книги / Гидравлика.-1

Очевидно, что если по трубопроводу движется жидкость, температура которой значительно выше температуры окружающей среды, то такое течение сопровождается теплоотдачей через стенку трубы во внешнюю среду и, следовательно, охлаждением жидкости. Когда же температура движущейся жидкости ниже температуры окружающей среды, то происходит приток тепла через стенку трубы. В результате жидкость в процессе течения нагревается.

В обоих указанных случаях при течении жидкости осуществляется теплообмен с внешней средой. При этом температура и вязкость жидкости, непостоянны, а течение не изотермическое.

Поэтому зависимости, полученные в предположении постоянства вязкости по сечению потока, при течении со значительным теплообменом нуждаются в поправках. При течении жидкости, сопровождающемся её охлаждением, слои жидкости, непосредственно прилегающие к стенке, имеют температуру ниже, а вязкость выше, чем в основной части потока. Вследствие этого торможение в пристенных слоях жидкости более интенсивное, а градиент скорости у стенки меньше градиента скорости в основной части потока.

При течении с нагреванием жидкости, обусловленным притоком тепла через стенку, пристенные слои жидкости будут иметь более высокую температуру и меньшую вязкость, вследствие чего градиент скорости у стенки будет больше, чем в основной части потока. Таким образом,

вследствие теплообмена через стенку

Рис. 99. Течение с теплообменом

трубы между жидкостью и внешней

средой происходит нарушение закона распределения скоростей по сечению потока. И парабола, характеризующая распределение скоростей при ламинарном режиме, вырождается в кривые иного типа.

На рис. 99 показаны сравнительные графики распределения скоростей при изотермическом течении (линия 7), при течении с охлаждением жидкости (линия 2) и при течении с её нагреванием (линия 5). Из рисунка следует, что охлаждение жидкости влечет за собой увеличение неравномерности распределения скоростей, а

нагревание - уменьшение, по сравнению с обычным параболическим распределением скоростей.

Изменение профиля скоростей при отклонении от изотермического течения вызывает изменение закона сопротивления потоку жидкости.

При ламинарном течении вязких жидкостей в трубах с теплообменом (охлаждением) сопротивление получается больше, а при течении с притоком тепла (нагреванием) меньше, чем при изотермическом течении.

Ввиду того, что точное решение задачи о течении жидкости с теплообменом представляет большую сложность, так как приходится учитывать переменность температуры и вязкости жидкости по поперечному сечению и вдоль трубы, а также рассматривать тепловые потоки в разных сечениях трубы, для практических расчетов пользуются следующей, приближенной формулой для определения коэффициента потерь на трение с учётом теплообмена

где Recp,K- число Рейнольдса, подсчитанное по средней вязкости жидкости;

Ucp./ст ~ вязкость жидкости, соответствующая средней температуре стенки, Ст;

оСр - средняя вязкость жидкости, Ст.

Течение при больших перепадах давления

В высоконапорных гидромашинах, например гидравлических прессах, может происходить ламинарное течение жидкости через малые зазоры при больших перепадах давлений порядка нескольких десятков и даже сотен мегапаскалей.

Опыт показывает, что в таких случаях падение напора вдоль потока оказывается существенно нелинейным, а закон Пуазейля дает заметную погрешность.

При таких течениях необходимо учитывать нагревание жидкости, которое ведёт к уменьшению её вязкости, причем степень влияния этого фактора будет нарастать вдоль потока жидкости. С другой стороны, с увеличением давления вязкость жидкостей возрастает. Таким образом, вязкость жидкости переменна вдоль потока и, как

результат одновременного действия двух указанных факторов,

оказывается непостоянным.

Указанные факторы действуют и на расход: повышение температуры способствует его увеличению, а высокое давление в жидкости - его уменьшению, по сравнению со значением, определяемым законом Пуазейля. Таким образом, влияние этих двух факторов на расход является противоположным.

Рассмотрим задачу о ламинарном течении в зазоре толщиной а, длиной / и шириной b с учетом влияния на вязкость давления и температуры (рис. 100). При этом допускаем, что плотность жидкости не зависит от давления и температуры, а размеры зазора таковы, что его толщина существенно меньше ширины.

Ранее было установлено, что расход через плоскую щель составляет

длине щели /.

Если учесть сказанное и перейти к пределу, эту величину можно характеризовать падением давления по длине зазора вида

-dp/dl

Знак «-» в этой формуле показывает, что давление по длине зазора уменьшается.

С учётом последнего и в пересчёте на единичную ширину зазора (Ъ = 1) расход через щель можно записать в виде

e = _ iÔ L ._ £ L dl 12 д

При рассмотрении свойств жидкости упоминались формулы, учитывающие изменение коэффициента динамической вязкости ц от температуры

IL, = / v e _V(r_7o)

и давления

М, = / v e V(/'~/’u)

Для одновременного учёта влияния на вязкость жидкости давления и температуры можно принять

,QkpiP-Po)-k, i 7’-To)

Вприведённых формулах, использованы следующие обозначения: Ц/ - динамический коэффициент вязкости при заданной

температуре, Па с; цр - динамический коэффициент вязкости при заданном давлении,

Пас;

Г0, ро, Цо - температура, давление и динамический коэффициент вязкости жидкости в начале зазора, °С, Па, Па с;

Г, р, р - температура, давление и динамический коэффициент вязкости жидкости в конце зазора, °С, Па, Па с;

kt - коэффициент, для минеральных масел равный 0,02-0,03; кр - коэффициент, для минеральных масел равный 0,002-0,003; е - основание натурального логарифма, равное 2,718282.

Теперь запишем уравнение тепловой энергии, т.е. равенство между потерей энергии на трение, превратившейся в тепло, и приростом тепловой энергии жидкости за единицу времени

Q - p C ( T - T 0) =k - ( p 0- p ) . Q ,

где С - теплоемкость жидкости, кДж/(кг °С); к - коэффициент, учитывающий долю работы сил вязкости, которая

идет на нагревание жидкости.

При к = 1 теплоотдача в стенку отсутствует, и вся теряемая энергия, обусловленная вязким трением, идет на нагревание жидкости. При к = 0 происходит максимальная теплоотдача в стенку, в результате чего повышения температуры жидкости не происходит (изотермическое течение).

Из последнего равенства можно получить

После подстановки этого равенства в выражение степени формулы для ц получим

Произведём разделение переменных в уравнении расхода через

зазор

°/I

Используем полученную связь между ц и р выполним подстановку

Постоянную интегрирования С| найдем, учитывая, что в начальном сечении потока при /= 0, р = р0Откуда получим

С, = - -

1

к,, + kt - к" J e

Подставив постоянную интегрирования С\, получим

V

Приведённую формулу можно анализировать с различных позиций. Мы посмотрим на неё только с одной точки зрения. Сравним её с формулой расхода через щель, полученную на основании закона Пуазейля. Расход по закону Пуазейля линейно изменяется при изменении давления. Последняя же формула, учитывающая изменение вязкости при изменении давления и теплообмен в потоке, что имеет место, когда жидкость движется с большими скоростями и при больших перепадах давления, описывает связь давления и расхода степенной функцией. При этом чем выше давление, тем больше отклонение расхода от линейной зависимости, соответствующей закону Пуазейля. Объясняется это тем, что расход жидкости при ламинарном течении пропорционален перепаду давления Ар, а величина потерянной энергии, равная произведению Ар-0, пропорциональна квадрату перепада давления. По этой причине потеря энергии на единицу расхода жидкости растет пропорционально перепаду давления.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1.Башта Т.М. Гидравлика, гидравлические машины и гидравлические приводы - М.: Машиностроение, 1970. - 504 с.

2.Башта Т.М. Машиностроительная гидравлика- М.: Машиностроение, 1971.-672 с.

3.Орлов Ю.М. Механика жидкости, гидравлические машины и основы гидропривода агрегатов ракетных комплексов: учеб, пособие. - М: ООО

«Пресс-мастер», 2001.- 379 с.

4.Иванов В.И. Гидравлика и объемный гидропривод: учеб, пособие. - М.: ИЦ МГТУ «СТАНКИН», 2003. - 154 с.

5.Шейпак А.А. Гидравлика и гидропневмопривод: учеб, пособие. 41. Основы механики жидкости и газа. 2-е изд. Перераб. и доп. - М.: МГИУ, 2003. -192с.

6.Схиртладзе А.Г Гидравлические и пневматические системы. М.: ИЦ МГТУ «Станкин», Янус-К, 2003. - 544 с.

7.Избаш С.В. Основы гидравлики. - М.: Государственное издательство литературы по строительству и архитектуре, 1952.-423 с.

8.Чугаев Р.Р. Гидравлика: учебник для вузов. - Л. Энергоиздат. Ленингр. отд-ние, 1982. - 672 с.

9.Некрасов Б.Б. Гидравлика и ее применение на летательных аппаратах: учебник для авиационных вузов - М.: Машиностроение, 1967. - 368 с.

10.Гудилин Н.С. Гидравлика и гидропривод: учеб, пособие для вузов. - М.: Изд-во МГТУ, 2001. - 519 с.

11.Артемьева Т.В. Гидравлика: учебник для вузов. - М.: Издательский центр «Академия», 2006. - 336 с.

12.Калекин А.А. Основы гидравлики и технической гидромеханики: учеб, пособие для студентов ВУЗов. - М.: Мир, 2008. - 280 с.

13.Стесин С.П. Гидравлика, гидромашины, гидропневмопривод: 2-е изд.- М.:

ИЦ «Академия», 2011.- 336 с.

Киссельман Ирина Фридриховна

ГИДРАВЛИКА

Учебное пособие

Корректор Н. В. Шиляева

Подписано в печать 17.12.2013. Формат 60x90/16. Уел. печ. л. 15,5. Тираж 100 экз. Заказ 276/2013

Отпечатано с готового оригинал-макета в типографии центра «Издательство Пермского национального исследовательского политехнического университета».

Адрес: 614990, г. Пермь, Комсомольский проспект, 29, к. 113. Тел. (342)219-80-33.