Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

Электростатика Макаров, Лунева

.pdf
Скачиваний:
113
Добавлен:
10.02.2015
Размер:
2 Mб
Скачать

В этом выражении значение константы D определим из начального условия I (0) = 0 :

D = −

a lc(m + n)

.

 

 

R (m + n)L

Частное решение уравнения (3.37) с нулевым начальным условием имеет вид

 

alc(m + n)

 

 

 

R

 

 

I (t) =

 

exp [(m + n)t ]exp

 

t

(3.40)

 

L

 

(R (m + n)L)

 

 

 

 

Динамическое уравнение движения перемычки в проекции на ось Oy (аналог уравнения (3.20)) в рассматриваемом случае выглядит следующим образом:

M

dυy

= Mg + I l B

 

+ F

(t),

(3.41)

 

z

 

dt

y

 

 

 

 

 

 

 

где I (t) определяется зависимостью (3.40), а Fy (t)

— проекция на

ось управляющей силы, действующей на перемычку. Из заданного в условиях задачи закона движения перемычки найдем производную по времени от проекции на ось Oy скорости перемычки:

 

 

 

dυy

= an2 exp(nt) .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dt

 

 

 

 

 

Тогда проекция управляющей силы Fy (t)

из уравнения (3.41) с

учетом последнего соотношения будет равна

 

 

 

 

 

F (t) = Ma n2 exp(nt) Mg I l B = Ma n2 exp(nt)

 

 

 

y

 

 

 

 

 

z

 

 

 

 

 

 

c2 al2

(m + n)

 

 

R

 

 

Mg

 

 

 

 

exp[(2m + n)t]

exp

 

m t .

 

 

 

 

L

 

R (m + n)L

 

 

 

 

Плотность тока в перемычке определяется зависимостью

 

 

 

 

 

 

j =

I(t)

,

 

 

 

 

(3.42)

S

где S — площадь поперечного сечения проводника.

50

Напряженность электрического поля в перемычке определяем из закона Ома в дифференциальной форме

E =

j

= jρуд ,

(3.43)

σ

 

 

 

где ρуд — удельное сопротивление медной перемычки (справоч-

ное значение, см. [6]).

Среднюю скорость u направленного движения электрических зарядов, образующихэлектрический ток, находимиз уравнения

j = e n0 uG ,

где

e

— модуль заряда электрона; n0

 

— объемная концентрация

носителей заряда. В этом случае справедливо соотношение

 

 

G

 

 

 

j

 

 

 

 

u =

 

 

 

 

 

,

(3.44)

 

 

 

 

e

 

n 0

 

 

 

 

 

где плотность тока j в перемычке определена зависимостью (3.42), модуль заряда электрона e =1,6 1019 Кл. Тогда полная скорость носителей зарядов (электронов)

υG υ = u +υGп,

где п — скорость движения перемычки, при этом

υпy = dy / dt = −an exp(nt)

— проекция скорости движения перемычки на ось Oy.

Сила Лоренца, которая действует на заряд, определяющий электрический ток, имеет вид

G

=

 

e

G

G

e

G

 

G

G

 

 

 

F

 

[υ × B] =

[( u

+υ

 

) × B] =

 

 

 

л

 

 

 

 

 

 

 

 

 

п

G

G

 

G G

(3.45)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

e

[ u

× B] +

e

[υп × B].

Отметим, что векторы первого и второго слагаемых в соотношении (3.45) взаимно перпендикулярны. Тогда

F =

 

e

 

G

G

2

G

G

2

.

 

 

 

 

([ u

×B])

 

+([υ

п

×B])

 

л

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

51

Сила Лоренца, действующая на все носители зарядов,

 

 

 

 

 

 

 

F

*

= F S l n

= S l n

 

e

 

G

G

2

 

G

G

 

2

.

 

(3.46)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

[ u ×B]

 

+[υ

п

×B])

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

л

0

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Сила Ампера, действующая на перемычку,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Fa = I l Bz .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Отношение

 

 

этих

сил

 

с

учетом

 

соотношений

I = jS,

j = n0

 

 

e

 

u после соответствующих преобразований равно

 

 

 

F

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

I l B

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

a

 

=

 

 

 

 

 

 

 

G

 

Gz 2

 

 

 

 

G

G 2

=

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

*

 

S l n0

 

e

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

F

 

 

 

 

 

 

 

[ u

×B]

+[υп ×B]

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

 

 

 

 

 

n0

 

e

 

u SlBz

 

 

 

=

 

 

1

 

 

 

1.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

S l n0

 

e

 

 

G

 

 

 

 

G 2

G

G

2

 

 

 

υ

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

[ u

×B]

+[υп ×B]

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1+

 

 

п

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

u

 

 

 

В рассмотренных задачах закон электромагнитной индукции играет существенную роль. Электродинамическое уравнение (второй закон Кирхгофа), полученное с помощью этого закона, входит в общую замкнутую систему дифференциальных уравнений. Учет начальных условий позволяет найти единственное решение поставленной задачи, обладающее физическим смыслом.

52

ПРИЛОЖЕНИЕ

ОБЩИЕ ВЫРАЖЕНИЯ ДЛЯ ОПЕРАТОРОВ grad, div, rot, 2

Ортогональная криволинейная системакоординат( x1, x2 , x3 ):

 

 

 

 

 

 

gradU =

1

U eG

+

1

 

 

U eG

 

+

 

1

 

 

U eG

 

,

 

 

(П.1)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h2

 

 

h3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h x

 

1

 

 

x

 

 

2

 

 

 

 

x

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

G

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

div A =

 

 

 

 

 

 

(h2h3 Ax1 ) +

 

 

(h1h3 Ax2 ) +

 

 

 

 

(h1h2 Ax3

)

, (П.2)

 

h h h

3

x

 

x

x

 

 

 

 

 

1 2

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h eG

 

h eG

 

 

 

h eG

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

rot AG =

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

1

 

 

 

 

2

2

 

 

3

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

,

 

 

 

 

(П.3)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h h h

 

 

 

x

 

 

x

2

 

 

 

 

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

2

3

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

h1 Ax

 

h2 Ax

 

 

 

h3 Ax

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

2U =

1

 

 

 

 

h h U

 

 

 

 

 

 

h h U

 

 

 

h h U

 

. (П.4)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 3

 

 

 

 

 

 

+

 

 

 

 

 

 

1

 

3

 

 

 

 

+

 

 

 

 

 

 

 

1 2

 

 

h h h

x

 

 

 

h

 

 

x

x

 

 

 

h

 

x

 

 

x

 

 

h

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1 2 3

 

 

 

1

 

 

 

 

1

 

 

 

 

1

 

 

 

2

2

 

 

 

 

 

3

 

 

3

3

 

 

Здесь U — скалярная функция;

A{Ax

, Ax

 

, Ax

} — вектор-функция;

(eG

, eG

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

2

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

, eG ) — единичные базисные векторы; (h , h , h )

— метриче-

1

2

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

2

 

3

 

 

 

ские элементы (коэффициенты Ламе).

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Прямоугольные координаты:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x = x, x = y, x = z; h =1, h =1, h =1;

 

 

(П.5)

 

 

 

G1

 

G

 

 

G2

 

 

G

 

G

3

 

 

G

1

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

e

 

= i

;

 

e

2

= j;

e

 

 

= k.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Цилиндрические координаты:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x1 = r, x2 = ϕ, x3

= z; h1 =1, h2

 

= r, h3 =1;

 

 

(П.6)

 

 

 

 

 

eG

 

= eG

;

eG

 

= eG

;

 

eG

 

= eG .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

r

 

 

 

2

 

 

 

 

ϕ

 

 

3

 

 

 

 

z

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

53

Связь с прямоугольными координатами: x = R cos ϕ; y = r sin ϕ; z = z.

Координатные поверхности:

цилиндры r = const, плоскости ϕ = const, плоскости z = const .

Сферические координаты:

x1 = r,

x2 = θ,

x3

= ϕ; h1 =1, h2 = r,

h3

= r sin θ;

eG

= eG ;

eG

= eG

 

;

eG

= eG .

 

(П.7)

1

r

2

θ

 

3

ϕ

 

 

Связь с прямоугольными координатами:

 

x = r sin θcos ϕ,

 

y = r sin θsin ϕ,

z = r cos θ.

Координатные поверхности:

концентрические сферы r = const, плоскости ϕ = const, конусы θ = const .

54

ЛИТЕРАТУРА

1.Иродов И.Е. Электромагнетизм. М.: Физматлит, 2000.

2.Сивухин Д.В. Общий курс физики: В 5 т. Т. 3: Электричество. М.: Физматлит, 1996.

3.Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. М.: Высш. шк.,

2000.

4.Тамм И.Е. Основы теории электричества. М.: Наука, 1989.

5.Савельев И.В. Курс общей физики: В 5 т. Т. 4: Электричество. М.: Физматлит, 1998.

6.Физические величины: Справ. / Под ред. И.С. Григорьева, Е.З. Мелихова. М.: Энергоатомиздат, 1991.

55

ОГЛАВЛЕНИЕ

 

1. Электростатика.........................................................................................

3

1.1. Основные теоретические сведения ...................................................

3

1.2. Методические рекомендации к решению задач по теме

 

«Электростатика» ..............................................................................

5

1.3. Пример выполнения домашнего задания по теме

 

«Электростатика» ..............................................................................

8

2. Магнитостатика......................................................................................

16

2.1. Основные теоретические сведения .................................................

16

2.2. Методические рекомендации к решению задач по теме

 

«Магнитостатика»............................................................................

18

2.3. Пример выполнения домашнего задания по теме

 

«Магнитостатика»............................................................................

19

3. Электромагнитная индукция...................................................................

29

3.1. Основные теоретические сведения .................................................

29

3.2. Методические рекомендации к решению задач по теме

 

«Электромагнитная индукция» .......................................................

34

3.2. Примеры выполнения домашнего задания по теме

 

«Электромагнитная индукция» .......................................................

39

Приложение................................................................................................

53

Литература..................................................................................................

55

56