книги / Физические основы электромагнитных процессов в технических средствах автоматизации
..pdfС ерия книг специалиста по а в т о м а т и з а ц и и п р о и з в о д с тв а
П о д о б щ е й |
р е д а к ц и е й |
А . С . К |
л ю е в а |
И.А. Крылов
DID]
ВО
ВС
МОСКВА
2 0 0 1
Кафедра автоматизации технологических процессов Ивановско го государственного энергетического университета; А.А.Колесников - доктор технических наук, профессор Таганрог ского радиотехнического университета;
АА Фомичев - доктор технических наук, профессор Тульского государственного университета.
Крылов И.А.
Физические основы электромагнитных процессов в техни ческих средствах автоматизации. Под ред. А.С.Клюева. -М.: Фирма «Испо-Серсис», 2001. - 272с ил.
ISBN 5-283-01665-2
Излагается теория электрического и магнитных полей, зако ны постоянного тока,, электромагнитная индукция, самоиндукция и взаимоиндукция.
Описываются электромагнитные процессы, используемые в приборах для измерения технологических параметров, техниче ских средствах автоматизации.
Книга предназначена для широкого круга специалистов, за нимающихся созданием и эксплуатацией автоматических систем регулирования, студентов соответствующих специальностей учебных заведений.
ISBN 5-283-01665-2
© Крылов И.А, 2001
ПРЕДИСЛОВИЕ
Автоматические системы регулирования технологических процессов представляют собой комплексы, состоящие из объектов регулирования и средств регулирования, взаимодействующих между собой. Специалистам по созданию и эксплуатации таких систем необходимо иметь знания по средствам измерения, преобразования информации, функциональным и регулирующим устройствам.
Одним из основных элементов автоматической системы регулирования являются измерительные преобразователи, которые преобразуют измеряемую неэлектрическую физическую величину в эквивалентный по значению электрический сигнал. С другой стороны преобразователь может быть использован на выходе системы, чтобы например, управлять движением регулируемой величины в координатах ее состояния.
Несмотря на то, что в автоматических системах регулирования используется множество типов преобразователей, линий связи, отображающих и регулирующих приборов, число физических принципов, на которых основана их работа, относительно невелико. Рассмотрению этих принципов и посвящена настоящая книга, состоящая из пяти глав.
В главе 1 вводятся понятия электрического заряда и создаваемого им электрического поля, посредством которого заряды взаимодействуют друг с другом. Дается определение важнейших характеристик электростатического поля - вектора напряженности, потенциала, разности потенциалов. Устанавливается связь напряженности с потенциалом.
Рассматривается поведение проводников во внешнем электростатическом поле и поясняется принцип электростатической защиты электроизмерительных приборов.
Рассказывается р двух типах диэлектриков с резными видами поляризации, свойстве которых, например,
диэлектрическая проницаемость, неодинаково зависят от температуры окружающей среды.
Рассмотрен пьезоэлектрический эффект, с использованием которого разработаны преобразователи, позволяющие измерять нёэлектрические величины с помощью электроизмерительных приборов.
Описаны конденсаторы,, которые могут быть использованы в качестве измерительных преобразователей, а такжё:схемы их'соединений.
главе 2 дается определение силы постоянного тока, плотности тока, напряжения и электродвижущей силы. Выводится формула для расчета значений электрического сопротивления резисторов - тензодатчиков, используемых в качестве измерительных преобразователей.
Рассмотрены законы Ома для участка цепи и для замкнутой цепи.' На основании закона Ома и закона сохранения заряда формулируется первое и второе правила Кирхгофа, используемые для расчета сложных цепей.
Выводятся формулы для определения работы и мощности постоянного, тока. Формулируется закон ДжоуляЛенца.
Рассмотрены процессы разрядки и зарядки конденсаторов.
В главе 3 приводится температурная зависимость сопротивления металлов, которая положена в основу работы термометров сопротивления, используемых в качёстве измерительных преобразователей.
В рамках квантовой теории электропроводности полупроводников рассмотрена работа термисторов, также используемых в качествё измерительных преобразователей.
Описан принцип1 работы электронно-дырочного пёрехода, который обычно используется для выпрямления переменного тока, но можёт быть использован в качестве преобразователя для измерения температуры.
В главе 4 . дается определение основной силовой характеристики магнитного поля - вектора индукции магнитного поля, а также рассматривается сила Лоренца, действующая на заряд, движущийся в: магнитном поле.
Действием этой силы обусловлен эффект Холла, используемый в измерительных преобразователях.
Сформулирован закон Ампера и на его основе показан принцип действия электрического двигателя и стрелочных электроизмерительных приборов.
Рассмотрен принцип действия ферромагнетиков, процессы намагничивания и явления магнитострикции в них, которое используется в измерительных преобразователях.
Глава 5 посвящена явлениям электромагнитной индукции, самоиндукции и взаимной индукции используемых в измерительных преобразователях. Кроме того, последние два явления лежат в основе работы трансформаторов. Рассмотрены процессы, возникающие при замыкании и размыкании цепи, содержащей индуктивность.
Следует отметить, что в книге не рассмотрены вопросы использования в АСР переменного тока: в электрических исполнительных механизмах, формировании частотных унифицированных сигналов и т.д.
Не рассмотрены также электромагнитные процессы формирования законов регулирования, например, в релейно импульсных регулирующих устройствах; преобразования аналоговых сигналов в цифровые и обратно, стабилизация напряжения питания приборов, гальваническое разделение цепей и т.д. Эти важные вопросы требуют специального изложения. В связи с этим планом издания в рамках серии СКСА предусматривается публикация книг по этой тематике.
Все замечания и предложения читателей и организаций по издаваемой серии, в том числе и пожелания по тематике новых книг в серии, редколлегия с благодарностью примет и учтет при ее последующих изданиях.
Замечания и предложения следует направлять в адрес НПО “Монтажавтоматика" 119034, Москва, Лопухинский пер.', д.З. строение 2.
ИАКрылов - автор
А.С.Кпюев - редактор серии СКСА, доктор технических наук, профессор
1.1. Электромагнитное поле и электрический заряд
Электромагнитное поле есть особая форма материи, от личная от вещества. Оно описывается косвенно через его воз действие на некоторые частицы вещества. Силовое воздействие этого поля только на некоторые частицы характеризуют наличи ем у них электрического заряда.
Таким образом, электрический заряд можно определить как количественную меру способности частицы к силовому взаимодействию с электромагнитным полем. Это скалярная ве личина, являющаяся свойством частицы или тела, состоящего из частиц. Обычно, говоря о взаимодействии заряженной части цы или заряженного тела с полем, называют только это их свой ство - «заряд», а слова «частица» или «тело» опускают.
Единица заряда в системе единиц СИ - кулон (Кл) - явля ется производной единицей, т.к. основной электрической еди ницей в этой системе является ампер (А). 1Кл - это величина за ряда, проходящего через поперечное сечение проводника в те чение 1с при силе тока в нем, равной 1А.
Электрический заряд является неотъемлемым свойством некоторых элементарных частиц. У всех этих частиц он одина ков по абсолютной величине. Его называют элементарным за рядом и обозначают буквой е. В СИ он равен е=1,6-10'19Кл,
В природе имеются два вида электрических зарядов, ус ловно названных положительными и отрицательными. К отри цательным зарядам относят заряд электрона (-е), а к положи тельным - заряд протона (+е). Заметим, что такая элементарная частица как нейтрон не имеет электрического заряда и поэтому не испытывает силового воздействия со стороны электромаг нитного поля.
Поскольку заряд q всякого тела образуется совокупностью элементарных зарядов, он является дискретной величиной, кратной е:
q = ±N e,
где N - число элементарных зарядов.
Однако, учитывая малость элементарного заряда, в подавляю щем большинстве случаев величину макроскопического заряда q можно считать изменяющейся непрерывно.
Для удобства описания единое электромагнитное поле раз бивают на две составляющие - электрическое поле и магнит ное поле. Отметим отличительные особенности этих полей: си ла, действующая со стороны электрического поля на заряд, не зависит от скорости заряда, а сила, действующая со стороны магнитного поля на заряд, зависит от скорости заряда. Про явление электромагнитного поля в виде одной или в виде обеих составляющих зависит от выбора системы отсчета.
Электромагнитное поле не только оказывает силовое воз действие на заряды, но и возбуждается (создается) ими. Причем электрическое поле создается как неподвижными, так и движу щимися зарядами, а магнитное поле создается только движущи мися зарядами. Электрическое поле, создаваемое неподвижны ми зарядами, называется электростатическим.
Поскольку электромагнитное поле, создаваемое одним за рядом, действует на другой заряд, постольку поле является аген том по передаче действия одного заряда на другой.
1.2. Закон сохранения электрического заряда
Это фундаментальный закон природы, выполняющийся как в макроскопических, так и в микроскопических процессах: алгебраическая сумма зарядов электрически изолированной системы не изменяется, какие бы процессы не происходили внутри этой системы.
1.3. Закон Кулона
Он является одним из основных законов электростатики. Установлен французским физиком ПЫСулоном в 1785 году для силы взаимодействия между двумя точечными зарядами.
Точечным зарядом называется заряженное тело, размеры которого малы по сравнению с расстояниями до других заря женных тел, с которыми оно взаимодействует. (Иными словами точечный заряд - это заряженная материальная точка).
12 |
•21 |
+qi |
+Ц2 |
Рис.1 .1 . Силы взаимодействия12 иРP2i двухточечных неподвижных
рядов +qi и 2+qв вакууме 12(jp| =|^211 -J7)
Закон Кулона:
F |
1г.qi ■q2 |
( i t ) |
Г |
—К |
|
|
г2 |
|
а) Сила взаимодействия F двух точечных неподвижных зарядов в вакууме пропорциональна величинам зарядов
|qj| и |q2| и обратно пропорциональна квадрату расстояния г ме
жду ними (рис. 1.1).
б) Направлена эта сила по прямой, соединяющей заряды, т.е. она является центральной. Она соответствует отталкива нию для одноименных зарядов и притяжению для разноимен ных.
в) По третьему закону Ньютона f l j - p y .
г) |
В СИ коэффициент пропорциональности равен |
1_______________________|, |
|
к = |
, где е0 = 8,85 - 1 0 ----- электрическая постоянная. |
4718 |
м |
Об интенсивности электрического поля в данной точке можно судить по величине силы, действующей на пробный то чечный положительный заряд qnp, помещенный в эту точку. При этом qnp должен быть достаточно мал, чтобы не вызвать движения зарядов, создающих поле.
Исследуем указанным способом поле, созданное непод вижным точечным зарядом q (рис. 1.2).
F
о- |
►о- |
+q |
Япр |
Рис. i .2. Сила F , действующая на пробный заряд q„p со стороны поля
заряда +q
Согласно закону Кулона, на заряд qnp, помещенный в точку А, определяемую относительно заряда q радиус-вектором ?, дейст вует сила
F = qпр |
|
q. |
( 1.2) |
4пг, |
_2 |
||
|
|
|
г
где — орт радиус-вектора г .
г
Сила F зависит не только от самого поля, которое, очевидно,
определяется q и Г, но и от инструмента исследования - проб
ного заряда qnp. Однако отношение — зависит лишь от q и г и
Япр
его удобно принять в качестве величины, характеризующей по ле.
Эта величина называется напряженностью электриче ского поля и является его силовой характеристикой:
( 1 3 )
Напряженность электрического поля Б есть физиче ская величина, равная силе, с которой электрическое поле действует на единичный точечный положительный заряд (Ялр-+1)» помещенный в данную точку поля. Направление
вектора Ё совпадает с направлением силы F , действующей на этот положительный заряд.
Из формул (1.3) и (1.2) следует, что напряженность поля точечного заряда q пропорциональна величине этого заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния г от заряда до данной точки поля:
Ё = _ 1 _ 4 |
.1 |
(1.4) |
4яе0 г2 |
г |
|
Направлен вектор Ё вдоль прямой, проходящей через за ряд q и данную точку поля следующим образом:
а) от заряда q, если он положителен (рис. 1.3,а); б) к заряду q, если он отрицателен (рис. 1.3,6).
Рис. 1.3. Направления векторов Ё полей, созданных положительным и
отрицательным точечными зарядами q
В СИ напряженность Б измеряется в вольтах на метр
В"}
м
Очевидно, что на всякий точечный заряд q, помещенный в
точку поля с напряженностью- Ё , будет действовать сила
F = qE |
(1.5) |