- •Оглавление
- •1. Реакторные измерения.
- •2 Нейтронные источники.
- •3 Период реактора. Мгновенный период.
- •4 Реактиметр. Принцип действия.
- •5 Контроль работы реактора.
- •6 Основные контролируемые параметры реактора
- •7 Системы регулирования ядерным реактором.
- •8 Система управления и защиты. Состав суз реактора ввэр-1000.
- •9 Аппаратура контроля нейтронного потока.
- •10 Какие параметры контролирует система акпн.
- •11 Состав системы акпн.
- •12 Диапазоны измерения плотности потока нейтронов на ядерном реакторе.
- •13 Градуировка нейтронных детекторов.
- •14 Принцип работы ионизационных камер для контроля потока нейтронов.
- •15 Компенсированные и некомпенсированные ик. Принцип действия.
- •16 Чувствительность ик в импульсном и токовом режимах работы.
- •17 Назначение и состав системы сврк.
- •18 Функции и контролируемые параметры системы сврк.
- •19 Внутриреакторные датчики контроля потока нейтронов. Преимущества и недостатки.
- •20 Принцип работы датчиков дпз
- •21 Датчики контроля температуры.
- •22 Схема управления яр. Регулирующие стержни и компенсирующая система.
- •23 Схема управления яр. Система аварийной защиты.
- •24 Основные характеристики неравномерности поля энерговыделения.
- •25 Методы изменения реактивности.
- •26 Регулирование реактивности стержнями.
- •27 Интегральная и дифференциальная эффективность стержней-поглотителей.
- •28 Особенности применения поглощающих стержней.
- •29 Эффективность стержня поглотителя и ее зависимость от глубины погружения.
- •30 Изменение реактивности при перемещении стержня по высоте.
- •31 Эффект интерференции стержней.
- •32 Градуировка поглотителя. Суть метода разгона.
- •33 Исполнительные органы суз.
- •34 Суз реактора ввэр-440
- •35 Суз реактора ввэр-1000
- •36 Борное регулирование реактивности реактора
- •37 Выгорающие поглотители.
- •38 Запас реактивности реактора.
- •39 Изменение запаса реактивности за кампанию. Энергоресурс, энерговыработка.
- •40 Кривая энерговыработки, темп выгорания.
- •41 Источники энерговыделения.
- •42 Энерговыделение в активной зоне и реакторных материалах.
- •43 Влияние энерговыделения на кампанию реактора.
- •44 Мощность, кампания, энергоресурс реактора.
- •45 Глубина выгорания топлива.
- •46 Основные параметры, определяющие кинетику реактора.
- •47 Пространственно-независимая кинетика.
- •48 Уравнения кинетики реактора с одной группой запаздывающих нейтронов.
- •49 Анализ уравнений кинетики реактора.
- •50 Подкритическое состояние реактора.
- •1) Спонтанное деление ядер топлива.
- •2) Нейтроны космического излучения:
- •3) Фотонейтроны.
- •4) Искусственные источники нейтронов,
- •51 Процедура ступенчатого пуска и ядерная безопасность.
- •52 Требования безопасности при пуске реактора.
- •53 Признаки приближения к критическому состоянию.
- •54 Пуск реактора и максимальнаяскорость введения положительной реактивности.
- •55 Метод обратного умножения.
- •56 Достижение критичности на запаздывающих нейтронах.
- •57 Анализ кинетики при положительном скачке реактивности.443
- •58 Анализ кинетики при отрицательном скачке реактивности.
- •59 Кинетика реактора в энергетических режимах
- •60 Кинетика реактора в энергетических режимах
- •Эффекты реактивности
- •62 Ядерно-физический эффект.
- •63 Мощностной эффект реактивности.
- •64 Переходные процессы в реакторе при возмущении по реактивности с учетом температурных обратных связей
- •65 Модель с обратной связью по мощности реактора
- •66 Динамические процессы при вводе большой положительной реактивности
- •67 Работа реактора на мощности
- •68 Останов, остаточное тепловыделение и расхолаживание реактора
- •69 Аварии
- •70 Оптимизация топливоиспользования на аэс с ввэр.
- •71 Перегрузка ядерного топлива
- •72 Способы перегрузки ядерного топлива
- •73 Периодическая перегрузка ядерного топлива
- •74 Реальные способы перегрузки ядерного топлива
- •75 Идеальный и периодический режимы перегрузки топлива
15 Компенсированные и некомпенсированные ик. Принцип действия.
Для регистрации нейтронов в присутствии -фона используют специальные компенсированные ИК (камера нейтронная компенсированная – КНК).
В отличии от обычной ИК у КНК имеются два размещенных рядом равных объема. В одном из объемов ионы образуются за счет как нейтронов, так и -квантов.
В этом объеме имеется радиатор нейтронов в виде слоя бора или делящегося вещества на электродах. Объем может быть заполнен также газом BF3. В другом объеме КНК нейтронный радиатор отсутствует. Поэтому ионы образуются только в результате взаимодействия -квантов с веществом.
При включении измерительного прибора он будет регистрировать только ток In пропорциональный плотности потока нейтронов.
Естественно, что полной компенсации -фона достичь не удается. Современные компенсационные камеры позволяют снизить составляющую I примерно в 100 раз по сравнению с обычной ИК.
16 Чувствительность ик в импульсном и токовом режимах работы.
Токовый режим работы ИК осуществляется при больших потоках излучений, например, при установке ИК вблизи работающего реактора.
В остановленном реакторе и в начальный период его пуска поток нейтронов может быть настолько мал, что удается зафиксировать лишь отдельные импульсы тока, обусловленные пролетом в газе ИК -частиц или осколков деления из радиатора.
Ну и для обеспечения импульсного режима работы ИК схема включения должна быть изменена.
Для контроля мощности реакторов наиболее часто используются ИК, электроды которых имеют покрытия, содержащие бор или делящееся вещество. Такие ИК работают как в токовом, так и в импульсном режимах в зависимости от потока нейтронов и примененной измерительной схемы.
Большим достоинством импульсных детекторов нейтронов (ИК) является возможность выделить с их помощью нейтроны на большом фоне -излучения, что особенно важно при повторных пусках реакторов, работавших длительное время на больших уровнях мощности.
Выделение нейтронов на фоне -излучения основано на больших значениях импульсов, обусловленных нейтронами, чем -квантами.
Импульс от -частицы, появившийся в результате реакции В10(n,a) Li7 , может превышать импульс от электрона, образовавшегося в результате взаимодействия -кванта со стенкой детектора, в несколько десятков тысяч раз.
Чувствительность нейтронных ионизационных камер есть коэффициент пропорциональности между сигналом и плотностью потока нейтронов .
Для импульсных камер сигналом является скорость счета
N=имп.
Здесь имп – чувствительность камеры в импульсном режиме, импсм2/нейтр.
Для токовых камер сигнал определяется силой тока
I=ток,
где ток – чувствительность камеры в токовом режиме, Асм2с/нейтр.
Следует учитывать, что слой делящегося вещества в КД в результате естественной -радиоактивности излучает -частицы с энергией около 4,5 МэВ.
Именно -частицы ограничивают количество делящегося материала в КД, например, изотопа урана-235, обычно не превышает 1г. При этом излучается около 105 -частиц в секунду, что еще не приводит к появлению большого количества ложных импульсов.
При больших уровнях потока нейтронов импульсы следуют с такой большой частотой, что скорость их появления нельзя зарегистрировать с помощью самой современной быстродействующей импульсной техники.
В связи с этим на уровне мощности больше 10-6 10-5 от номинального уровня обычно переходят на контроль с помощью токовых ИК, а импульсные детекторы извлекают из области больших потоков нейтронов для предотвращения «выгорания» нейтронно-чувствительного слоя.
Во-первых, находясь вне реактора, эти детекторы регистрируют нейтроны утечки, т.е. нейтроны, вылетающие из реактора. Количество нейтронов утечки при неизменной форме распределения пропорционально среднему потоку нейтронов в реакторе, а следовательно, мощности реактора.
Во-вторых, в местах установки детекторов вне реактора плотность потока нейтронов на 3-4 порядка ниже, чем в активной зоне, и обычно не превышает 10101011 н/(см2с).
В-третьих, в месте установки детекторов контроля мощности нет существенных ограничений габаритных размеров, которые неизбежны при введении детекторов внутрь активной зоны. Кроме того, вне активной зоны могут быть созданы более благоприятные температурные и другие условия, необходимые для нормальной эксплуатации детекторов.