osnovnye_ponjatija_i_zakony
.pdfФизические основы классической механики |
41 |
по вертикали вверх и приложенная к центру масс вытесненного объема:
F |
= ρgV . |
(1.181) |
|
|
|
Поток жидкости - совокупность частиц, движущейся жидкости. Линия тока жидкости - линия, касательная к которой совпадает с направлением скорости частицы жидкости в рассматриваемый мо-
мент времени и в данной точке пространства. Линии тока жидкости служат для графического отображения потока жидкости.
Трубка тока - часть жидкости, ограниченная линиями тока.
Установившееся (стационарное) течение жидкости - движе-
ние жидкости, при котором форма и расположение линий тока, а также значения скоростей частиц жидкости в каждой их точке не изменяются со временем.
Неустановившееся (нестационарное) течение жидкости -
движение жидкости, при котором не выполняются условия стационарного движения.
Математическая форма записи теоремы (уравнения) о неразрывности (непрерывности струи) для несжимаемой жидкости:
S v = const, |
(1.182) |
где S - площадь сечения трубки тока; v - скорость жидкости.
Уравнение Бернулли для стационарно текущей идеальной
жидкости (для жидкостей с малой вязкостью): |
|
|
ρv |
2 |
(1.183) |
2 |
+ ρgh + p = const , |
|
|
|
где ρ - плотность жидкости;
v - скорость течения жидкости;
h - высота, на которой находится некоторое сечение трубки тока; p - давление жидкости на уровне этих сечений.
Закон изменение давления жидкости для двух сечений (с из-
менением высоты h сечений) при v1 = v2: |
|
||||
p2 − p1 |
= ρg(h1 − h2 ). |
(1.184) |
|||
Закон изменение давления жидкости для горизонтального |
|||||
потока (h1 = h2): |
ρv |
2 |
|
||
p + |
(1.185) |
||||
|
2 |
= const , |
|||
|
|
|
|
42 |
Физика. Основные понятия и законы |
где p - давление, не зависящее от скорости (статическое давление жидкости);
ρv2 - давление, зависящее от скорости (динамическое давление),
2
которое показывает, на какую величину изменяется статическое давление при остановке движущегося потока жидкости.
Полное давление потока жидкости - сумма статического и ди-
намического давлений.
Монометрические трубки (трубки Пито) - приборы, с помо-
щью которых измеряют статическое и полное давление жидкости.
Скорость течения вязкой жидкости в трубе:
v = (p1 |
− p2 ) |
(R 2 − r 2 ) |
, |
(1.186) |
|
|
4ηl |
|
|
где p1, p2 - давления двух сечений трубы; R - радиус трубы;
r - расстояние от центра трубы до рассматриваемой трубки тока; η - коэффициент вязкости жидкости; l - расстояние между сече-
ниями трубы.
Формула Пуазейля для определения объема жидкости, про-
шедшего через сечения трубы: |
|
πR 4 |
|
|
|
V = (p1 |
− p2 ) |
. |
(1.187) |
||
|
|||||
|
|
8ηl |
|
Ламинарное (слоистое) течение жидкости – когда жидкость как бы разделяется на слои, скользящие относительно друг друга, не перемешиваясь. Ламинарное течение жидкости стационарно.
Турбулентное течение жидкости – когда происходит энергич-
ное перемешивание жидкости. При турбулентном течении скорость частиц в каждом месте изменяется хаотично, течение - нестационарное.
Число Рейнольдса определяет характер течения жидкости:
R e = |
ρvl |
, R e = |
v l |
, |
(1.188) |
|
η |
ν |
|||||
|
|
|
|
где ρ - плотность жидкости;
v - средняя по сечению скорость движения жидкости; l - характерный для поперечного сечения размер;
η - динамическая вязкость;
Физические основы классической механики |
43 |
ν- кинематическая вязкость.
1.8. Основы теории относительности
Теория относительности - физическая теория, рассматривающая пространственно-временные закономерности, справедливые для любых физических процессов (свойства пространства-времени).
Специальная (частная) теория относительности (СТО) изуча-
ет свойства пространства-времени, справедливые с той точностью, с какой можно пренебрегать действием тяготения.
Общая теория относительности (ОТО) - теория тяготения, изу-
чающая свойства пространства-времени, которые определяются действующими полями тяготения.
Симметрия (инвариантность) законов физики - неизменность законов физики, устанавливающих соотношение между величинами, характеризующими физическую систему, или определяющие изменение этих величин со временем при определенных операциях - преобразованиях.
Преобразования пространства-времени:
а) Перенос (сдвиг) системы как целого в пространстве - экви-
валентность всех точек пространства, т.е. отсутствие в нем выделенных точек (однородность пространства). Любой физический закон (процесс) происходит одинаково в любой точке пространства.
б) Поворот системы как целого в пространстве - симметрия физических законов относительно этого преобразования означает эквивалентность всех направлений в пространстве (изотропию пространства).
в) Изменение начала отсчета времени (сдвиг во времени) оз-
начает, что физические законы не меняются со временем.
г) Переход к системе отсчета, движущейся относительно данной системы с постоянной (по направлению и величине) скоро-
стью означает эквивалентность всех инерциальных систем отсчета. Точечное событие - нечто, происходящее в данной точке пространства в данный момент времени (например, выстрел, распад эле-
ментарной частицы).
Первый постулат специальной теории относительности
(принцип относительности): никакие физические опыты (механические, оптические, тепловые, электромагнитные и т.д.), производи-
44 |
Физика. Основные понятия и законы |
мые внутри инерциальной системы отсчета, не позволяют установить, находится ли она в равномерном абсолютном и прямолинейном движении или нет.
Второй постулат специальной теории относительности (принцип независимости и постоянства скорости света): скорость света в вакууме одинакова во всех направлениях и не зависит от движения источника света.
Третий постулат специальной теории относительности (принцип одновременности событий): события, одновременные в одной системе отсчета, не являются одновременными в другой системе отсчета, то есть одновременность является понятием относительным.
"Мир" - четырехмерное пространство, в котором каждое мгновенное событие характеризуется точкой (мировой точкой) с указанием координат.
Мировая линия данной материальной точки - некоторая ли-
ния в четырехмерном пространстве, отображающая события, происходящие с материальной точкой.
Положение материальной точки, тела в четырехмерной системе отсчета задается с помощью координат: x, у, z, и τ (x, у, z, -
пространственные координаты; τ - координата времени, равная: τ = ict, где i = −1 , c - скорость распространения света в вакууме, t - вре-
мя). При этом x = x1, у = x2, z = x3, и τ = ict = x4.
Четырехмерный радиус-вектор S = S(x1, x2, x3, x4) - вектор,
проведенный из начала координат в мировую точку. Его три проекции на оси x1, x2 и x3 представляют собой обычные координаты материальной точки x, у и z в момент времени t = xic4 = ictic , т.е. в момент
времени, которым является четвертая проекция вектора S, деленная на ic.
Четырехмерное перемещение S - вектор, проведенный из на-
чального положения материальной точки в конечное. Первые три проекции этого вектора x, у, z отображают перемещение материальной точки в обычном пространстве, а четвертая проекция, деленная на ic, равна t.
Пространственно-временной интервал между двумя собы-
тиями - расстояние между двумя точками (событиями) в четырех-
Физические основы классической механики |
45 |
мерном пространстве:
S2 = x 2 + y2 + z 2 + τ2 = r 2 − c2 t 2 . |
(1.189) |
Бесконечно-малый промежуток времени между двумя собы-
тиями dτ - время, которое отметят часы, находящиеся на теле, в то время как часы системы, по отношению к которой тело движется со скоростью v, отметят время dt:
dτ = dt 1 − |
v 2 |
= dt 1 −β2 , |
(1.190) |
|
c2 |
||||
|
|
|
где β = v2/c2.
Скорость в четырехмерной системе отсчета - четырехмерный
вектор, первые три проекции которого в |
1 |
отличаются от |
1 −β2 |
обычных проекций vx, vу и vz v. Четвертая проекция - мнимая величина, не имеющая физического смысла:
|
|
|
|
|
|
|
|
vG = |
|
|
dS |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.191) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Ускорение в четырехмерной системе отсчета: |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
aG = |
dv |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.192) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dτ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Кинематические уравнения движения в четырехмерном сис- |
||||||||||||||||||||||||||||||
теме отсчета(по известному а(τ) можно найти v(τ) и S(τ)): |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
G |
|
G |
|
|
τ G |
' |
|
' |
|
|
|
G G |
+ |
τ G |
' |
) dτ |
' |
. |
|
|
(1.193) |
|||||||||
v |
= v0 |
|
+ ∫a(τ |
) dτ |
, S = S0 |
∫v(τ |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формулы преобразования координат при переходе из одной |
||||||||||||||||||||||||||||||
системы отсчета в другую (преобразования Г.А. Лоренца): |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
x' + v t' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
' |
+ |
|
v |
|
x |
' |
|
|
||||
а) обратные x = |
|
|
|
' |
|
|
' |
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
; у = у; z = z; t |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
(1.194) |
|||||||||||||||||
|
1 −β2 |
|
|
|
1 −β2 |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
x − v t |
|
|
|
|
|
|
|
|
t − |
|
x |
|
|
|
|
|
|||||||||||
б) прямые x |
' |
= |
|
|
|
' |
' |
|
' |
= |
c2 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
; у = у |
; z = z; |
t |
|
|
. |
|
|
(1.195) |
|||||||||||||||||||
|
|
1 −β2 |
|
1 −β2 |
|
|
Следствия из преобразований Лоренца:
а) Закон сложения скоростей (в частном случае, когда ско-
46 |
Физика. Основные понятия и законы |
|
|||||||||
рость "u" направлена вдоль оси OX): |
|
|
|||||||||
|
|
u' |
= |
u − v |
. |
|
(1.196) |
||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
1 − |
vu |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
c2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
б) Сокращение продольных движущихся масштабов длин (ло- |
||||||||||
ренцево сокращение): |
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
l0 = |
|
|
|
; l = l0 1 −β2 |
, |
(1.197) |
||||
|
|
|
|
|
|||||||
|
1 |
−β2 |
|
|
где l0 - длина стержня в той системе отсчета, в которой он покоится; l - длина стержня в системе отсчета, движущейся относительно
стержня. t1' = t2'.
в) Замедление хода движущихся часов:
τ = |
τ0 |
; τ0 = τ 1 −β2 , |
(1.198) |
|
1 −β2 |
||||
|
|
|
где τ0 = t2' - t1' - промежуток времени, прошедший между этими событиями, в подвижной системе К';
τ = t2 - t1 - промежуток времени, прошедший между этими событиями, в неподвижной системе К.
Первый закон Ньютона в специальной теории относительно-
сти устанавливает существование в природе систем отсчета, сколь угодно близких к инерциальным системам отсчета. Такими системами отсчета являются те, в которых свободное тело не имеет по отношению к ним ускорения.
Зависимость массы от скорости:
m(v) = |
m0 |
, |
1 −β2 |
где m - масса движущегося тела; m0 - масса покоя.
Кинетическая масса
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
m |
k |
= m − m |
0 |
= m |
|
|
|
−1 |
, |
|
2 |
||||||||
|
|
0 |
|
1 −β |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где m - релятивистская (полная) масса; m0 - масса покоя;
(1.199)
(1.200)
Физические основы классической механики |
47 |
mк - кинетическая масса.
Масса системы не равна сумме масс, составляющих ее тел:
m = ∑mi + |
W |
, |
(1.201) |
|
c2 |
||||
i |
|
|
где m - масса системы;
mi - масса изолированных тел , составляющих систему; W - энергия взаимодействия изолированных тел.
Импульс (вектор энергии-импульса) материальной точки
G |
G |
m0 v |
|
|
p = m v = |
|
, |
(1.202) |
|
1 −β2 |
где m0 - масса тела в той системе отсчета, по отношению к которой тело покоится (масса покоя);
v - скорость тела.
Второй закон Ньютона (уравнение движения материальной точки) в специальной теории относительности:
|
G |
|
d |
|
G |
|
|
|
G |
|
|
|
dp |
= |
|
|
m0 v |
|
|
|
= F . |
(1.203) |
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||
|
dt |
|
|
|
1 −β |
|
|
|
|
||
|
|
dt |
|
|
|
|
|
||||
Третий закон Ньютона в специальной теории относительно- |
|||||||||||
сти: |
Fμ,n = - Fn,μ, |
|
|
(1.204) |
|||||||
|
|
|
|
|
где Fμ,n и Fn,μ - силы взаимодействия материальных точек в четырехмерной системе пространство-время.
Внутренняя энергия тела пропорциональна массе покоя этого
тела: |
|
|
Евн = m0 c2. |
|
(1.205) |
|||
|
|
|
|
|||||
Кинетическая энергия тела |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
c2 |
|
1 |
|
|
|
W |
= m |
|
|
|
|
−1 . |
(1.206) |
|
|
1 −β2 |
|||||||
k |
|
0 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Полная энергия тела складывается из внутренней энергии и кинетической энергии тела как целого:
|
|
|
m |
c2 |
|
= mc2 , |
|
|
E = E |
вн |
+ W = |
|
0 |
|
|
(1.205) |
|
|
|
|
|
|||||
|
k |
1 |
−β |
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
48 |
|
Физика. Основные понятия и законы |
где m = |
m0 |
- релятивистская масса. |
1 −β2 |
Энергия связи системы каких-либо частиц - работа, затрачен-
ная на разделение системы на составляющие ее частицы и удаление их друг от друга на такое расстояние, на котором их взаимодействием можно пренебречь:
Eсв = ∑Ei − E , |
(1.208) |
i
где Eсв - энергия связи;
∑ Ei - сумма энергий разделенных частиц системы; E - энергия системы.
Сумма масс разделенных частиц больше массы системы на ве-
личину энергии связи, деленную на c2:
∑mi |
= m + |
Eсв |
. |
|
(1.209) |
||
|
|
||||||
i |
|
c2 |
|
||||
Дефект массы m - разность между суммой масс частиц и мас- |
|||||||
сой системы: |
|
|
Eсв |
|
|
||
m = ∑mi − m = |
. |
(1.210) |
|||||
|
|||||||
i |
|
|
|
c2 |
|
Закон взаимосвязи массы и энергии:
m = |
E |
, E = mc2. |
(1.211 |
c2 |
Закон изменения импульса-энергии материальной точки:
dp |
G |
|
2 |
. |
(1.212) |
|
= F |
1 −β |
|
||
dt |
|
||||
|
|
|
|
|
Закон изменения энергии материальной точки:
d |
G |
vG |
G |
|
dr |
|
|
|
(mc2 ) = f |
= f |
|
|
. |
(1.213) |
|
dt |
dt |
Закон изменения кинетической энергии тела:
|
G G |
G |
|
m0 vG |
|
|
|
dW |
= dA = F v dt = v d |
|
|
. |
(1.214) |
||
|
|
||||||
k |
|
|
|
1 −β |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Соотношение, связывающее полную энергию и импульс релятивистской частицы (в векторной форме):
Физические основы классической механики |
49 |
||||||||||
|
|
|
pG = |
Ev |
. |
|
|
(1.215) |
|||
|
|
|
c2 |
||||||||
Связь между импульсом и полной энергией в скалярной |
|||||||||||
форме: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
E = m2c4 = c |
|
p2 + m02 c2 . |
(1.216) |
||||||||
Связь между импульсом и кинетической энергией: |
|
||||||||||
p = |
1 |
|
E2k + 2Ek m0c2 . |
(1.217) |
|||||||
c |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для частиц с нулевой массой покоя энергия пропорциональна |
|||||||||||
импульсу: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
E = c p; p = E/c. |
(1.218) |
||||||||||
Кинетическая масса частиц, которые не обладают массой по- |
|||||||||||
коя, равна полной массе: |
|
|
E |
|
|
p |
|
|
|||
|
|
|
m = |
|
= |
. |
(1.219) |
||||
|
|
|
c2 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
2.ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ
2.1.Основные понятия молекулярной физики и термодинамики
Молекулярная физика - раздел физики, в котором изучаются физические свойства и строение вещества в различных агрегатных состояниях на основе их микроскопического (молекулярного) строения.
Молекулярно-кинетическая теория строения вещества - раз-
дел молекулярной физики, в котором изучаются свойства тел на основе представлений об их молекулярном строении.
Статистическая физика – раздел молекулярной физики, в котором изучаются свойства и движения не отдельных молекул (частиц), а совокупности частиц, характеризующиеся средними величинами.
Термодинамика – наука, в которой изучаются свойства физических систем вне связи с их микроскопическим строением.
Система – совокупность рассматриваемых тел (в частности: молекул, атомов, частиц).
Параметры состояния системы: p-давление, V- объём, T-
температура.
а) Интенсивные параметры - параметры (давление, температура, концентрация и др.), не зависящие от массы системы.
Температура - физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы. Свойство температуры - определять направление теплового обмена. Температура в молекулярной физике определяет распределение частиц по уровням энергии и распределение частиц по скоростям.
Термодинамическая температурная шкала - температурная шкала, определяемая температура (абсолютная температура) в которой всегда положительна.
б) Экстенсивные параметры - параметры (объем, внутренняя энергия, энтропия и др.), значения которых пропорциональны массе термодинамической системы или ее объему.
Внутренняя энергия системы - суммарная кинетическая энергия хаотического движения молекул, потенциальная энергия их взаимодействия и внутримолекулярная энергия, т.е. энергия системы без учёта кинетической энергии её в целом (при движении) и потен-