книги / Нерегулярные граничные задачи на плоскости
..pdfИ. И. ДАНИЛЮК
НЕРЕГУЛЯРНЫЕ
ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ
НА ПЛОСКОСТИ
ИЗДАТЕЛЬСТВО «НАУКА» ГЛАВНАЯ РЕДАКЦИЯ
ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ЛИТЕРАТУРЫ М О С К В А 1675
517.2 Д 18
УДК 517.5
Нерегулярные граничные задачи на плоскости, И. И. Д а н и л ю к, Главная редакция физико-математической литературы иад-ва «Наука», 1975.
Кппга посвящена теории двумерных краевых задач при весьма широких предположениях па гладкость границы области и коэффициентов гранич ных условий. Класс допустимых граничных контуров охватывает кривые Ляпунова и линии ограниченного вращения — кривые Радона. Гланпые коэф фициенты граничных условий являются ограниченными измеримыми функ циями с некоторыми дополнительными ограничениями на величину или характер локальных колебаний их аргументов; в случае мпогих неизвестных условия формулируются в терминах характеристических корней пары ассо циированных эрмитовых матриц. Свободные члены граничных условий при надлежат пространствам суммируемых с некоторой степенью функций, а ре шения разыскиваются в соответствующих классах Харди и Смирнова. Кни га содержит основные результаты в этом направлении, полученные за последвис 15—20 лет. Выяснено, в частности, взаимное влияние нерегулярностей границы и коэффициентов краевых условий на индекс задачи, установлена ограниченность сингулярного интегрального оператора, взятого вдоль кри вой Радона, во взвешенных пространствах суммируемых функций и .др .
Бнбл. 245 пазв., рис. 2.
20203 — 028 |
37-75 |
© Главная редакция |
Д 053(02)-75 |
физико-математической литературы |
|
|
издательства «Наука», 1975 г. |
|
|
|
ОГЛАВЛЕНИЕ
П редисловие......................................................................................................... |
|
|
5 |
||
Глава |
I. |
Некоторые |
классы |
спрямляемых к р и в ы х ....... |
9 |
§ |
1. |
О функциях ограниченной вариации......... |
9 |
||
§ |
2. |
Спрямляемые |
кривы е......................................... |
14 |
|
§ |
3. |
Кривые |
Радона (линии ограниченноговращения) . . . 19 |
||
§ |
4. |
Упражнения и дополнительные замечания к гл.I |
. . . . 25 |
||
Л и тер атур а .................................................................................................... |
|
|
30 |
||
Глава II. |
Избранные вопросы теории линейных операторов................ |
32 |
|||
§ |
5. |
Обобщенные операторы |
Н етера................................................. |
32 |
|
§ |
6. |
Об интерполяции линейных операторов.................................. |
45 |
§7. Об ограниченности н полной непрерывности некоторых нп-
|
|
тегральпых |
операторов....................................................... |
51 |
|
|
§ |
8. |
Упражнения н дополнительные замечаппяк гл. I I |
|
59 |
||
Литература . |
|
|
|
63 |
||
Глава |
III. Граничные |
свойства некоторых |
классов аиилитичеекпх |
|
66 |
|
|
|
функций................................................................................................ |
|
|
|
|
§ |
9. Гармонические функции внутри единичного круга . . . . |
|
66 |
|||
§ |
10. |
Классы Харди Нр аналитических ф ункций ......................... |
|
74 |
||
$ |
11. |
Область со спрямляемой границей. Классы Смирнова Ер |
|
86 |
||
§ |
12. |
Обобщенное |
неравенство М. Р и с с а .......................................... |
|
95 |
|
§ |
13. |
Упражнения и дополнительные замечания к гл. III . . . |
|
100 |
||
Литература . |
|
|
|
104 |
||
Глава IV. Интегральные операторы Радона |
и К о ш и ............................. |
|
1С6 |
|||
§ |
14. Интегральный оператор Радона в пространствах С п Lp |
106 |
||||
§ |
15. |
Граничные |
свойства интеграла |
типа Коши — Стилтьеса |
118 |
|
§ |
16. |
Сингулярный интеграл как оператор в пространствах Lp |
133 |
|||
§ |
17. |
Упражнения и дополнительные замечания к гл. IV . . . |
. |
158 |
||
Литература. . . |
|
|
|
166 |
АОГЛАВЛЕНИЕ
Глава V. Краевые задачи................................................................................. |
|
168 |
||
§ |
18. |
Задачи Дирихле и Неймана.......................................................... |
168 |
|
§ |
19. |
Задача линейного |
сопряжения.................................................. |
187 |
§ |
20. |
Теоретико-функциональный метод............................ |
221 |
|
§ |
21. Сингулярные интегральныеуравн ен и я .................................. |
254 |
||
§ |
22. |
Упражнения и дополнительные замечания к гл. V . . . |
266 |
|
Литература........................... |
• ...................................................................... |
288 |
||
Предметный указатель |
|
294 |
Памяти моей матери посвящаю
ПРЕДИСЛОВИЕ
Основным предметом книги являются граничные задачи на плоскости, у которых исходные данные, а следовательно и реше ния, теряют свойства регулярности: либо граница рассматривае мой области не является гладкой, либо коэффициенты граничных условий перестают быть непрерывными, либо одновременно имеет место и то, и другое. Достигнутая степень общности основных предположений не нарушила простоты общих закономерностей в теории рассматриваемых задач, имеющих место в классических условиях гладкости, и сохранила возможность вести исследова ния с помощью аналитических средств и методов.
В 1919 г. в связи с изучением краевых задач логарифмического потенциала И. Радон ввел в рассмотрение класс кривых ограни ченного вращения', каждая такая кривая является спрямляемой, а угол наклона касательной как функция длины дуги имеет огра ниченную вариацию. В этот класс входят все кривые, образован ные конечным числом достаточно гладких дуг, и все выпуклые кривые, у которых упомянутый угол является монотонной функ цией. Кривые описанного класса могут иметь всюду плотное мно жество угловых точек. Элементы этого класса будем называть для краткости кривыми Радона. В гл. I изложены все необходи мые для дальнейшего свойства кривых Радона. Параллельно рас сматривается также класс кривых Ляпунова, у которых упомяну тый угол удовлетворяет условию Гёльдера. Оба класса кривых взаимно дополняют друг друга в том смысле, что существуют кри вые одного класса, не входящие в другой. Некоторые из приво димых ниже результатов обобщаются и на множество «Ляпунов-
6 ПРЕДИСЛОВИЕ
ско-радоновских» кривых, у которых угол наклона касательной есть сумма функции, удовлетворяющей условию Гёльдера, и функции ограниченной вариации.
Коэффициенты граничных условий рассматриваемых задач являются измеримыми и в существенном ограниченными функция ми. Более точно, для случая одной неизвестной функции модуль коэффициента в существенном отграничен от нуля и бесконечно сти, а его аргумент представляет собой либо измеримую функ цию с подходящей величиной локального колебания (предположе ния И. Б. Симоненко), либо произвольную функцию ограничен ной вариации (предположения автора), либо даже сумму двух соответствующих функций, свободный же член граничного усло вия принадлежит функциональному пространству Lp, 1 < р < оо. В случае многих неизвестных функций предположения формули руются несколько более сложно (§ 20). В столь общих предполо жениях класс допустимых функций, в котором разыскиваются решения, должен быть достаточно широк, потому что, скажем, в классе непрерывных в замкнутой области функций изучаемые задачи могут не иметь ни одного решения. Естественными в при нятых предложениях являются в случае единичного круга классы аналитических функций Нр — классы Харди и их обобщения па случай областей со спрямляемой границей — классы Смирнова Ер. Чтобы облегчить чтение основных глав книги, мы приводим в гл. III все необходимые для дальнейшего свойства функций этих классов.
Основными аналитическими средствами исследования гранич ных задач являются два интегральных оператора, распространен ных вдоль границы области. Первый из них, Т — прямое значе ние на линии интегрирования потенциала двойного слоя; в случае кривой ограниченного вращения этот оператор для краткости иногда будем называть оператором Радона. Второй оператор — интеграл типа Коши и порождаемый им сингулярный интеграл на линии интегрирования. Свойства этих операторов в различных функциональных пространствах несомненно представляют само стоятельный интерес, и им мы посвящаем всю гл. IV. Доказыва ются, прежде всего, основные утверждения Радона о свойствах оператора Т в пространстве непрерывных функций, а затем изла гаются обобщения на случай пространств Lp, 1 < р < оо. Далее,
ПРЕДИСЛОВИЕ
при исследовании граничных свойств интегралов типа |
Коши — |
|
Стилтьеса, наряду с соответствующими |
формулами |
Сохоцко- |
го — Племеля, приведены достаточные |
условия непрерывности |
рассматриваемых интегралов в замкнутой области и доказала тео рема Привалова о непрерывности сипгулярного интеграла как оператора в гёльдеровских классах функций. Затем доказывается теорема о том, что сингулярный интеграл с ядром Коши порож
дает непрерывный |
оператор |
в пространствах |
Lp, 1 <■ р <. |
оо, |
|
какова бы ни была кривая |
Радона без точек |
заострения; |
со |
||
ответствующий результат для |
кривой Ляпунова принадлежит |
||||
Б. В. Хведолндзе. |
Доказаны |
также теоремы о |
непрерывности |
рассматриваемых интегральных операторов в нагруженных
пространствах |
типа Lv, веса |
которых возникают из теории не |
|
однородных граничных задач |
линейного |
сопряжения. К проб |
|
лематике гл. |
IV примыкает содержание |
§§ 6, 7 из гл. II и § 12 |
|
из гл. III. |
|
|
|
Основное содержание книги изложено в гл. V, посвященной теории краевых задач. Здесь, прежде всего, исследуются задачи Дирихле и Неймана в областях, ограниченных кривыми Радона. Кроме основных результатов Радона приводятся некоторые до полнения, в частности, детальное изучение аналитических свойств оператора Т*, сопряженпого оператору Т, в различных классах мер. Далее излагается теория задачи линейного сопряжения для одной неизвестной аналитической функции в указанных выше предположениях, причем все построения, в том числе и формула для индекса, имеют эффективный характер. Общей задаче линей ного сопряжения для многих аналитических функций посвящен § 20: здесь изложен теоретико-функциональный метод И. Б. Си моненко и дано обобщение этого метода, созданного первоначаль но для анализа задачи в классе Ег, на случай произвольного клас са Ер, 1 < р < оо. В частности, при сделанных предположениях доказана обобщенная формула Н. И. Мусхелишвили для эффек тивного подсчета суммарного индекса задачи. На базе результа тов, полученных при изучении граничных задач, построена в тех же предположениях теория сингулярных интегральных уравне ний и их систем. Сюда примыкает содержание § 5 из гл. II, где на базе исследований С. М. Никольского и Ф. В. Аткинсона изло жена теория обобщенных операторов Нетера.
ПРЕДИСЛОВИЕ
В конце каждой главы имеется параграф, в котором изложены многочисленные дополнительные замечания, сформулированпые часто в виде упражнений. В этих дополнениях приводятся важные результаты, близко примыкающие к основному содержанию книги. Так, излагаются основные результаты теории Ф-операторов, соз данной в основном в трудах М. Г. Крейна и И. Ц. Гохберга; формулируется ряд дополнительных результатов Радона, касаю щихся свойств пптегральпых операторов и краевых задач; кратко излагаются некоторые многомерные обобщения теории Радона, принадлежащие 10. Д. Бураго, В. Г. Мазья и др.; упоминаются важные результаты И. Н. Векуа, Я. Б. Лопатинского и др., от носящиеся к более общим системам дифференциальных уравнений эллиптического типа; приводится анализ «односторонней» крае вой задачи — задачи Римана — Гильберта с нерегулярными коэффициентами в областях, ограниченных кривыми Радопа пли Ляпунова; подробно излагаются основные результаты Б. В. Бо ярского по гомотопической теории рассматриваемых задач.
Результаты, группирующиеся вокруг теоремы о непрерывно сти сингулярного оператора в гёльдеровских классах функций, поз воляют формулировать предположения, при выполнении которых мы получаем результаты из классического фонда теории краевых задач и одномерных сингулярных интегральных уравнений. Впер вые этот важный раздел математической физики в предположе ниях, ставших ныне классическими в этой области, изложен в монографии Н. И. Мусхелишвили «Сингулярные интегральные уравнения» (первое издание вышло в 1946 г.). Знакомство с ее со держанием позволит читателю составить правильное и полное представление об объеме имеющихся в этой области результатов и их применениях.
И. И. Данилюк
Донецк, 10.Ш .1972г.
Г л а в а I
НЕКОТОРЫЕ КЛАССЫ СПРЯМЛЯЕМЫХ КРИВЫХ
Глапа посвящена наиболее важпым свойствам кривых Ляпуно ва и Радона: сначала кратко излагаются свойства функций огра ниченной вариации и спрямляемых кривых и приводятся необхо димые в последующих главах формулы, затем даются определения и устанавливаются наиболее важные свойства этих кривых и, на конец, приводятся многочисленные замечания, дополнения и уп ражнения к основному тексту.
§1. О функциях ограниченной вариации
1.1.Пусть 0 (s) — вещественная функция, определенная на конечном отревке прямой переменного s; нам удобно в качестве этого отрезка взять [0, *?], S > 0. Каждое ограниченное сверху (или снизу) множество вещественных чисел имеет точную верх нюю (соответственно точную нижнюю) грань в области всех ве щественных чисел. Поэтому, если 6 (s) — монотонно возрастающая
(в широком смысле) и конечная на |
[0, S] функция, то 0 (а) ^ |
|||
0 |
(s) < |
+ оо для любых а < |
s |
S и, следовательно, сущест |
вует точная верхняя грань множества |
{0 (о)}, о < s. Эта точная |
|||
верхняя |
грань |
является пределом последовательности {0 (оп)}, |
какова бы ни была последовательность {ап}, стремящаяся к s слева (on < s). Общее значение всех пределов слева монотонной функции 0 (я) в точке я называется значением функции 0 (я) в точке s слева и обозначается 0 (я — 0). Точно так же вводится понятие значения 0 (я + 0) конечной монотонной функции в точке ясправа. Величина 0 (я) есть, как обычно, значение рассматриваемой функ ции в точке 5. Числа 0 (я + .0) — 0 (я), 0 (я) — 0 (я — 0), 0 (я + 0)—
— 0 (я — 0) называются скачком функции 0 (я) в точке я соответ ственно справа, слева .или полным скачком. Для полного скачка введем специальное обозначение
h(s) = 0(я + 0) — 0(я — 0) = inf0(o) — sup0(o), 0 < я < £ . (1.1) 0>S <J<S
10 НЕКОТОРЫЕ КЛАССЫ СПРЯМЛЯЕМЫХ КРИВЫХ ГГЛ. Г
Монотонно убывающие (в широком смысле) функции после ум ножения на (— 1) становятся монотонно возрастающими.
Все рассматриваемые ниже функции 0 (s) считаются конечны
ми, поэтому если sx, s2, . . |
sn — произвольная система точек на |
|
[0, 5], то из очевидного неравенства |
||
(0 (0 + 0) - 0 (0)1 + 2 [6te + |
0) - 0 |
(S, - 0)] + |
+ |
[ 0 (S ) - |
0 (S - O )I < 0 (5 ) - O (O ) (1.2) |
вытекает, что у любой монотонной функции 0 (s) существует лишь конечное число точек разрыва, в которых полный скачок не меньше фиксированного числа а > 0. Отсюда следует, что каждая монотонная функция имеет не более чем счетное множество {$&} точек разрыва. Неравенство (1.2) показывает, что ряд, составлен ный из полных скачков функции 0 (s) в точках sh, сходится (аб солютно).
Последнее свойство дает возможность ввести в рассмотрение так называемую функцию скачков 0Х(s) функции 0 (s). Пусть hh = h (sft), k = 1 ,2 ,. * .. Тогда 0i определяется формулой
01(О) = |
О, |
(1.3) |
0 i « = 10( о + о ) - 0 (0 )1 + 2 |
ie(s>— е (s— о » . o < s < s , |
|
|
0<sk< i |
|
причем |
суммирование распространяется на все точки разрыва |
функции 0 (s), лежащие в интервале (0, s). Функция 0Х(s) монотон но возрастает одновременно с 0 (s), конечна и ограничена на [0, 5]. Она «вбирает» в себя все разрывы функции 0 (s): разность 0О(s) =
= 0 (s) — 0Х($) непрерывна на [0, S] (в точках s = 0, s = |
|
S имеет |
||||||||||
ся в виду односторонняя непрерывность). |
|
|
s, составляя |
|||||||||
В самом деле, выписывая формулу (1.3) для а < |
||||||||||||
разность |
0j (s) — 0х(<т) и пользуясь |
неравенством вида |
(1.2) для |
|||||||||
сегмента |
[<х, s], получим |
0Х(s) — 0Х(а) < |
0 (s) — 0 (а). |
Отсюда |
||||||||
0О(а) |
= 0 (а) — 0Х(а) < |
0 («) — 0Х(s) = 0О($), |
так |
что |
функция |
|||||||
00 (s) |
тоже монотонно возрастает. Перехода в |
последнем |
нера |
|||||||||
венстве к пределу при s |
а + 0, получаем 0Х(<т -f- 0) — 0Х(п )^ |
|||||||||||
0 (а + |
0) — 0 (сг). С другой стороны, аналогично предыдущему |
|||||||||||
получаем |
оценку- |
0Х(s) — 0Х(о) > |
0 (о + |
0) — 0 (о), |
так |
что |
||||||
0 1 (а + 0) — 0! (а) |
> 0 (а + |
0) - 0 |
(а) > |
0Х (а + |
0) |
_ |
0Х (а). |
|||||
Следовательно, |
0О(а + |
0) |
= 0 (<т + 0) — вг (сг + |
0) |
= 0 |
(а) — |
||||||
— 0Х(а) |
== 0О(а), т. е. 0„ (а) непрерывна в точке а справа. Ана |
|||||||||||
логично доказывается, что 0о(а) в каждой точке а > |
0 непрерывна |
|||||||||||
слева. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|