4

4)Законы динамики материальной точки (законы Ньютона)? Первый закон Ньютона: всякая материальная точка (тело) сохраняет состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех пор, пока воздействие со стороны других тел не заставит ее изменить это состояние. Стремление тела сохранять состояние покоя или равномерного прямолинейного движения называется инертностью. Поэтому первый закон Ньютона называют также законом инерции. Второй закон Ньютона В инерциальной системе отсчёта ускорение, которое получает материальная точка, прямо пропорционально равнодействующей всех приложенных к ней сил и обратно пропорционально её массе.a=F/m. Где а— ускорение материальной точки; F — сила, приложенная к материальной точке; m— масса материальной точки. Или в более известном виде: mw=F. (рис1) Третий закон Ньютона утверждает что силы с которыми девствуют друг на друга взаимодействующие тела = по величине и противоположны по направлению. F₁₂= ―F₂₁ где F12 − сила, действующая на первое тело со стороны второго, a F21 − сила, действующая на второе тело со стороны первого.(рис2)

6)Закон всемирного тяготения? закон всемирного тяготения: все тела притягиваются друг к другу, сила всемирного тяготения прямо пропорциональна произведению масс тел и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними: F= γm₁m₂/r². γ –коэффици ент пропорциональ ности наз гравита ционной постоянной. Направлена сила вдоль прямой проходящей через вза имодействующие метериальные точ ки (рис)В векторном виде силу с кото рой вторая материальная точка притя гивает к себе первую можно запи сать следующим образом: F₁₂=γm₁m₂/r²ˣe₁₂(1). e₁₂― обозначен еденичный вектор имеющий направ ление от первой материаль ной точки ко второй (см. рис)Заменив в формуле (1) вектор e₁₂ вектором e₂₁ получим силу F₂₁ действую щую на вторую материаль ную точку.

36)Цикл Карно и его КПД? Карно цикл, обратимый круговой процесс, в кото ром совершается превращение тепло ты в работу (или работы в теплоту). Карно цикл состоит из последователь но чередующихся двух изотермичес ких и двух адиабатных процессов. Цикл Карно состоит из четырёх стадий: 1)Изотермическое расширение (про цесс A→ Б). В нача ле процесса рабо чее тело имеет температуру Тн , тоесть температуру нагревателя. Затем тело приводится в контакт с нагревателем, который изотермически (при постоян ной температуре) передаёт ему ко-во теплоты Qн. При этом объём рабочего тела увеличивается. 2)Адиабатичес кое расширение (процесс Б→В). Рабочее тело отсоединяется от нагревателя и продолжает расширяться без тепло обмена с окружающей средой. При этом его температура уменьшается до температуры холодиль ника. 3)Изотер мическое сжатие (процесс В→Г). Рабо чее тело, имеющее к тому времени температуру Тх, приводит ся в контакт с холодильником и начинает изотерми чески сжиматься, отдавая холодильни ку количество теплоты Qx .4)Адиабати ческое сжатие (процесс Г→А). Рабочее тело отсоединяется от холодильника и сжимается без теплообмена с окружа ющей средой. При этом его температу ра увеличивается до температуры наг ревателя. КПД тепловой машины Кар но: ȵ=Qн-Qх/Qн=Tн-Tх/Tн

34)Круговые процессы. Обратимые и необрати мые процессы? Круговым процессом (или циклом) наз процесс, при котором система, проходя через ряд состояний, возвращается в перво начальное. На диаграмме цикл изобра жается замкнутой кривой (рис. 1). Цикл, который совершает идеальный газ, можно разбить на процессы расши рения (1—2) и сжатия (2—1) газа. Рабо та расширения (= площади фигуры 1a2V2V11) положительна (dV>0), ра бота сжатия = площади фи гуры 2b1V1V22) отрицатель на (dV<0). Если за цикл совершается положительная работа A=∫pdV>0 (цикл идет по часо вой стрелке), то он наз прямым (рис. 1, а), если за цикл осуществляется отрица тельная работа A=∫pdV<0 (цикл идет против часовой стрелки), то он наз обратным (рис. 1, б). Прямой цикл применяется в тепловых двигателях, Обратный цикл применяется в холо дильных машинах Термодинамичес кий процесс наз обратимым, если он может осуществляться как в прямом, так и в обратном направлении, причем если такой процесс осуществляется сначала в прямом, а затем в обратном направлении и система возвращается в первоначальное состояние, то в окру жающей среда и в этой системе не происходит никаких изменений. Вся кий процесс, не удовлетворяющий этим условиям, является необрати мым.

7)Трение покоя, трения скольжения, трение качения? Тре́ние поко́я — сила, возникающая между двумя контактирующими телами и препятствующая возникновению относительного движения. Сила сопротивления, действующая противоположно направлению перемещения данного тела, наз. силой трение. Максимальная сила трения покоя в простейшем приближении: F=kN , где k — коэффициент трения, N — сила нормальной реакции опоры. Сопротивление, возникающее при относительном перемещении двух соприкасающихся тел, находящихся под действием нормальной нагрузки, наз трением скольжения. Трение скольжения возникает при скольжении одного твердого тела по поверхности другого. Закон для трения скольжения имеет вид: FF= DFN. где FF - модуль силы трения скольжения; D - безразмерный коэффициент трения скольжения или динамический коэффициент трения; FN - модуль силы реакции опоры. Тре́ние каче́ния — сопротивление движению, возникающее при перекатывании тел друг по другу. Проявляется, например, между элементами подшипников качения, между шиной колеса автомобиля и дорожным полотном. В большинстве случаев величина трения качения гораздо меньше величины трения скольжения при прочих равных условиях, и потому качение является распространенным видом движения в технике.

8)Внешние и внутренние силы. Закон сохранения импульса? Сила - величина векторная, т. е. имеющая не только числовое значение, но и направление, поэтому действие силы на тело определяется не только ее величиной, но и ее нап равлением. Внешние силы - это силы, действующие на тело извне. Под влиянием внешних сил тело или начи нает двигаться, если оно находилось в состоянии покоя, или изменяется скорость его движения, или направление движения. Внешние силы в большин стве случаев уравновешены другими силами и их влияние незаметно. Внутренними силами явл силы, дей ствующие между частицами, эти силы оказывают сопротивление изменению формы. Изменение формы тела под действием силы наз деформацией, а тело, претерпевшее деформацию, называют деформированным. *В замкнутой системе геометрическая сумма импульсов тел остается постоянной при любых взаимодействиях тел этой системы между собой. Этот закон природы наз законом сохранения импульса. В классической механике закон сохранения импульса обычно выводится как след ствие законов Ньютона. Из законов Ньютона можно показать, что при движении в пустом пространстве импульс сохраняется во времени, а при наличии взаимодействия скорость его изменения определяется суммой приложенных сил.

38)Поверхностное натяжение. Капиллярные явления. Капиллярные явления в строительстве? ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ – стре мление вещества (жидкости или твердой фазы) уменьшить избыток своей потенциальной энергии (поверхностную энергию) на границе раздела с газовой фазой (напр. , с собственным паром) или др. жидкой или твердой фазой. Поверхностное натяжение имеет двойной физический смысл — энергетический (термодинамический) и силовой (механический) Сила поверхностного натяжения направлена по касательной к поверхности жидкости, перпендикулярно к участку контура, на который она действует и пропорциональна длине этого участка. КАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ - совокупность явлений, обусловленных действием межфазного поверхностного натяжения на границе раздела несмешивающихся сред; к К. я. обычно относят явления в жидкостях, вызванные искривлением их поверхности, граничащей с др. жидкостью, газом или собств паром. В отсутствие силы тяжести поверхность жидкости искривлена всегда. Под воздействием поверхностного натяжения ограниченный объём жидкости стремится принять форму шара, т. е. занять объём с мин. поверхностью. В результате возникает капиллярное давление, величина к-рого Dp связана со средним радиусом кривизны пов-сти r0 ур-нием Лапласа: Dp = p1 - p2 = 2s12/r0, (1) где p1 и p2 - давления в жидкости 1 и соседней фазе 2 (газе или жидкости), s12 - поверхностное (межфазное) натяжение.

1)Механическое движение. Скорость материальной точки? Изменение положения данного тела по отношению к каким-либо другим телам наз механическим движением. Положение тела в пространстве можно определить только относительно какого-либо другого тела, выбранного за тело отсчета. Тело отсчета, связанная с ним система координат и часы составляют систему отсчета. Механическое движение относительно: нет смысла говорить о движении тела, не указывая, относительно какой системы отсчета это движение рассматривается; одно и то же движение в разных системах отсчета может выглядеть по-разно му. Наиболее просто описывается движение в инерциальных системах отсчета (ИСО). В ИСО тело движется равномерно прямолинейно или покоится при отсутствии внешнего воздействия на него. Материальной точкой наз тело размерами которого можно пренебречь считая что вся масса тела сосредоточена в одной точке. Скорость материальной точки- это векторная величина, которая характеризует быстроту изменения положения материальной точки в пространстве и направление её движения в каждый момент времени: V=lim∆r/∆t=dr/dt

23)Продольные и попереч ные волны. Уравнение бегущей волны? Продольная волна - волна, в которой движение частиц среды происходит вдоль направления распространения волны.Когда источник колебаний совершает колебания вдоль пружины - разряжения и сжатия, бегущие вдоль пружины представляют продольную волну.Продольные волны могут распространятся в любой среде. Поперечная механическая волна - волна, в которой частицы среды перемещаются перпендикулярно направлению распространения волны. Волна, бегущая по шнуру, когда источник колебаний совершает колебания поперек шнура - поперечная волна.Поперечные волны распространяются только в твердых телах. *Рассмотрим колебания источника волны, происходящие с циклической частотой ω (w= 2π•ν=2π⁄T) и амплитудой A: x(t)=A•sin(w•t) где x(t) — смещение источника от положения равновесия Если скорость волны в данной среде равна υ, то зависимость от времени t координаты (смещение) x колеблющейся точки, находящейся на расстоянии r от источника, описывается уравнением x(t,r)=A•sin w•(t-r/ѵ)=A•sin(wt-kr) (1) где k —волновое число k=w/ѵ=2π/λ, ϕ=wt―kr — фаза волны. Выражение (1) называется уравнением бегущей волны.

15)Момент инерции тела относительно оси? Момент инерции — скалярная физическая величина, мера инертности во вращательном движении вокруг оси, подобно тому, как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении. Характеризуется распределением масс в теле: момент инерции равен сумме произведений элементарных масс на квадрат их расстояний до базового множества (точки, прямой или плоскости). Момент инерции тела относительно оси вращения зависит от массы тела и от распределения этой массы. Чем больше масса тела и чем дальше она отстоит от воображаемой оси, тем большим моментом инерции обладает тело. Момент инерции элементарной (точечной) массы mi, отстоящей от оси на расстоянии ri, равен:Iᵢ=mᵢrᵢ² Момент инерции всего тела относительно оси равен: I=Σmᵢrᵢ².

17)Кинетическая энергия вращающегося тела? Поступательно движущееся тело обладает кинетической энергией Wk=mV²/2(1) где m – масса тела или мера инертности поступaтель но движущегося тела, V²– квадрат его линейной скорости. Движение вращающегося тела характеризуется угловой скоростью ω а мерой его инертности является момент инерции J. Связь линейной и угловой скоростей V=ωr Записав формулу (1) для i-й точки, вращающейся вокруг оси ОО, получим Wk=Σmᵢω²rᵢ²/2 где J=Σmᵢrᵢ² – мо мент инерции всех точек тела. Следовательно, Wkᴯ=Jω²⁄2 то есть кинетичес кая энергия вращающегося тела равна той работе, которую может совершить это тело до полной остановки.

13)Момент силы относительно точки. Момент силы относительно оси? Момент силы относительно точки определяется произведением модуля силы на длину перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы (рис 1 а). При закреплении тела в точке О сила F стремится поворачивать его вокруг этой точки. Точка О, относительно которой берется момент, называется центром момента, а длина перпендикуляра а называется плечом силы относительно центра момента. Момент силы F относительно О определяется произведением силы на плечо M˳(F)=Fа Момент принято считать положительным, если сила стремится вращать тело по часовой стрелке (рис. 1 а), а отрицательным — против часовой стрелки (рис. 1 б). Когда линия действия силы проходит через данную точку, момент силы относительно этой точки равен нулю, так как в рассматриваемом случае плечо а = 0 (рис. 1 в). Моментом силы относительно оси наз момент проекции силы на плоскость перпендикулярную этой оси относительно точки пересечения оси с плоскостью. (рис 2)Момент силы F относительно оси Z обозначается символом mz(F), mz(F)=m˳(Fху)=±⁄Fху⁄•h где Fху – проекция силы F на плоскость ху, перпендикулярную оси z. Т.к. h явл высотой треугольника Оав то mz(F)=2Sоаb где Sоаb- площадь треугольника Оав.Мо мент силы относительно оси =0 если сила // оси или пересекает ось т.е. в том случае когда ось и действующая сила лежат в 1-ой плоскости.

5)Упругие с-ва твёрдых тел. Закон Гука, напряжение, предел прочности? Закон Гука- Сила упругости, возникающая в теле при его деформации, прямо пропорциональна величине этой деформации. Для тонкого растяжимого стерж ня закон Гука имеет вид: F=κ∆l Здесь F — сила натяжения стержня, ∆l — абсолютное удлинение (сжатие) стержня, а κ-называется коэффициентом упругости (или жёсткости). Напряжение — механическое внутренние силы, возникающие в деформируемом теле под влиянием внешних воздействий. Предел прочности - механическое напряжение, при превышении которого материал необратимо разрушается. Твёрдое тело (аморфное либо кристаллическое)-одно из агрегатных состояний в-ва держит как форму, так и объём. Многие твёрдые тела содержат в себе кристаллические структуры. При этом все кристаллы явл твёрдыми телами. Кроме естественно жидких кристаллов. Атомы и молекулы составляющие твёрдое тело плотно упакованы вместе. Другими словами молекулы твёрдого тела практически сохраняют своё взаимное положение относительно других молекул и удерживаются между собой межмолекулярным взаимодействием.

20)Пружинный, физический и математический маятники? Пружинный маятник — это груз массой m, который подвешен на абсолютно упругой пружине и совершает гармонические колебания под действием упругой силы F = –kx, где k — жесткость пружины. Уравнение движения маятника имеет вид mẍ=─kx или ẍ+k/m•x=0 Из формулы (1) вытекает, что пружинный маятник совершает гармонические колебания по закону х = Асоs(ω0t+φ) с циклической частотой ω˳=√k/m и периодом T=2π√m/k Физический маятник — это твердое тело, которое совершает колебания под действием силы тяжести вокруг неподвижной горизонтальной оси, которая проходит через точку О, не совпадающую с центром масс С тела (рис. 1). Если маятник из положения равновесия отклонили на некоторый угол α, то, используя уравнение динамики вращательного движения твердого тела, момент M возвращающей силы M=Jԑ=Jἄ=Fᵣl=─mgl sinἀ =mglἀ где J — момент инер ции маятника относительно оси, которая проходит через точку подвеса О, l-рас стояние между осью и центром масс маятника, Fτ ≈ –mgsinα ≈ –mgα — возвращающая сила (знак минус указывает на то, что направ ления Fτ и α всегда противоположны Математический маятник — это идеализированная система, состоящая из материальной точки массой m, которая подвешена на нерастяжимой невесомой нити, и которая колеблется под действием силы тяжести. Хорошее приближение математического маятника есть небольшой тяжелый шарик, который подвешен на длинной тонкой нити. Момент инерции математического маятника J=ml² где l -длина маятника, выраже ние для периода малых колебаний математического маятника T=2π√l/g

28)Работа газа при изменении его объёма? Работа совершается только тогда, когда изменяется объем. Найдем в общем виде вне шнюю работу, совершаемую газом при изменении его объема. Рассмотрим, например, газ, находящийся под поршнем в цилиндрическом сосуде. Если газ, расширяясь, передвигает поршень на бесконечно малое расстояние dl, то производит над ним работу. dA=Fdl=pSdl=pdV, где S-площадь поршня, Sdl=dV-изменение объема системы. Таким образом, dA= pdV.(1) Полную работу А, совершаемую газом при изменении его объема от V1 до V2, найдем интегрированием формулы (1): A= òpdV(от V1 до V2).(2) Результат интегрирования определяется характером зависимости между давлением и объемом газа. Найденное для работы выражение (2) справедливо при любых изменениях объема твердых, жидких и газообразных тел. Полная работа газа будет равна площади фигуры, ограниченной осью абсцисс, кривой и значениями V1,V2.

2)Ускорение материальной точки. Нормальное и тангенциальное ускорение? Скоpость изменения скоpос ти движения точки называется ускоpением, а точнее, ускоpение есть пеpвая пpоизводная от скоpости точки по вpемени или втоpая пpоизводная от pадиуса-вектора по вpемени: а=dν/dt =d²r/dt² Скоpость может изменяться по модулю и по напpавлению. Пpед ставляется целесообpазным pазбить уско pение точки на две части: одна часть показывает, как быс тpо изменяется скоpость по модулю, дpугая - по напpа влению. .Пеpвую часть ускоpения обозначим а , втоpую - an. Если иметь в виду пpи pащение скоpости только по модулю, то оно всегда будет напpавлено по линии вектоpа скоpости. Отсюда можно заключить, что пеpвая составляющая ускоpения а напpавлена по касательной к тpаектоpии, она и называется касательным ускоpением. Модуль вектоpа скоpости (с учетом знака!) мы обозначим чеpез v. Поэтому касательное ускоpение можно пpед ставить в виде aᵣ=dνᵣ/dt Таким обpа зом, касательное ускоpение напpавлено по касательной к тpаекто pии и pавно по модулю пpоизводной от модуля скоpости по вpемени. Нормальное ускорение – это составляющая вектора ускорения, направленная вдоль нормали к траектории движения в данной точке на траектории дви жения тела. То есть вектор нормального ускорения перпендикулярен линейной скорости движения Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению и обозначается буквой an. Вектор нормального ускорения направлен по радиусу кривизны траектории. Тангенциальное (касатель ное) ускорение – это составляющая вектора ускорения, направленная вдоль касательной к траектории в данной точке траектории движения. Тангенциальное ускорение характеризует изменение скорости по модулю при криволинейном движении. Направление вектора тангенциального ускорения aτ ( рис.1) совпадает с направлением линейной скорости или противоположно ему. То есть вектор тангенциального ускорения лежит на одной оси с касательной окружности, которая является траекторией движения тела.

24)Образования стоячих волн. Уравнение стоячей волны и его анализ? Стоя́ чая волна́ — колебания в распределённых колебательных системах с характерным расположением чередующихся максимумов (пучностей) и минимумов (узлов) амплитуды. Когда две одинаковые волны с равными амплитудами и периодами распространяются навстречу друг другу, то при их наложении возникают стоячие волны. Стоячие волны могут быть получены при отражении от препятствий. Допустим, излучатель посылает волну к препятствию (падающая волна). Отраженная от него волна наложится на падающую волну.*Уравнение стоячей волны можно получить сложением уравнения падающей волны y₁=Asinw(t-x/v)= Asin2π(t/T-x/λ) и уравнения отраженной волны y₂=Asin2π(t/T+ x/λ) Отраженная волна движется в направлении, противоположном падающей волне, поэтому расстояние х берем со знаком минус. Смещение точки, которая участвует одновременно в двух колебаниях, равно алгебраической сумме y=y₁+y₂. После преобразования, получаем y=Asin2πt/Tcos2πx/λЭто уравнение стоячей волны определяет смещение любой точки волны. Величина Acт=/2Acos2πx/λ/ не зависит от времени и определяет амплитуду любой точки с координатой х.

18)Закон сохранения момента импульса? Момент импульса – физи ческая величина, характеризующая ко-во вращательного движения. Подчи няется закону сохра нению, вытекаю щему из изотропности пространства. Из d/dtМ=ΣΝ внешн вытекает что при отсуствии внешних сил dM/dt=0. Следо вательно для замкнутой системы М постоянен. Это утверждение составля ет содержание закона сохранения мо мента импу льса который формулируе тся следующ образом: момент импуль са замкну той систе мы материальных точек остаётся постоянным.

30) Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам? Первое начало термодинамики утверждает что ко-во тепла сообщаемой системе затрачивается на приращение внутренней энергии системы и совершения системой работы над внешними телами: Q=U₂─U₁+A или в диф ференциальной форме d`Q=dU+d`A Первый закон для изопроцессов.1).При изотермическом процессе температура постоянна. Так как изменение температуры равно нулю, то и внутренняя энергия не изменяется. Количество теплоты, переданное системе идет на совершение системой работы. 2).При изохорном процессе постоянен объем. Значит работа не совершается, т. к. газ не расширяется. Количество теплоты, переданное системе, идет на изменение ее внутренней энергии 3).При изо барном процессе постоянно давление. Первый закон термодинамики остается без изменений. Совершается работа, изменяется внутренняя энергия системы за счет передачи количества теплоты. 4).Ну и, наконец, адиабатный процесс. Это процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой. Процесс, происходящий в изолированной системе-например в цилиндре с толстыми стенками или процессы, происходящие очень быстро( взрывы).

9)Работа переменной силы. Кинетическая энергия и её связь с работой сил? Работа переменной силы. Если сила или равнодействующая сил изменяет свою величину или направление (движение по криволинейной траектории, причем угол α ≠ 90˚), то работа ∆А, совершаемая переменной силой F (или Fрез) на конечном участке траектории вычисляется следующим образом. (На рис 1) представлен график зависимости силы F от пути S. Разобьем весь путь на N участков. Перемещение и действующая сила на каждом участке соответственно равны Fᵢ и ∆ rᵢ. Тогда работа А, совершаемая силой F, равна алгебраической сумме работ, совершаемых каждой из сил Fᵢ на своем малом участке(Рис1) A=∆A₁+∆A₂+…+∆AN=(F₁●∆r₁)+(F₂●∆r₂)+…+(FN●∆rN)=∑(Fᵢ●∆rᵢ) где i = 1,2… N - номер элементарного участка траектории. На участке ∆rᵢ силу Fᵢ можно считать постоянной, тогда элементарная работа ∆Аᵢ на участке ∆rᵢ равна ∆Аᵢ= Fᵢ∙∆ rᵢ и равна площади заштрихованной фигуры на рис 1. А=∑ ∆Аᵢ - это работа силы F на участке r, равна она численно площади S фигуры, ограниченной кривой зависимости F(х) и осью Х. Кинетическая энергия энергия механической системы, зависящая от скоростей движения её точек. К. э. Т материальной точки измеряется половиной произведения массы m этой точки на квадрат её скорости υ, т. е. Т = 1/2 mυ². К. э. механической системы равна арифметической сумме К. э. всех её точек: Т = Σ1/2 mkυ²k. Выражение К. э. системы можно ещё представить в виде Т = 1/2 Mυc2 + Tc, где М — масса всей системы, υc — скорость центра масс, Tc — К. э. системы в её движении вокруг центра масс.

14)Момент импульса относительно точки. Момент импульса относительно неподвижной оси вращения? Моментом импульса материальной точки А относительно неподвижной точки О называется физическая величина, опре деляемая векторным произведением: L=[rp]=[r,mv] где r — радиус-вектор, проведенный из точки О в точку A, p=mv — импульс материальной точки. Рис1 L — псевдовектор, его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от r к р. Моментом импульса относительно неподвижной оси z наз скалярная величина Lz, равная проекции на эту ось вектора момента импульса, определенного относительно произвольной точки О данной оси. Момент импульса Lz не зависит от положения точки О на оси z. При вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси z каждая отдельная точка тела движется по окруж ности постоянного радиуса rᵢ с некоторой скоростью vᵢ . Скорость vᵢ и импульс mᵢvᵢ перпендикулярны этому радиусу, т. с. радиус является плечом вектора mᵢvᵢ. Поэтому можем записать, что момент импульса отдельной частицы равен LᵢZ=mᵢvᵢrᵢ и направлен по оси в сторону, определяемую правилом правого винта.

26)Степени свободы молекул. Распределение энергии по степеням свободы молекул? Степень свободы молекул — количество координат для определения расположения молекулы в пространстве. Молекулы можно рассматривать как системы материальных точек (атомов) совершающих как поступательное, так и вращательное движения. При исследовании движения тела необходимо знать его положение относительно выбранной системы координат. Для этого вводится понятие о степенях свободы тела. Число независимых координат, которые полностью определяют положение тела в пространстве, называется числом степеней свободы тела. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул можно сформулировать следующим образом: статистически в среднем на каждую степень свободы молекул приходится одинаковая энергия. Поступательное движение молекул характеризуется средней кинетической энергией, равной Wк=3/2kT Так как поступательному движению соответствует 3 степени свободы, то в среднем на одну степень свободы движения молекул приходится энергия Wк=1/2кТ В однородном газе, молекулы которого имеют любое число степеней свободы i, каждая молекула в среднем обладает энергией движения, равной Wк=i/2kT