- •Фгоу впо «калининградский государственный технический университет»
- •1. Введение
- •2. Сцепление и сопротивление при качении тел по твёрдым поверхностям
- •3. Уравнения динамики и энергетического баланса при качении тел по наклонным поверхностям
- •3.1. Уравнения динамики и расчёты коэффициента сопротивления качению
- •3.2. Уравнение энергетического баланса и методика определения коэффициента сопротивления качению
- •4. Порядок выполнения работы
- •4.1. Экспериментальная часть
- •4.2. Экспериментальные задания и обработка результатов
- •4.3. Дополнительное замечание к заданию № 1
- •4.4. Измерения и обработка результатов
- •5. Вопросы для проверки (примерные)
- •6. Литература
- •Приложение классификация катящихся тел в зависимости от способа качения
2. Сцепление и сопротивление при качении тел по твёрдым поверхностям
2.1. Значение (модуль) силы сцепления при качении определяется формулой:
, (1)
где N – нормальная реакция;
- безразмерный коэффициент сцепления.
Отметим, что формула (1) похожа на формулу закона Амонтона-Кулона для силы сухого трения при скольжении тел по твёрдым поверхностям. Однако физический смысл формулы (1) иной, т. к. она характеризует силу Fсц, обеспечивающую полное сцепление соприкасающихся точек катящегося тела и опорной поверхности.
Сцепление тел вообще объясняется силами электрического взаимодействия и зависит от типа вещества, качества обработки поверхностей, адсорбционных слоёв на поверхностях и т. д. Исследование свойств поверхностей, обеспечивающих сцепление при качении тел, в настоящее время представляет одну из актуальных научно-технических проблем. При этом ставится цель повышения коэффициента сцепления .
Силы Fсц всегда направлены по касательной к опорной поверхности, однако направления векторов этих сил зависят от способа качения тел. В зависимости от способа качения – необходимо различать ведущие и ведомые катящиеся тела (см. Приложение). У ведущих тел сила Fсц направлена в сторону вектора ускорения центра масс, у ведомых тел – сила Fсц направлена противоположно.
Из формулы (1) следует, что величина силы Fсц зависит от нормальной реакции N. При N0 сцепление исчезает. В условиях земной гравитации сцепление обеспечивается силой тяжести, "прижимающей" катящееся тело к опорной поверхности. Однако при качении по наклонным поверхностям нормальная реакция уменьшается. В результате, при некотором предельном угле наклона поверхности нормальное качение тела, как показывает опыт, прекращается и начинается скольжение.
Это явление описывается теоретически на основе законов динамики качения тел. Расчёты показывают, что предельный угол наклона, при котором прекращается нормальное качение, зависит от коэффициента сцепления , а также – от формы тела, определяющей его момент инерции.
Упрощённое решение такой задачи без учёта сопротивления качению для тела, совершающего при скатывании плоское движение под действием силы тяжести и силы сцепления, имеет вид:
(2)
Здесь: - угол наклона поверхности;
Ip – момент инерции тела относительно мгновенной оси;
Ic – момент инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс и параллельной мгновенной оси.
Формула (2) получается с помощью двух уравнений (7а) и (7б) без учёта величины Ms (см. раздел 3) методом их почленного деления при подстановке выражения (1) для силы Fсц.
Если известен коэффициент , тогда из (2) можно вычислить предельный угол наклона для скатывания тела данной формы. Кроме того, используя (2), можно находить коэффициенты из опыта, устанавливая на наклонной поверхности исследуемое тело и увеличивая угол наклона до появления скольжения.
2.2. При качении тел в обычных земных условиях источниками сопротивления являются окружающая среда (воздух) и опорные поверхности.
Однако, в случае движения отдельных тел (например, обруч, диск, шар) небольших размеров с невысокими скоростями сопротивлением воздуха можно пренебречь.
Рассмотрим, чем объясняется сопротивление при нормальном качении (без скольжения) тел по твёрдым поверхностям. При нормальном качении по неподвижным поверхностям – тело в точках контакта "сцепляется" с поверхностью из-за действия сил сцепления. Эти точки тела на мгновение теряют свои скорости, т. е. силы сцепления Fсц оказываются приложенными к телу в неподвижных точках – м. ц. с.
Силы, приложенные к неподвижным точкам, работу не выполняют. Работа сил в таком случае равна нулю. Это следует из определения физического содержания понятия: - работа силы. Работой силы называется мера действия силы по преобразованию энергии из одной формы в другую и равная скалярному произведению вектора силы и вектора перемещения той точки, где данная сила приложена. Величина элементарной работы силына перемещении точки приложенияопределяется формулой:
, (3)
где - угол между векторамии.
Напомним: а) если к движущимся точкам (к системе точек) приложены потенциальные силы, тогда кинетическая энергия преобразуется в потенциальную энергию тех же точек (или, наоборот, потенциальная – в кинетическую), т. е. механическая энергия точек сохраняется при условии, что работу на их перемещении выполняют только потенциальные силы (закон сохранения механической энергии); б) если к движущимся точкам (к системе точек) приложены непотенциальные (диссипативные) силы (силы трения и сопротивления), тогда кинетическая энергия преобразуется в другие формы энергии (тепловую энергию, энергию излучения и пр.), и механическая энергия заданной системы не сохраняется.
Работа сил сцепления, приложенных к неподвижным точкам катящихся тел, согласно формуле (3) равна нулю. Следовательно, наличие сил сцепления не изменяет механическую энергию движущихся тел, т. е. эти силы нельзя отнести к разряду непотенциальных сил. Действие сил сцепления сводится лишь к тому, что они обеспечивают появление мгновенной оси вращения, относительно которой происходит поворот катящихся тел.
Опыт, однако, показывает, что при качении существует сопротивление, причиной которого являются не силы сцепления, а взаимные деформации поверхностей в точках контакта. Деформация опорной поверхности происходит в результате действия силы веса катящегося тела. Нормальная реакция вызывает деформацию поверхности тела. При этом опорная поверхность немного "продавливается", поверхность тела "сплющивается", и на поверхности тела в зоне контакта возникает плоская площадка. Размеры таких деформаций обычно невелики, порядка (10-1 – 10-3) см, и зависят от свойств материалов и качества обработки поверхностей.
Появление деформаций в зоне контакта ведёт к тому, что при качении тела линия действия нормальной реакции смещается в сторону движения и не проходит через центр масс тела.
На рис. 1 показаны схемы векторов сил тяжести и нормальной реакции для случаев качения тел по горизонтальной и наклонной поверхностям. Показаны также вектор скорости центра масс Vс и направление поворота (изогнутой стрелкой с обозначением ).
Из схем на рис. 1 видно, что при движении по горизонтали силы тяжести G и нормальной реакции N образуют пару сил; при движении по наклонной поверхности пару сил образуют нормальная составляющая силы тяжести GN и нормальная реакция N. Значения GN и N при качении по наклонной поверхности равны . Расстояние между линиями действия сил пары обозначено .
Схемы векторов сил ипри качении тел
Рис 1.
Очевидно, момент указанной пары сил "препятствует" повороту тел и, согласно законам динамики, уменьшает угловую скорость и скорость центра масс Vc при качении. Момент этой пары сил называется моментом сопротивления качению, и его величина определяется формулой:
, (4)
где - имеет в данном случае специальное название: коэффициент сопротивления качению. В технических справочниках значение этого коэффициента принято измерять сотыми долями метра, т. е. размерность [ ] = см.
Величина элементарной работы dAs момента сопротивления качению определяется формулой:
, (5)
где d - элементарный угол поворота катящегося тела.
С помощью формулы (5) вычисляются потери кинетической энергии при нормальном качении тел. Физическая причина таких потерь заключается в том, что кинетическая энергия катящегося тела преобразуется в энергию деформации поверхностей в точках контакта.