osnovnye_ponjatija_i_zakony
.pdfФизические основы классической механики |
21 |
|||||||||
Решение уравнения движения физического маятника: |
|
|||||||||
|
|
ϕ = ϕ0 sin(ω0t + α), |
|
|
(1.67) |
|||||
где α - начальная фаза колебаний. |
|
|
|
|
|
|
||||
Круговая частота, частота и период колебаний физического |
||||||||||
маятника: |
mgl |
|
1 |
|
mgl |
|
I |
|
|
|
ω0 = |
; ν = |
|
; T = 2π |
; |
(1.68) |
|||||
I |
2π |
|
|
|||||||
|
|
|
I |
mgl |
|
в) математический маятник - тело массой m, размерами которого можно пренебречь, подвешенное на невесомой, нерастяжимой нити.
Круговая частота, частота и период колебаний математического маятника:
ω |
|
= |
g |
; ν |
м |
= |
1 |
|
g |
; T |
= 2π |
l |
. |
(1.69) |
|
|
|
|
|
||||||||||
0 |
ь |
|
l |
|
2π |
|
l |
ь |
g |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Приведенная длина физического маятника - величина, числен-
но равная длине такого математического маятника, период колебаний которого равен периоду колебаний физического маятника:
Lпр = I/ml. (1.70)
Затухающие (свободные) колебания - движения реальной ко-
лебательной системы, сопровождающиеся силами трения и сопротивления, которые приводят к уменьшению амплитуды колебаний. При этом энергия, потерянная системой, не восполняется за счет внешних сил.
Уравнение затухающих колебаний:
m |
d2 x |
+ r |
dx |
+ kx = 0 , |
||
dt |
2 |
dt |
||||
|
|
|
где r - коэффициент сопротивления.
Решение уравнения затухающих колебаний: x = x 0 e−βt sin(ωt + ϕ0 ),
(1.71)
(1.72)
где А = x0 e-βt - амплитуда колебаний, убывающая по экспоненциальному закону;
β = r/(2m) - коэффициент затухания, характеризующий быстроту убывания амплитуды с течением времени;
ω0 = mk – собственная частота колебаний системы, т.е. та частота,
с которой совершались бы свободные колебания систе-
22 Физика. Основные понятия и законы
мы в отсутствие сопротивления среды (r = 0).
Круговая частота, частота и период затухающих колебаний:
ω = ω02 −β2 ; ν = |
ω02 −β2 |
; T = |
2π |
. |
(1.73) |
2π |
|
||||
|
|
ω02 −β2 |
|
Характеристики затухающих колебаний:
1) декремент затухания - отношение двух смещений, отличающихся друг от друга по времени на период. Декремент затухания характеризует быстроту затухания в зависимости от числа колебаний:
D = |
x0 e−βt sin(ω0 t + ϕ0 ) |
= e |
βT |
. |
(1.74) |
|
x0 e−β(t+T) sin[ω0 (t + T)+ ϕ0 ] |
|
|
2) логарифмический декремент затухания - величина, равная натуральному логарифму от декремента затухания. Логарифмический декремент затухания характеризует затухание колебаний за период:
λ = lnD = ln(eβΤ) = βT. |
(1.75) |
Вынужденные колебания – колебания, совершаемые системами под действием внешней (вынуждающей) силы, изменяющейся по ка-
кому-либо закону, например гармоническому: |
|
F = F0 sinωt, |
(1.76) |
где F0 - амплитудное значение вынуждающей силы; ω - частота вынуждающей силы.
Уравнение вынужденных колебаний:
m |
d2 x |
+ r |
dx |
+ kx = F |
sin ωt . |
|
|
||||
|
dt2 |
|
dt |
0 |
|
|
|
|
|
Решение уравнения вынужденных колебаний:
X = X1 + X2 = x0 e-βt sin(ω't + φ0') + x0 sin(ωt + φ),
где ω! = ω02 −β2 .
Амплитуда и начальная фаза вынужденных колебаний:
x0 = |
|
F0 / m |
|
|
; |
[(ω02 − ω2 )+ 4β2 ω2 |
] |
||||
|
tgϕ = |
2βω |
. |
|
|
|
ω2 − ω2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
(1.77)
(1.78)
(1.79)
(1.80)
Физические основы классической механики |
23 |
Резонанс – явление резкого возрастания амплитуды колебаний при некоторой определенной для данной системы частоте (резонансной частоте).
Резонансная частота |
|
ωр = (ω02 − 2β2 ). |
(1.81) |
1.3. Энергия, работа, мощность
Энергия - количественная мера и качественная характеристика движения и взаимодействия материи во всех ее превращениях. Она является функцией состояния системы и характеризует способности системы к совершению работы при переходе из одного состояния в другое.
Изменение энергии при переходе системы из одного состоя-
ния в другое равно работе, совершаемой системой в процессе пере-
хода: |
|
W = W1 – W2 = A. |
(1.82) |
Диссипация (рассеяние) энергии механических систем - про-
цесс перехода части их механической энергии в другие формы под влиянием внешних факторов (например, за счет наличия сил сопротивления).
Диссипативные системы - системы, в которых полная механическая энергия постепенно уменьшается за счет преобразования в другие (немеханические) формы, например в теплоту.
Механическая энергия - физическая величина, равная работе, которая может быть произведена при полном превращении движения данной формы в механическую форму движения материи.
Кинетическая энергия - физическая величина, характеризующая способность движущегося тела или системы совершать работу при торможении до полной остановки – одна из функций состояния ее движения.
|
|
W |
= |
|
mv2 |
. |
|
|
(1.83) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
k |
|
2 |
|
|
|
|
|
||
Кинетическая энергия системы - сумма кинетических энергий |
|||||||||||
отдельных тел (материальных точек) этой системы: |
|
||||||||||
|
|
|
|
m |
v2 |
|
|
mv2 |
|
|
|
W |
= ∑W |
= |
∑ |
|
i |
|
|
= |
|
, |
(1.84) |
|
|
|
|
|
|||||||
k |
ki |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|||
|
i |
|
|
|
|
|
|
где m = ∑mi - масса тела (системы);
24 |
Физика. Основные понятия и законы |
Wk i = m2i v2 - кинетическая энергия i-го тела системы.
Связь между кинетической энергией тела (системы) и его импульсом:
|
|
W |
|
= |
|
|
p2 |
. |
|
|
|
|
(1.85) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
k |
|
|
2m |
|
|
|
|
|
|
||
Кинетическая энергия при вращательном движении: |
|
||||||||||||
1) элементарной массы |
mi: |
2 |
ω2 |
|
|
|
ω2 |
|
|
||||
|
|
m |
|
r |
|
I |
i |
|
|
||||
W |
= |
|
i |
i |
|
= |
|
|
, |
(1.86) |
|||
|
|
|
|
|
|||||||||
ki |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Ii = mi·ri2 - момент инерции материальной точки, относительно выбранной оси вращения;
2) тела (системы): |
|
I ω2 |
|
|
|
W |
= |
, |
(1.87) |
||
|
|||||
k |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
где I = ∑Ii - момент инерции тела относительно той же оси вращения.
i
Потенциальная энергия - физическая величина, характеризующая способность системы совершать работу, связанную с изменением конфигурации и взаимного расположения тел или частей в системе.
Изменение потенциальной энергии системы зависит только от начального и конечного ее состояний и равно работе внутренних
(консервативных) сил системы, взятой с обратным знаком: |
|
|||
dWp = - dA. |
(1.88) |
|||
Потенциальная энергия тяготеющих масс: |
|
|||
W |
= −γ |
Mm |
. |
(1.89) |
|
||||
p |
|
r |
|
|
|
|
|
Потенциальная энергия системы «тело-Земля», если тело находится на некоторой высоте h над поверхностью Земли:
|
|
W = −γ |
Mm |
= −γ |
Mm |
+ mgh = W + mgh, |
(1.90) |
||
|
|
|
|||||||
|
|
|
p |
R + h |
|
R |
p0 |
|
|
|
|
Mm |
|
|
|
|
|||
где Wp0 |
= −γ |
- потенциальная энергия системы «тело – Земля», если |
|||||||
R |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
тело находится на поверхности Земли.
Изменение потенциальной энергии в том случае, когда тело поднимается на некоторую высоту h над поверхностью Земли:
Физические основы классической механики |
25 |
Wp = Wp0 − Wp = mgh. |
(1.91) |
Потенциальная энергия упругой деформации:
|
= |
k ( |
l)2 |
|
|
W |
|
|
. |
(1.92) |
|
|
|
||||
p |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Связь потенциальной энергии материальной точки (тела, системы) во внешнем силовом поле с силой, действующей на материальную точку (тело, систему):
dWp = - Fr dr, F |
= |
dWp |
. |
(1.93) |
|||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
r |
|
|
dr |
|
||
В векторной форме |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
G ∂ |
G ∂ |
G ∂ |
|
||||||||
G |
|
||||||||||
F |
= − i |
|
+ j |
|
|
+ k |
|
Wp , |
(1.94) |
||
dx |
dy |
dz |
где Wp = f(x,y,z) - потенциальная энергия системы.
Признак устойчивого равновесия (положения) системы - ми-
нимум потенциальной энергии: |
|
d2 W |
|
|
||
|
dW |
|
|
|
||
|
p |
|
= 0; |
p |
> 0. |
(1.95) |
|
dx |
dx2 |
||||
|
|
|
|
Внутренняя энергия - энергия физической системы, зависящая от ее внутреннего состояния. Сумма кинетической энергии хаотического (теплового) движения всех микрочастиц системы, энергии взаимодействия этих частиц и внутримолекулярной энергии.
Изменение внутренней энергии системы при ее переходе из
состояния в состояние: |
|
U = U2 – U1, |
(1.96) |
где U1 – внутренняя энергия системы в начальном состоянии; |
|
U2 – внутренняя энергия системы в конечном состоянии. |
|
Изменение внутренней энергии системы, выполняющей замк-
нутый процесс: |
|
U = 0. |
(1.97) |
Полная механическая энергия системы, совершающей гармоническое колебательное движение - сумма потенциальной и ки-
нетической энергий.
Потенциальная энергия системы, совершающей гармоническое колебание:
26 Физика. Основные понятия и законы
W |
= |
|
kx2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
(1.98) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
p |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кинетическая энергия системы, совершающей гармоническое |
|||||||||||||
колебание: |
|
kx02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W |
= |
|
cos |
2 (ω |
0 |
t + ϕ |
0 |
). |
(1.99) |
||||
|
|
||||||||||||
k |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Полная механическая энергия системы, совершающей гармо- |
|||||||||||||
ническое колебание: |
|
|
|
|
|
|
kx2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
W |
= W |
+ W |
= |
|
|
0 |
. |
|
|
(1.100) |
|||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
p |
|
k |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Работа - это процесс превращения одних форм движения материи в другие и одновременно количественная характеристика этого процесса.
Механическая работа - процесс, в котором под действием сил изменяется энергия системы, и одновременно количественная мера этого изменения.
Элементарная работа некоторой силы F, действующей на материальную точку (тело, систему), вызывающей элементарное перемещение dr:
dA = F dr = F dr cosα = Fr dr. |
(1.101) |
Работа нескольких сил, действующих на тело (материальную точку, систему), - алгебраическая сумма работ, совершаемых отдельно взятой силой на данном перемещении:
dA = ∫dAi = ∫Fir dr . |
(1.102) |
Работа по перемещению массы в поле сил тяготения:
r2 |
|
1 |
|
1 |
|
|
|
A = ∫dA = γMm |
− |
. |
(1.103) |
||||
|
r |
||||||
r |
r |
|
|
|
|||
1 |
|
1 |
|
2 |
|
|
Работа консервативных (потенциальных) сил по замкнутой траектории равна нулю:
A = ∫(F dr )= 0. |
(1.104) |
L |
|
Работа, совершаемая при движении материальной точки (тела, системы) по криволинейной траектории:
A = ∫(F dS). |
(1.105) |
L
Физические основы классической механики |
27 |
Работа, совершаемая внешними силами при вращательном движении относительно неподвижной оси за время dt:
2 |
ϕ |
t |
|
A = ∫dA = ∫M dϕ = ∫M ωdt , |
(1.106) |
||
1 |
0 |
0 |
|
где M – результирующий момент всех внешних сил; ω – угловая скорость.
Работа постоянной проекции результирующего момента M на выбранное направление:
ϕ |
|
dω |
|
Iω |
2 |
|
||
A = ∫ |
M dϕ = M ϕ = I |
|
|
|
, (1.107) |
|||
|
|
|
|
|||||
dt |
ωdt = Iωdω = d |
2 |
|
|
||||
0 |
|
|
|
|
|
где M = Iε = I (dω/dt); ϕ = ωdt.
Работа возвращающей силы при изменении положения колеблющейся системы на dx:
|
dA = F dx = - kx dx. |
(1.108) |
|||
Работа возвращающей силы при изменении положения ко- |
|||||
леблющейся системы на x: |
2 |
|
|
||
x |
|
kx |
|
|
|
A = −∫kx dx = − |
|
, |
(1.109) |
||
|
|
||||
0 |
2 |
|
|
|
где x = x0 sin(ω0t + φ0) - смещение системы от положения равновесия. Мощность - физическая величина, численно равная работе, совершаемой в единицу времени. Мощность характеризует работоспо-
собность машин и механизмов.
Средняя мощность - физическая величина, численно равная отношению работы, совершенной за некоторый промежуток времени
t, к величине этого промежутка времени: |
|
N = A / t . |
(1.110) |
Мгновенная мощность определяется как первая производная от |
|
работы по времени: |
|
N = dA/dt = d(Fs dS)/dt = F v, |
(1.111) |
где F - мгновенная сила; |
|
v - мгновенная скорость. |
|
Максимальная мощность при равноускоренном движении |
|
(F = const) |
|
Nmax = F vmax; <N> = F<v>. |
(1.112) |
Мгновенная мощность при вращательном движении
28 |
Физика. Основные понятия и законы |
|
|
N = M ω, |
(1.113) |
где M - мгновенный момент силы; ω - мгновенная угловая скорость.
1.4. Законы сохранения в механике
Закон сохранения энергии в его общефизическом смысле -
энергия никогда не исчезает и не появляется вновь, она лишь превращается из одного вида в другой, в количественном отношении оставаясь неизменной.
Закон сохранения и превращения механической энергии - пол-
ная механическая энергия замкнутой системы (в отсутствие внешних воздействий), в которой действуют только консервативные силы, остается величиной постоянной:
Wk + Wp = const. (1.114)
Закон сохранения импульса - полный импульс замкнутой системы в отсутствии внешних воздействий остается величиной постоянной:
p = const. |
(1.115) |
Закон движения центра масс - центр масс системы движется как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы и на которую действует равнодействующая всех внешних сил:
|
dvc |
n |
G |
|
|
|
m |
= ∑F |
. |
(1.116) |
|||
|
||||||
|
dt |
i=1 |
внешш |
|
|
|
|
|
|
|
Импульс незамкнутой системы сохраняется, если геометриче-
ская сумма всех внешних сил равна нулю.
Удар - совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом.
Ударный импульс - мера механического взаимодействия тел при ударе ударной силы F за время удара τ:
G |
τ |
G |
G |
|
S = ∫ |
F dt = Fср τ. |
(1.117) |
||
|
0 |
|
|
|
Коэффициент восстановления k – величина, характеризующая потери энергии при ударе, численно равная отношению скорости взаимодействующих масс после взаимодействия к их скорости до взаимодействия:
Физические основы классической механики |
29 |
|
k = |
uА − u В . |
(1.118) |
|
v А − v В |
|
Центральный удар – такой удар, при котором центры масс тел лежат на линии удара.
Прямой центральный удар – такой, при котором скорости v1 и v2 центров масс в начале удара направлены параллельно линии удара.
Центральный абсолютно неупругий удар шаров характеризу-
ется тем, что выполняется только закон сохранения импульса. Скорость шаров после центрального абсолютно неупругого удара:
u = m1v1 + m2 v 2 . (1.119) m1 + m2
Центральный абсолютно упругий удар шаров характеризуется тем, что выполняются законы сохранения полной механической
энергии и импульса. Скорости шаров после взаимодействия: |
|
||
u1 |
= |
(m1 − m2 )v1 ± 2m2 v 2 ; |
(1.120) |
|
|
m1 + m2 |
|
u2 |
= |
(m2 − m1 )v 2 ± 2m1v1 . |
(1.121) |
|
|
m1 + m2 |
|
Закон сохранения момента импульса - момент импульса замк-
нутой системы в отсутствие внешних воздействий остается величиной постоянной:
|
|
dL0 |
= 0, а L0 = const. |
(1.122) |
||
|
|
dt |
||||
|
|
|
|
|||
Скорость изменения момента импульса (уравнение момен- |
||||||
тов): |
|
|
G |
|
||
|
dL |
0 |
|
|
||
|
|
|
|
= Mвн , |
(1.123) |
|
|
|
dt |
||||
|
|
|
|
где L0 - момент импульса тела (системы) относительно начала координат;
Mвн - суммарный вращающий момент внешних сил, действующих на тело (систему).
1.5. Поле тяготения
Поле тяготения создается взаимодействующими массами покоя тел и поэтому является характерным для тел с большими массами и
30 Физика. Основные понятия и законы
со значениями скорости движения гораздо меньшими, чем скорость распространения света в вакууме.
Напряженность поля тяготения - векторная физическая вели-
чина, равная по величине и направлению силе, действующей на еди-
ничную массу, помещенную в данную точку поля: |
|
||||||||
|
|
G |
|
|
|
|
|
|
|
gG |
= |
F |
= γ |
Mm |
Gr |
= γ |
M |
Gr . |
(1.124) |
|
|
|
|||||||
|
|
m |
mr2 |
0 |
|
r 2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ускорение, приобретаемое в поле тяготения массой m, на-
правлено к центру большей массы:
aG = γ Mr3 Gr0 = gG. (1.125)
0
Ускорение свободного падения вблизи поверхности Земли:
gG = γ |
|
M |
Gr . |
(1.126) |
||||
|
|
|||||||
|
|
R 2 |
|
|
0 |
|
||
Ускорение силы тяжести при круговой траектории движе- |
||||||||
ния является центростремительным: |
|
|
|
|
|
|||
G G |
|
|
v 2 |
|
G |
|
||
g = a n |
= |
|
|
|
|
n0 . |
(1.127) |
|
|
r |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Потенциал поля тяготения - скалярная физическая величина, равная потенциальной энергии единичной массы, помещенной в данную точку поля:
ϕ = |
Wp |
= −γ |
|
M |
. |
(1.128) |
|
m |
|
r |
|||||
|
|
|
|
|
|
||
Связь между напряженностью и потенциалом поля тяготе- |
|||||||
ния: |
|
|
dϕ |
|
|
|
|
|
gr |
= − |
. |
|
(1.129) |
||
В векторной форме: |
dr |
|
|||||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
gG = −gradϕ. |
|
|
(1.130) |
Знак “ – “означает, что напряженность поля тяготения направлена в сторону уменьшения потенциала поля тяготения.
Уравнение движения массы m в поле тяготения при скорости движения тела v0<< с:
FG = ma = γ Mm . (1.131)
r02