- •Билет №1. Зонная теория строения вещества. В чем отличие между проводниками, полупроводниками и диэлектриками с точки зрения зонной теории.
- •Билет №2. Электронная поляризация. Ее зависимости от частоты и температуры.
- •Билет №3. Ионная поляризация. Ее зависимость от частоты и температуры.
- •Билет №4. Дипольно-релаксационная поляризация. Ее зависимость от частоты и температуры.
- •Билет №5. Спонтанная поляризация. Точка Кюри.
- •Билет №6. Поляризация. Эквивалентная схема замещения технического диэлектрика.
- •Билет №7. Ток утечки и его составляющие. График зависимости тока утечки от времени.
- •Билет №8. Представить график и дать объяснения зависимости тока в газе от величины приложенного напряжения
- •Билет №9. Чем обусловлена электропроводность жидких диэлектриков.
- •Билет №10. Виды сквозной электропроводности твердых диэлектриков. Физический смысл и единицы измерения удельного объемного и удельного поверхностного сопротивления.
- •Билет №11. Диэлектрические потери. Тангенс угла диэлектрических потерь. Мощность диэлектрических потерь.
- •Билет №12. Механизм пробоя газов. От каких факторов зависит электрическая прочность воздуха.
- •Билет №15. Зависимость пробивного напряжения газа от частоты.
- •Билет №16. Прочность газа в неоднородном поле (система игла-шар).
- •Билет №17. Механизм пробоя жидких диэлектриков.
- •Билет №18. Тепловой пробой в твердых диэлектриках.
- •Билет №19. Ионизационный пробой твердых диэлектриков.
- •Билет №20. Что такое температурный индекс электроизоляционных материалов.
- •Билет № 21. Природа электропроводности металлов. Удельное сопротивление чистых металлов и его зависимость от температуры.
- •Зависимость удельного сопротивления металлов от температуры
- •Билет №22. Какими опытами подтверждается классическая электронная теория металлов. Ее основные положения.
- •Билет №23. Электропроводность сплава 2-х металлов. График зависимости сопротивления сплава от процентного содержания его компонентов.
- •Билет №24. Медь. Ее сплавы.
- •Билет № 25. Сплавы высокого сопротивления. Назначение и основные требования, предъявляемые к ним.
- •Билет № 27. Сверхпроводимость. Классификация сверхпроводников и практическое применение явления сверхпроводимости.
- •Билет №28. Собственная полупроводимость. Полупроводники «n» и «p» типа.
- •Билет №29. Температурная зависимость концентрации носителей зарядов в примесном полупроводнике.
- •Билет №30. Как классифицируются материалы в зависимости от магнитных свойств. Что такое магнитотвердые и магнитомягкие материалы?
- •Билет №31. Построить график и дать объяснение петле гистерезиса.
Билет №1. Зонная теория строения вещества. В чем отличие между проводниками, полупроводниками и диэлектриками с точки зрения зонной теории.
Исследование спектров излучения различных веществ показывает, что для атомов каждого вещества характерны вполне определенные спектральные линии. Это говорит о наличии определенных энергетических состояний (уровней) для разных атомов.
Часть этих уровней заполнена электронами в нормальном, невозбужденном состоянии атома, на других уровнях электроны могут находиться только после того, как атом испытает внешнее энергетическое воздействие; при этом он возбуждается. Стремясь прийти к устойчивому состоянию, атом излучает избыток энергии в момент возвращения электронов на уровни, при которых энергия атома минимальна .354
Когда из отдельных атомов образуются молекулы, а из молекул образуется вещество, все имеющиеся у данного типа атомов электронные уровни (как заполненные электронами, так и незаполненные) несколько смещаются вследствие действия соседних атомов друг на друга. Таким образом, из отдельных энергетических уровней уединенных атомов в твердом теле образуется целые полосы — зоны энергетических уровней (рис. 1.2).
W
2
4
1
3
Рис 1.2 Схема расположения энергетических уровней уединенного атома (слева) и твердого тела (справа)878гшщзлджэ
.
Нормальные энергетические уровни 1 образуют заполненную электронами зону 2 (валентную зону). Уровни возбужденного состояния атома 3 образуют свободную зону 5 (зона проводимости). Между валентной зоной и зоной проводимости располагается запрещенная зона 4. Ширина запрещенной зоны W измеряется в электрон-вольтах.
На рисунке 1.3 показаны энергетические диаграммы диэлектрика (а), полупроводника (б) и проводника (в). Обозначения те же, что и на рис. 1.2.
а) б) в)
Рис 1.3 Энергетические диаграммы твердых тел: диэлектрика (а),
полупроводника (б) и проводника (в)
У диэлектриков запрещенная зона (а следовательно, и необходимая для ее преодоления энергия) настолько велика (W = 3…7 эВ), что в обычных условиях электроны не могут переходить в свободную зону и электронная электропроводность не наблюдается. Однако при воздействии высоких температур и/или сильных электрических полей связанные электроны могут переходить в свободную зону. При этом диэлектрик теряет свои изоляционные свойства.
Полупроводники имеют более узкую запрещенную зону (W = 0,5…2,5 эВ). Она может быть преодолена за счет небольших внешних энергетических воздействий, например температуры , света или других источников энергии.
У проводников валентная зона вплотную примыкает к зоне проводимости или даже перекрывается ею.
Билет №2. Электронная поляризация. Ее зависимости от частоты и температуры.
Основным, характерным для любого диэлектрика процессом, возникающим при воздействии на него электрического поля, является поляризация – ограниченное смещение связанных зарядов или ориентация дипольных молекул.
Электронная поляризация представляет собой упругое смещение и деформацию электронных оболочек атомов и ионов. Время установления электронной поляризации ничтожно мало (около 10-15 с).
Для понимания механизма электронной поляризации рассмотрим рис. 2.2. Как видно из рисунка при отсутствии электрического поля (рис. 2.2, а) электрон (-) вращается вокруг ядра (+) симметрично относительно его центра. Если принять скорость электрона достаточно большой, можно сделать допущение, что заряд электрона распределен равномерно по оси его вращения. А значит, центры положительного и отрицательного зарядов будут совпадать и находиться в центре атома.
а) б)
Рис 2.2 Положение зарядов в атоме без приложения электрического поля (а)
и в электрическом поле (б).
Если приложить электрическое поле (рис. 2.2, б), заряды начнут смещаться к противоположным обкладкам и орбита электрона будет деформироваться. В такой системе центры положительного и отрицательного (точка 1) зарядов перестают совпадать, а в диэлектрике вблизи обкладок начнут накапливаться заряды (см. рис. 2.1 б).
На рис. 2.3 показано влияние внешних факторов на величину электронной поляризации.
Рис 2.3 Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры (T)
и частоты (f).
Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры обусловлена тепловым расширением вещества и, соответственно, уменьшением числа атомов и молекул в единице объёма. Зависимость от частоты электрического поля отсутствует, поскольку электронная поляризация протекает практически мгновенно.