||||
N,BT |
|
|
|
F, м^ |
|
« 0 |
« л |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Горизонтальное положение трубы |
|
|||||||
|
|
|
Вертикальное положение трубы |
|
|||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
1 |
1 |
|
Значения |
Vm, Pr„ выбираются из табл. П.2 прил. по темпе- |
||||||
ратуре (3.10). |
|
|
|
|
|
|
|
Результаты расчета по (3.9) заносим в табл. 3.4. |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 3.4 |
||
|
|
Результаты расчета а. |
|
|
|
||
Значение чисел подобия |
|
Коэффициент теплоотдачи |
|||||
Огп, |
Ra^ |
Ш |
|
а„ Вт/(м^-К) |
У |
||
|
Горизонтальное положение трубы |
|
|
||||
|
|
Т |
|||||
|
|
|
|
|
|
||
|
Вертикальное положение трубы |
|
|
|
|||
|
|
I |
I |
Н |
|
||
|
|
Б |
|
|
|||
После завершения расчета |
|
|
|
||||
|
о сделать анализ получен- |
ных результатов и объяснить неодинаковость значений коэффици- |
||
|
|
й |
ента конвекгивной теплоотдачи а* для горизонтального и верти- |
||
кального положений трубы. |
необходим |
|
По данной работе може |
р |
|
быть выполнена студенческая учебно- |
||
• исследовательская работа, |
я состоит в использовании теории |
|
подобия. Для этого необходимокоторапровести эксперимент при разных |
температурах поверхности трубы (разных мощностях нагревателя). |
|
|
т |
Обобщение экспериментальных данных проводится в виде зави- |
|
симости между числамиподобия по уравнению (3.9). |
|
з |
|
Задача заключается в определении показателя степени п и по- |
стоянного коэффициента с. Для этого по результатам опытов рас- |
|
|
о |
считывают числа Ыи и Ra. Представленные в таком виде данные |
|
изображаютпв логарифмической системе координат, приняв по |
|
осям один и тот же масштаб. |
|
е |
|
График, определяющий функциональную зависимость в лога- |
Ррифмических координатах, является прямой линией, наиболее приближающейся к опытным точкам. Тангенс угла наклона этой линии равен показателю степени п. Постоянный коэффициент с определяют по данным любой точки линии
c = NulRa\
После sasqimeHiu расчета необходимо сделать анализ полученных результатов.
3.5.Контрольные вопросы
1.Какие существуют способы переноса теплоты?
2.Что представляют собой свободная и вынужденная конвекция, конвективный теплообмен? У
3.От каких факторов зависит интенсивность теплоотдачиТ при естественной конвекции?
4.Какие температуры и геометрические размерыНтела принимаются за определяющие при расчете коэффициента теплоотдачи?
5.Что представляют собой критерии подобия,Б критериальные уравнения?
6.Физическая сущность чисел Нуссельта,йГрасгофа, Прандтля.и
ОПРЕДЕЛЕНИЕ СТЕПЕНИ ЧЕРНОТЫ ПОВЕРХНОСТИ |
|||||
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
ПЛАСТИНЫ МЕТОДОМ СРАВНЕНИЯ |
||
|
|
|
и |
Цель работы: |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
з |
|
|
Усвоение основныхтсведений о лучистом теплообмене и радиа- |
|||||
ционных |
свойства |
х поверхностей твердых тел; определение степе- |
|||
ни черноты пластины при различных температурах. |
|||||
|
п |
|
|
|
|
е |
|
|
4.1. Общие сведения |
||
Р |
|
|
|
|
|
Вс тела непрерывно излучают и поглощают внутреннюю энергию, которая переносится электромагнитными волнами со скоростью около 300000 км/с. Энергия излучения охватывает щирокий диапазон длин волн (от радиоволн длиной в несколько мк до космического излучения с длиной волны до 10"'^ м).
В интервале длин волн 0,4...0,8 мк излучение воспринимается сетчаткой нашего глаза как свет той или иной окраски; от 0,8 до 80мк находится область инфракрасных, или тепловых лучей.
Излучателями тепловых волн являются заряженные материальные частицы, т.е. электроны и ионы, излучающие энергию порциями - квантами. Энергия квантов (0,1...2,5)' Ю " Дж определяется формулой
(4.1)
где h - постоянная Планка, h = 6,626-10'^ Дж с;
Переход квантов из одного энергетического состоянияТУв другое сопровождается поглощением или излучением внутренней энергии тела. С повышением температуры количество переходов с верхних
V- частота волны, Гц.
уровней на нижние увеличивается, поэтому излучение усиливается. Интефальный лучистый поток, излучаемый единицей поверх-
ности по всем направлениям за единицу времени, называется плот- |
|||
|
|
|
Н |
ностью излучения тела (Е, Вт/м^), или лучеиспускательной способ- |
|||
ностью. |
|
|
Б |
Е зависит от температуры тела, его кристаллической решетки, |
|||
состояния поверхности. |
|
й |
|
|
|
||
Абсолютно черное тело - это тело, которое полностью тгоглоща- |
|||
ет все падающее на нег |
и |
|
|
излучение независимо от направления |
|||
|
р |
|
|
этого излучения, его спектрального состава и поляризации, ничего
не отражая и не пропуская через себя. |
|
|
|||||
Поверхность, отражающуюополностью все падающие на нее лу- |
|||||||
чи, называют абсолютнотбелой. |
|
|
|||||
Тела, |
|
|
ю пропускающие сквозь себя лучи, называются |
||||
|
|
|
|
|
и |
|
|
абсолютно проницаемыми (диатермичные, прозрачные). |
|
||||||
|
|
|
з |
|
|
||
По закону Стефана-Больцмана плотность |Лггегрального излу- |
|||||||
чения абсолютн |
черного тела равна |
|
|
||||
|
|
полность |
|
|
|
||
|
п |
|
|
Ео = оьТ^. |
|
(4.2) |
|
е |
|
|
|
|
|
||
где (То - постоянная излучения абсолютно черного тела, |
|
||||||
Р |
|
|
|
|
о-о = 5,67-10 ' Вт/(м^ К^). |
|
|
Для инженерных расчетов (4.2) удобнее представить в виде |
|
||||||
|
|
|
|
|
( j l X |
• |
(4.3) |
|
|
|
|
|
jooJ |
|
25
где Со - коэффициент излученш абсолютно черного тела,
C<, = 5,67BTVK').
Серыми считаются те реальные тела, спектр излучения которых непрерывен и подобен спектру излучения абсолютно черных тел.
Для серых тел |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
j |
r |
(4.4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где степень черноты. |
|
|
U o o j |
У |
||||||
Степень |
черноты показывает отгношение потока Тсобственного |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
излучения тела Е к потоку излучения абсолютно черного тела Ео |
||||||||||
при той же температуре |
|
|
|
Н |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
Г т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
^ с |
|
|
|
|
|
|
|
|
UOQ; |
|
|||
|
|
|
|
|
|
р |
й |
(4.5) |
||
|
|
|
|
|
|
о |
lioo. |
|
|
|
BiibuT от природы материала, его температуры, состояния поверх- |
||||||||||
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
В общем случае е для различных тел изменяется от О до 1 и за- |
||||||||||
|
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
ности, длины волны, направления излучения. |
|
|||||||||
|
|
полост |
|
|
1 |
|
|
|
||
Приведенная степень черноты системы тел, из которых одно на- |
||||||||||
ходится в |
|
|
и другого, равна |
|
|
|
|
|||
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Р |
п |
|
|
|
|
- |
1 |
(4.6) |
||
где Вм н F„ • степень черноты и площадь поверхности меньшего |
||||||||||
тела; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SbkFb- |
|
степень черноты и площадь |
поверхности |
большего |
||||||
тела. |
|
|
« Ffi, то F |
|
|
|
|
|
||
Если |
|
-> О и е„р s е». |
|
Определение степени черноты тела методом сравнения заключаепгся в следующем.
Если две пластины с одинаковыми температурами и размерами (степень черноты одной пластины известна) разместить одинаково в пространстве, то их конвективные тепловые потоки будут равны
между собой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
У |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.7) |
Потоки теплоты, излучаемые пластинами, равны |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
л4" |
Н |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
(h] |
4 |
(т |
|
Т |
(4.8) |
|||||
|
|
(3.. |
|
|
-Со |
|
|
' ж |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
liooj |
|
t i o o j |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
(Т,] 4 |
|
й |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
(т |
|
БРг. |
|
|
(4.9) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
1100; |
|
^ ж |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
[ l o o j |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
|
||
где Т\, Тг - температуры поверхностей 1-ой и 2ч)й пластин, К. |
|
||||||||||||||||
Если площадь поверхностей тел,иокружающих пластины, значи- |
|||||||||||||||||
тельно больше площади поверхностей пластин, то |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
о |
|
|
|
|
|
|
(4.10) |
||||
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4. И) |
|||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Тг, то (4.8) и (4.9) мож1Ю записать в виде |
||||||||||||||
Так как F\ = |
FihT\- |
||||||||||||||||
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Р |
|
|
|
|
|
f ^ ' l |
|
' ж |
|
•Fx-, |
|
(4.12) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
liooj |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[ l o o j |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
е . , |
-Со lioo, |
|
(Т |
л |
|
|
|
(4.13) |
|||||
|
|
|
|
|
l i o o j |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Тж - температура поверхностей окружающих пластины тел, принимаемая равной температуре окружающей среды, К.
Вычитая (4.13) из (4.12), получим
|
4 |
(4.14) |
С л . - е . , = ( ^ 1 - ) Со liooj |
F . |
|
liooj |
|
Вместе с тем, при наличии электрических нагревателей в пластинах общие потоки теплоты от пластин в условиях стационарно-
сти будут равны |
|
|
|
|
|
|
(4.15) |
|
|
Т |
|
|
Н |
У(4.16) |
|
|
|
||
Б |
|
|
|
где I\hIi- сила тока в нагревателях пластин, А; |
|
|
|
U\viUiпадение напряжения в нагревателях, В. |
|
|
Вычитая (4.16) из (4.15) и учитывая (4.7) и (4.14), получим рас- |
||||||
|
|
|
|
й |
|
|
четную формулу для определения степени черноты поверхносга |
||||||
2-ой пластины. |
|
р |
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.17) |
||
|
|
о |
и4 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
f ^ ' l |
|
100 J |
|
|
з |
llOO |
|
|
|||
4.2. |
Описание лабораторной установки |
|
||||
о |
|
|
|
|
1 и 2 с размерами 150x150 |
|
Установка состоит из двух пластин |
мм (риспластин. 4.1). Каждая пластина выполнена из двух металлических листов, между которыми находятся плоские электрические нагре-
ватели.еН поверхность пластины 1 нанесен слой сажи, а поверх- Рность ы 2 отполирована. Температура поверхностей пластин измеряется с помощью термопар (>Го1...6) 7 в комплекте с потенциометром 3. Мощности электрических нагревателей регулируются лабораторными автотрансформаторами 4 и определяются с
помощью вольтметров 5 и амперметров 6.
|
|
|
|
|
|
У |
|
|
|
|
|
Т |
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
о |
-J20V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.3. Методика выполнения работы |
|
|
|||
|
Рис. 4.1. Схема лабораторной установки |
|
|
|||
|
з |
|
|
|
|
|
Устанавливаемипо указанию преподавателя ЛАТРом требуемые |
||||||
мощности нагревателей. Включаем в электрическую сеть потен- |
||||||
п |
|
|
|
|
|
|
циометр. Соинтервалом 5 мин измеряем температуры поверхностей ружающепластин 1 и 2 д достижения стационарного режима. Записываем
показания вольтметров и амперметров. Измеряем температуру ок- Р й среды. Регулируя мощности нагревателей с помощью ЛАТРов, добиваемся равенства температур поверхностей пластин и их постоянства во времени. Результаты измерений заносим в
табл. 4.1.