Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

osnovnye_ponjatija_i_zakony

.pdf
Скачиваний:
25
Добавлен:
12.04.2015
Размер:
1.35 Mб
Скачать

Физические основы классической механики

41

по вертикали вверх и приложенная к центру масс вытесненного объема:

F

= ρgV .

(1.181)

 

 

 

Поток жидкости - совокупность частиц, движущейся жидкости. Линия тока жидкости - линия, касательная к которой совпадает с направлением скорости частицы жидкости в рассматриваемый мо-

мент времени и в данной точке пространства. Линии тока жидкости служат для графического отображения потока жидкости.

Трубка тока - часть жидкости, ограниченная линиями тока.

Установившееся (стационарное) течение жидкости - движе-

ние жидкости, при котором форма и расположение линий тока, а также значения скоростей частиц жидкости в каждой их точке не изменяются со временем.

Неустановившееся (нестационарное) течение жидкости -

движение жидкости, при котором не выполняются условия стационарного движения.

Математическая форма записи теоремы (уравнения) о неразрывности (непрерывности струи) для несжимаемой жидкости:

S v = const,

(1.182)

где S - площадь сечения трубки тока; v - скорость жидкости.

Уравнение Бернулли для стационарно текущей идеальной

жидкости (для жидкостей с малой вязкостью):

 

ρv

2

(1.183)

2

+ ρgh + p = const ,

 

 

где ρ - плотность жидкости;

v - скорость течения жидкости;

h - высота, на которой находится некоторое сечение трубки тока; p - давление жидкости на уровне этих сечений.

Закон изменение давления жидкости для двух сечений (с из-

менением высоты h сечений) при v1 = v2:

 

p2 p1

= ρg(h1 h2 ).

(1.184)

Закон изменение давления жидкости для горизонтального

потока (h1 = h2):

ρv

2

 

p +

(1.185)

 

2

= const ,

 

 

 

 

42

Физика. Основные понятия и законы

где p - давление, не зависящее от скорости (статическое давление жидкости);

ρv2 - давление, зависящее от скорости (динамическое давление),

2

которое показывает, на какую величину изменяется статическое давление при остановке движущегося потока жидкости.

Полное давление потока жидкости - сумма статического и ди-

намического давлений.

Монометрические трубки (трубки Пито) - приборы, с помо-

щью которых измеряют статическое и полное давление жидкости.

Скорость течения вязкой жидкости в трубе:

v = (p1

p2 )

(R 2 r 2 )

,

(1.186)

 

 

4ηl

 

 

где p1, p2 - давления двух сечений трубы; R - радиус трубы;

r - расстояние от центра трубы до рассматриваемой трубки тока; η - коэффициент вязкости жидкости; l - расстояние между сече-

ниями трубы.

Формула Пуазейля для определения объема жидкости, про-

шедшего через сечения трубы:

 

πR 4

 

 

V = (p1

p2 )

.

(1.187)

 

 

 

8ηl

 

Ламинарное (слоистое) течение жидкости – когда жидкость как бы разделяется на слои, скользящие относительно друг друга, не перемешиваясь. Ламинарное течение жидкости стационарно.

Турбулентное течение жидкости – когда происходит энергич-

ное перемешивание жидкости. При турбулентном течении скорость частиц в каждом месте изменяется хаотично, течение - нестационарное.

Число Рейнольдса определяет характер течения жидкости:

R e =

ρvl

, R e =

v l

,

(1.188)

η

ν

 

 

 

 

где ρ - плотность жидкости;

v - средняя по сечению скорость движения жидкости; l - характерный для поперечного сечения размер;

η - динамическая вязкость;

Физические основы классической механики

43

ν- кинематическая вязкость.

1.8. Основы теории относительности

Теория относительности - физическая теория, рассматривающая пространственно-временные закономерности, справедливые для любых физических процессов (свойства пространства-времени).

Специальная (частная) теория относительности (СТО) изуча-

ет свойства пространства-времени, справедливые с той точностью, с какой можно пренебрегать действием тяготения.

Общая теория относительности (ОТО) - теория тяготения, изу-

чающая свойства пространства-времени, которые определяются действующими полями тяготения.

Симметрия (инвариантность) законов физики - неизменность законов физики, устанавливающих соотношение между величинами, характеризующими физическую систему, или определяющие изменение этих величин со временем при определенных операциях - преобразованиях.

Преобразования пространства-времени:

а) Перенос (сдвиг) системы как целого в пространстве - экви-

валентность всех точек пространства, т.е. отсутствие в нем выделенных точек (однородность пространства). Любой физический закон (процесс) происходит одинаково в любой точке пространства.

б) Поворот системы как целого в пространстве - симметрия физических законов относительно этого преобразования означает эквивалентность всех направлений в пространстве (изотропию пространства).

в) Изменение начала отсчета времени (сдвиг во времени) оз-

начает, что физические законы не меняются со временем.

г) Переход к системе отсчета, движущейся относительно данной системы с постоянной (по направлению и величине) скоро-

стью означает эквивалентность всех инерциальных систем отсчета. Точечное событие - нечто, происходящее в данной точке пространства в данный момент времени (например, выстрел, распад эле-

ментарной частицы).

Первый постулат специальной теории относительности

(принцип относительности): никакие физические опыты (механические, оптические, тепловые, электромагнитные и т.д.), производи-

44

Физика. Основные понятия и законы

мые внутри инерциальной системы отсчета, не позволяют установить, находится ли она в равномерном абсолютном и прямолинейном движении или нет.

Второй постулат специальной теории относительности (принцип независимости и постоянства скорости света): скорость света в вакууме одинакова во всех направлениях и не зависит от движения источника света.

Третий постулат специальной теории относительности (принцип одновременности событий): события, одновременные в одной системе отсчета, не являются одновременными в другой системе отсчета, то есть одновременность является понятием относительным.

"Мир" - четырехмерное пространство, в котором каждое мгновенное событие характеризуется точкой (мировой точкой) с указанием координат.

Мировая линия данной материальной точки - некоторая ли-

ния в четырехмерном пространстве, отображающая события, происходящие с материальной точкой.

Положение материальной точки, тела в четырехмерной системе отсчета задается с помощью координат: x, у, z, и τ (x, у, z, -

пространственные координаты; τ - координата времени, равная: τ = ict, где i = 1 , c - скорость распространения света в вакууме, t - вре-

мя). При этом x = x1, у = x2, z = x3, и τ = ict = x4.

Четырехмерный радиус-вектор S = S(x1, x2, x3, x4) - вектор,

проведенный из начала координат в мировую точку. Его три проекции на оси x1, x2 и x3 представляют собой обычные координаты материальной точки x, у и z в момент времени t = xic4 = ictic , т.е. в момент

времени, которым является четвертая проекция вектора S, деленная на ic.

Четырехмерное перемещение S - вектор, проведенный из на-

чального положения материальной точки в конечное. Первые три проекции этого вектора x, у, z отображают перемещение материальной точки в обычном пространстве, а четвертая проекция, деленная на ic, равна t.

Пространственно-временной интервал между двумя собы-

тиями - расстояние между двумя точками (событиями) в четырех-

Физические основы классической механики

45

мерном пространстве:

S2 = x 2 + y2 + z 2 + τ2 = r 2 c2 t 2 .

(1.189)

Бесконечно-малый промежуток времени между двумя собы-

тиями dτ - время, которое отметят часы, находящиеся на теле, в то время как часы системы, по отношению к которой тело движется со скоростью v, отметят время dt:

dτ = dt 1

v 2

= dt 1 −β2 ,

(1.190)

c2

 

 

 

где β = v2/c2.

Скорость в четырехмерной системе отсчета - четырехмерный

вектор, первые три проекции которого в

1

отличаются от

1 −β2

обычных проекций vx, vу и vz v. Четвертая проекция - мнимая величина, не имеющая физического смысла:

 

 

 

 

 

 

 

 

vG =

 

 

dS

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1.191)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Ускорение в четырехмерной системе отсчета:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

aG =

dv

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(1.192)

 

 

 

 

 

 

 

 

dτ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Кинематические уравнения движения в четырехмерном сис-

теме отсчета(по известному а(τ) можно найти v(τ) и S(τ)):

 

G

 

G

 

 

τ G

'

 

'

 

 

 

G G

+

τ G

'

) dτ

'

.

 

 

(1.193)

v

= v0

 

+ a(τ

) dτ

, S = S0

v(τ

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Формулы преобразования координат при переходе из одной

системы отсчета в другую (преобразования Г.А. Лоренца):

 

 

 

 

 

 

x' + v t'

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

t

'

+

 

v

 

x

'

 

 

а) обратные x =

 

 

 

'

 

 

'

 

 

 

 

 

c2

 

 

 

 

 

 

; у = у; z = z; t

=

 

 

 

 

 

 

 

 

;

(1.194)

 

1 −β2

 

 

 

1 −β2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

v

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x v t

 

 

 

 

 

 

 

 

t

 

x

 

 

 

 

 

б) прямые x

'

=

 

 

 

'

'

 

'

=

c2

 

 

 

 

 

 

 

 

; у = у

; z = z;

t

 

 

.

 

 

(1.195)

 

 

1 −β2

 

1 −β2

 

 

Следствия из преобразований Лоренца:

а) Закон сложения скоростей (в частном случае, когда ско-

46

Физика. Основные понятия и законы

 

рость "u" направлена вдоль оси OX):

 

 

 

 

u'

=

u v

.

 

(1.196)

 

 

 

 

 

 

 

 

1

vu

 

 

 

 

 

 

 

 

c2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

б) Сокращение продольных движущихся масштабов длин (ло-

ренцево сокращение):

l

 

 

 

 

 

 

 

 

 

l0 =

 

 

 

; l = l0 1 −β2

,

(1.197)

 

 

 

 

 

 

1

−β2

 

 

где l0 - длина стержня в той системе отсчета, в которой он покоится; l - длина стержня в системе отсчета, движущейся относительно

стержня. t1' = t2'.

в) Замедление хода движущихся часов:

τ =

τ0

; τ0 = τ 1 −β2 ,

(1.198)

1 −β2

 

 

 

где τ0 = t2' - t1' - промежуток времени, прошедший между этими событиями, в подвижной системе К';

τ = t2 - t1 - промежуток времени, прошедший между этими событиями, в неподвижной системе К.

Первый закон Ньютона в специальной теории относительно-

сти устанавливает существование в природе систем отсчета, сколь угодно близких к инерциальным системам отсчета. Такими системами отсчета являются те, в которых свободное тело не имеет по отношению к ним ускорения.

Зависимость массы от скорости:

m(v) =

m0

,

1 −β2

где m - масса движущегося тела; m0 - масса покоя.

Кинетическая масса

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

m

k

= m m

0

= m

 

 

 

1

,

 

2

 

 

0

 

1 −β

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

где m - релятивистская (полная) масса; m0 - масса покоя;

(1.199)

(1.200)

Физические основы классической механики

47

mк - кинетическая масса.

Масса системы не равна сумме масс, составляющих ее тел:

m = mi +

W

,

(1.201)

c2

i

 

 

где m - масса системы;

mi - масса изолированных тел , составляющих систему; W - энергия взаимодействия изолированных тел.

Импульс (вектор энергии-импульса) материальной точки

G

G

m0 v

 

 

p = m v =

 

,

(1.202)

1 −β2

где m0 - масса тела в той системе отсчета, по отношению к которой тело покоится (масса покоя);

v - скорость тела.

Второй закон Ньютона (уравнение движения материальной точки) в специальной теории относительности:

 

G

 

d

 

G

 

 

 

G

 

 

dp

=

 

 

m0 v

 

 

 

= F .

(1.203)

 

 

 

 

2

 

 

dt

 

 

 

1 −β

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

Третий закон Ньютона в специальной теории относительно-

сти:

Fμ,n = - Fn,μ,

 

 

(1.204)

 

 

 

 

 

где Fμ,n и Fn,μ - силы взаимодействия материальных точек в четырехмерной системе пространство-время.

Внутренняя энергия тела пропорциональна массе покоя этого

тела:

 

 

Евн = m0 c2.

 

(1.205)

 

 

 

 

Кинетическая энергия тела

 

 

 

 

 

 

 

 

c2

 

1

 

 

 

W

= m

 

 

 

 

1 .

(1.206)

 

1 −β2

k

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Полная энергия тела складывается из внутренней энергии и кинетической энергии тела как целого:

 

 

 

m

c2

 

= mc2 ,

 

E = E

вн

+ W =

 

0

 

 

(1.205)

 

 

 

 

 

k

1

−β

2

 

 

 

 

 

 

 

48

 

Физика. Основные понятия и законы

где m =

m0

- релятивистская масса.

1 −β2

Энергия связи системы каких-либо частиц - работа, затрачен-

ная на разделение системы на составляющие ее частицы и удаление их друг от друга на такое расстояние, на котором их взаимодействием можно пренебречь:

Eсв = Ei E ,

(1.208)

i

где Eсв - энергия связи;

Ei - сумма энергий разделенных частиц системы; E - энергия системы.

Сумма масс разделенных частиц больше массы системы на ве-

личину энергии связи, деленную на c2:

mi

= m +

Eсв

.

 

(1.209)

 

 

i

 

c2

 

Дефект массы m - разность между суммой масс частиц и мас-

сой системы:

 

 

Eсв

 

 

m = mi m =

.

(1.210)

 

i

 

 

 

c2

 

Закон взаимосвязи массы и энергии:

m =

E

, E = mc2.

(1.211

c2

Закон изменения импульса-энергии материальной точки:

dp

G

 

2

.

(1.212)

 

= F

1 −β

 

dt

 

 

 

 

 

 

Закон изменения энергии материальной точки:

d

G

vG

G

 

dr

 

 

(mc2 ) = f

= f

 

 

.

(1.213)

dt

dt

Закон изменения кинетической энергии тела:

 

G G

G

 

m0 vG

 

 

 

dW

= dA = F v dt = v d

 

 

.

(1.214)

 

 

k

 

 

 

1 −β

2

 

 

 

 

 

 

 

 

Соотношение, связывающее полную энергию и импульс релятивистской частицы (в векторной форме):

Физические основы классической механики

49

 

 

 

pG =

Ev

.

 

 

(1.215)

 

 

 

c2

Связь между импульсом и полной энергией в скалярной

форме:

 

 

 

 

 

 

 

 

E = m2c4 = c

 

p2 + m02 c2 .

(1.216)

Связь между импульсом и кинетической энергией:

 

p =

1

 

E2k + 2Ek m0c2 .

(1.217)

c

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Для частиц с нулевой массой покоя энергия пропорциональна

импульсу:

 

 

 

 

 

 

 

 

E = c p; p = E/c.

(1.218)

Кинетическая масса частиц, которые не обладают массой по-

коя, равна полной массе:

 

 

E

 

 

p

 

 

 

 

 

m =

 

=

.

(1.219)

 

 

 

c2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

c

 

2.ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ

2.1.Основные понятия молекулярной физики и термодинамики

Молекулярная физика - раздел физики, в котором изучаются физические свойства и строение вещества в различных агрегатных состояниях на основе их микроскопического (молекулярного) строения.

Молекулярно-кинетическая теория строения вещества - раз-

дел молекулярной физики, в котором изучаются свойства тел на основе представлений об их молекулярном строении.

Статистическая физика – раздел молекулярной физики, в котором изучаются свойства и движения не отдельных молекул (частиц), а совокупности частиц, характеризующиеся средними величинами.

Термодинамика – наука, в которой изучаются свойства физических систем вне связи с их микроскопическим строением.

Система – совокупность рассматриваемых тел (в частности: молекул, атомов, частиц).

Параметры состояния системы: p-давление, V- объём, T-

температура.

а) Интенсивные параметры - параметры (давление, температура, концентрация и др.), не зависящие от массы системы.

Температура - физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы. Свойство температуры - определять направление теплового обмена. Температура в молекулярной физике определяет распределение частиц по уровням энергии и распределение частиц по скоростям.

Термодинамическая температурная шкала - температурная шкала, определяемая температура (абсолютная температура) в которой всегда положительна.

б) Экстенсивные параметры - параметры (объем, внутренняя энергия, энтропия и др.), значения которых пропорциональны массе термодинамической системы или ее объему.

Внутренняя энергия системы - суммарная кинетическая энергия хаотического движения молекул, потенциальная энергия их взаимодействия и внутримолекулярная энергия, т.е. энергия системы без учёта кинетической энергии её в целом (при движении) и потен-

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]