- •Гидравлика 1 а.М. Калякин
- •Введение
- •Физические свойства жидкостей и газов
- •1. Объект изучения
- •2. Физическое строение жидкостей и газов
- •3. Гипотеза сплошности
- •4. Силы, действующие на жидкость
- •5. Плотность
- •6. Вязкость
- •7. Температурное расширение капельных жидкостей
- •8. Сжимаемость жидкостей
- •9. Идеальная жидкость
- •10. Поверхностные явления в жидкостях
- •11. Уравнение состояния
- •12. Испарение. Кипение. Конденсация
- •13. Растворимость газов в жидкостях
- •Метод анализа размерностей
- •1. Основные определения
- •2. Правило размерности
- •Окончательный ответ записывается так
- •Затем ищем степенную комбинацию
- •Последнее равенство приводится к виду
- •4. Примеры из гидравлики
- •Относительное движение тела и жидкости
- •Зависимость для силы принимает вид
- •И обычно записывается
- •Чем будет число и окончательно
- •Определение вида функции c(,Re) является одной из важнейших задач гидромеханики и аэродинамики.
- •Вид функциональной зависимости для силы
- •Дополнительная часть д.1. Коэффициент с как функция безразмерных переменных
- •Возвращаясь к стандартной схеме
- •Д.2.Учет суммарного эффекта нескольких факторов
- •Их суммарный эффект можно оценить так
- •Точное решение задачи имеет вид
- •Заключение
- •Литература
- •Оглавление
- •Саратовский государственный технический университет
7. Температурное расширение капельных жидкостей
Это свойство проявляется в увеличении объема жидкости при повышении ее температуры и характеризуется коэффициентом температурного расширения βt. Коэффициент βt выражает относительное увеличение объема жидкости при увеличении температуры на 1 градус, то есть
, (7.1)
где W – первоначальный объем жидкости; ΔW – изменение этого объема при повышении температуры на величину Δt. В данном случае имеется в виду изобарический коэффициент βt – т.е. при изменении температуры давление остается постоянным. Коэффициент βt капельных жидкостей незначителен; так, для воды при температуре от 10 до 20ºС и давлении 105 Па, βt = 0,00151/ град. Необходимо тут же заметить, что для воды от 0ºС до 4ºС наблюдается аномальное поведение – при увеличении температуры ее объем уменьшается. Строго говоря, βt являлся бы постоянной величиной в широком интервале температур при условии линейной зависимости ΔW от Δt, чего на самом деле не наблюдается. В ряде расчетов по теплоснабжению влияние температуры на плотность необходимо учитывать, свойство жидкостей изменять свой объем при изменении температуры используется в термометрах.
Задача 7.1. Жидкость нагревают от температуры t1 до t2 (t2 > t1, Δt = t2 – t1). Определить ее плотность 2 при температуре t2, если при температуре t1 плотность равна ρ1; коэффициент температурного расширения равен βt.
Решение. Зависимость (7.1) приведем к виду
βtW1∆t=∆W= W2-W1, откуда следует W2= W1(1+ βt∆t).
Учитывая (5.1), последнее равенство перепишем так
m/ρ2= m/ρ1(1+ βt·∆t),
или, в окончательном виде
ρ2=ρ1/(1+ βt·∆t).
8. Сжимаемость жидкостей
Газы и капельные жидкости под действием внешней приложенной силы изменяют свой объем, и это свойство называется сжимаемостью. Можно представить, что если некоторый объем W жидкости всесторонне сжать, повышая давление от р1 до р2 (р2 – р1 = ∆ р), то он уменьшится на ∆W. Характеристикой этого свойства служит коэффициент объемного сжатия βp.
βp = −∆W/W∆p. (8.1)
знак минус обусловлен тем, что положительному приращению давления ∆р соответствует отрицательное приращение (т.е. уменьшение) объема ∆W. Отношение (8.1) имеет в данном случае смысл при T = const, т.е. коэффициент βt изотермический. Смысл этого коэффициента таков: он характеризует относительное изменение объема (∆W/W) при изменении давления на единицу; βp связан с модулем объемной упругости Е (модулем Юнга) так
p=1/Е.
В среднем для воды ее объем уменьшается на 1/20000 часть первоначальной величины при повышении давления на 9,8∙104 Па (1 ат). Поэтому в большинстве расчетов сжимаемость воды и других капельных жидкостей можно не учитывать, считая их несжимаемыми.
Коэффициент сжимаемости газов значительно больше, чем у капельных жидкостей; сжимаемость характеризуется также отношением изменения давления к изменению плотности, равным квадрату скорости распространения звука в среде с
с2=.
Для оценки сжимаемости среды при ее движении важно не абсолютное значение скорости, а отношение скорости течения V к скорости звука c, которое называется числом Маха
M=.
Если скорость движения среды мала по сравнению со скоростью звука в ней, число Маха мало по сравнению с единицей и движущуюся среду можно рассматривать как несжимаемую жидкость. Скорость воздуха в воздухопроводах, газа в газопроводах низкого давления и газоходах котельных установок не превышает 12 м/c. Следовательно, в практике теплогазоснабжения и вентиляции газ (воздух) можно рассматривать как несжимаемую жидкость.
При движении газов со скоростями более 100 м/с, а также при большой разности давлений влияние сжимаемости следует учитывать и газы рассматривать как сжимаемую жидкость.
Задача 8.1. Вес пластмассового шарика подобран так, что он не тонет в сосуде с водой. Что произойдет, если воду сжать поршнем? Дать анализ решения не только для шарика (или поплавка с грузом) из пластмассы. Указать условия, когда при сжатии жидкости поплавок с грузом (шарик) будет подниматься, опускаться, оставаться на месте.
Задача 8.2. Жидкость подвергается сжатию, в результате изменения давления от р0 до р1 , р1>р0, Δр=р1-р0. Определить ее Рис. 8.1
плотность при давлении р1, если первоначальная плотность ρ0 и задан коэффициент объемного сжатия βр.
Решение. Зависимость (8.1) перепишем так
, или W1=W0(1-).
Учитывая выражение для плотности (ρ=m/w), получим из последнего равенства
,
умножим обе части предыдущего соотношения на ρ 1∙ρ 0/m, тогда из него следует
.
Окончательный результат имеет вид
.