- •Российский государственный университет
- •Раздел 1. Расчет линейных электрических цепей постоянного тока методом эквивалентных преобразований приемников электрической энергии……………………………………………..4
- •Раздел 2. Расчет линейных электрических цепей методом контурных (фиктивных) токов......................................................37
- •Пример №2.
- •Решение.
- •Пример №3.
- •Решение.
- •1.3. Эквивалентное преобразование смешанного соединения резисторов.
- •Пример №4.
- •Решение.
- •Как видно из рис. 4а точки b и f – места соединения трех ветвей, следовательно, данные точки являются электрическими узлами. Точкиa, с и d узлами не являются.
- •Последовательно соединенные резисторы с сопротивлениями r3 и r4 заменяем на резистор с эквивалентным сопротивлением r34 по формуле:
- •Параллельно соединенные резисторы с сопротивлениямиR2 и r34 заменяем на резистор с эквивалентным сопротивлением r234 по формуле:
- •Из рис. 4в видно, что резисторы с сопротивлениями r1 и r234 соединены последовательно, поэтому им эквивалентное сопротивление вычисляем по формуле:
- •Решение.
- •Как видно из рис. 5а точки b и f являются электрическими узлами, а точкиa, с и d узлами не являются.
- •Последовательно соединенные резисторы с сопротивлениями r2 и r3 заменяем на резистор с эквивалентным сопротивлением r23 по формуле:
- •Параллельно соединенные ветви с сопротивлениямиRпр и r23 заменяем на резистор с эквивалентным сопротивлением rпр23 по формуле:
- •1.4. Преобразования резисторов, соединенных треугольником в эквивалентную звезду и наоборот.
- •Пример №6.
- •1.5. Определения силы тока, падения напряжения с помощью электроизмерительных приборов.
- •Пример №7.
- •Решение.
- •Параллельно соединенные резисторы с сопротивлениямиR24 и r35 заменяем на резистор с эквивалентным сопротивлением r2435 по формуле:
- •Общее эквивалентное сопротивление всей цепи равно:
- •Пример №8.
- •Решение.
- •Выберем направление неизвестных токов i1, i2, i3, i4, i5, iа2 произвольным образом(как показано на рис. 9а и 9б).
- •Пример №9.
- •Решение.
- •Пример №10.
- •Решение.
- •Пример №11.
- •Решение.
- •2. Расчет линейных электрических цепей постоянного тока методом контурных (фиктивных) токов
- •Пример №12.
- •Решение.
- •3. Метод двух узлов
- •Решение.
- •4. Определение режимов работы реальных источников эдс е Пример №13
- •Решение.
- •Пример №14
- •Решение.
3. Метод двух узлов
Данный метод базируется на обобщенном законе Ома и первом законе Кирхгофа и применяется при расчетах электрических цепей с двумя узлами (т.е. электрическая цепь с параллельно соединенными ветвями). При решении задач данным методом в начале определяется падение напряжения между этими двумя узлами по формуле:
,
где Gi – электрические проводимости соответствующих ветвей,
GiEi – произведение электрической проводимости ветви на ЭДС Е той же самой ветви, которое берется со знаком «+», если ЭДС Е направлено к узлу 1, в противном случае берется знак «-».
После определения падения напряжения между двумя узлами рассчитывается неизвестные токи по обобщенному закону Ома (см. пример 10).
Применение метода двух узлов рассмотрим на конкретном числовом примере. В качестве примера возьмем ту же самую задачу, что и в предыдущем случае (см. пример №12).
Решение.
Определим падение напряжения между двумя узлами 1 и 2:
где
Рассчитаем неизвестные токи I1, I2, I3 по обобщенному закону Ома:
Отрицательное значение тока I1 означает, что истинное направление тока должно быть противоположно рассчитанному. На схеме истинное направление тока I1 показано пунктиром.
Вывод: Как показывают расчеты, правильное применение перечисленных методов дает один и тот же искомый результат.
4. Определение режимов работы реальных источников эдс е Пример №13
Дано: источник ЭДС Е2 с параметрами Е2=60 В и RВН2=3 Ом (рис. 16а). Приведена внешняя характеристика источник ЭДС Е1 (рис. 16б).
Определить: 1. показания амперметра А,
2. как работают источники ЭДС Е1 и ЭДС Е2, т.е. в качестве «генератора» или в качестве «аккумулятора».
а
с
[B]
Uab
I
100 1
E1
E2
e
f
Uab
Ucd
RВН1
RВН2
I
[A]
в
d
A 2
50
0
Рис. 16 а. Рис. 16б.
Решение.
Обозначим места соединения элементов электрической цепи точками а, с, f, d, b, e (См. рис. 16а). Поскольку перечисленные точки электрическими узлами не являются, следовательно, все элементы электрической цепи включены последовательно и через них протекает один и тот же ток I. Найдем величину этого тока по второму закону Кирхгофа:
(1)
В выражении (1) значения Е2 и RВН2 заданы, а значения Е1 и RВН1 определим из внешней характеристики источника ЭДС Е1, которая математически описывается уравнением:
(2)
Если в формуле (2) I = 0, то Uab = E1 и как следует из рис. 16б Uab = E1= 100 В. В данном случае цепь разомкнута, а источник ЭДС Е1 работает на холостом ходу.
Если в формуле (2) Uab = 0, то ток I = IКЗ и как следует из рис. 16б I = IКЗ = 50 А. В этом случае зажимы источника ЭДС E1 замкнуты накоротко, а источник работает в режиме короткого замыкания. При коротком замыкании формула (2) трансформируется в формулу (3): (3)
Подставим численные значения Е1 и RВН1 в формулу (1) получим:
Следовательно амперметр А покажет 8 А.
Как видно из рис. 16а для реального источника ЭДС Е2 ток I и Е2 не совпадают по направлению между собой, а для реального источника ЭДС Е1 ток I и Е1 совпадают по направлению между собой, поэтому в первом случае источник ЭДС Е2 работает как «аккумулятор» (потребитель энергии) и падение напряжения на его зажимах c-d определяется по формуле (4):
(4)
а во втором случае источник ЭДС Е1 работает как «генератор» и падение напряжения на его зажимах a-b определяется по формуле (2).
Выведем формулу (2), используя понятия электрических потенциалов (см. примеры 11,12).
Вначале найдем потенциал е через потенциал b по формуле (5):
(5)
Затем определим потенциал а через потенциал е по формуле (6):
(6)
Подставим выражение (5) в выражение (6), получим:
где