2.3. Определение давления пара в камерах регенеративных отборов турбины

Давление в камерах отборов турбины выше, чем давление пара перед подогревателями. Это связано с потерей давления в паропроводах на трение и местные сопротивления. Величина потерь приведена в исходных данных (см. п. 1).

Расчёт производится по следующей формуле:

Определяем давление пара в камерах отборов:

Р₁^ко₌0,43₌0,45 бар_;

1-0,05

первый отбор

второй отбор

Р₂^ко₌2,24₌2,4 бар_;

1-0,07

третий отбор ;

Р₄^ко₌19₌20,6 бар_;

1-0,08

четвёртый отбор

Р₅^ко₌41,7₌45,8 бар_;

1-0,09

пятый отбор

3. Процесс расширения пара в турбине

в h-s диаграмме

3.1. Параметры пара в узловых точках процесса расширения

Для построения процесса расширения пара в h-s диаграмме необходимо определить параметры пара в четырех узловых точках: a, b, c, d (рис. 4).

Рис. 4. Процесс расширения пара в турбине в h-sдиаграмме

Линия b–c соответствует идеальному (адиабатному) процессу расширения пара в турбине, линия b–d соответствует реальному процессу расширения пара в турбине.

При начальных параметрах Р₀=80 бар (см. п. 1), t₀=435 С по таблице III [2] определяем энтальпию и энтропию свежего пара:

h₀=3234,2 кДж/кг, s₀=6,5034 кДж/(кг·К).

На входе в турбину находятся стопорные и регулирующие клапаны, которые создают местное сопротивление. В них происходит процесс дросселирования пара, т.е. потеря давления пара без потери теплосодержания.

При принятой потере давления в органах регулирования р_т давление пара на входе в проточную часть составит, бар,

Р₀^= (1 – Δр_т) Р₀= (1-0,05)80 = 76.

При давлении в конце адиабатного процесса расширения пара Р_к=0,03 бар точка b находится в области влажного насыщенного пара. В этом случае энтальпия пара в этой точке h_ка может быть определена аналитически из соотношения

где – энтальпия влажного пара в точке пересечения линии х=0 и давления Р_к (см. рис.4); х_ка – степень сухости пара в конце адиабатного процесса расширения (см. рис. 4); r_к – скрытая теплота парообразования при давлении Р_к.