- •Гидравлические и тепловые расчеты в электрических машинах
- •Воронеж 2012
- •Оглавление
- •1. Общие вопросы теплообмена
- •2. Основы теории гидравлических
- •3. Вентиляторы электрических машин
- •Предисловие
- •После изучения дисциплины необходимо знать
- •После изучения дисциплины необходимо уметь
- •1.1. Содержание дисциплины
- •1.2. Самостоятельная работа и контроль знаний студентов
- •1.3. Учебно-методические материалы по дисциплине
- •1 . Общие вопросы теплообмена в электрических машинах
- •1.1. Требования к электрическим машинам
- •1.2. Общая характеристика физических процессов
- •1.3. Эффективность и экономичность систем охлаждения электрических машин
- •1.4. Расчёт и проектирование систем охлаждения электрических машин
- •1.5. Достижения отечественных научных школ в создании
- •2 . Основы теории гидравлических
- •2.1. Основные понятия и уравнения аэродинамики гидравлики
- •2.2. Охлаждающие среды
- •Удельный объём жидкости – это объем единицы массы
- •В практических расчётах часто используют кинематической коэффициент вязкости
- •2.3. Основные понятия и уравнения гидростатики
- •2.4. Кинематика жидкости, основные понятия и уравнения гидродинамики
- •Потенциальная энергия
- •2.5. Элементы теории сопротивления жидкостей
- •Сопротивление жидкости при турбулентном движении
- •Теорема количества движения
- •3 . Вентиляторы электрических машин
- •3.1. Устройство и принцип действия вентиляторов
- •3.2. Теория идеального центробежного вентилятора
- •Следовательно
- •Центробежного вентилятора
- •Подставляя (3.12) и (3.13) в (3.9) получим
- •Из (3.19) получим
- •Подставив (3.20) в (3.18), получим
- •3.3. Потери давления и мощности в центробежном
- •Баланс энергии и кпд вентилятора
- •Коэффициент полезного действия вентилятора
- •3.4. Характеристика давления центробежного вентилятора
- •3.5. Вентиляционные расчеты.
- •Классификация систем охлаждения или классификация систем вентиляции
- •Нагнетательные и вытяжные схемы подразделяют на одноструйные и многоструйные.
- •3.6. Проектирование вентиляторов
- •4 . Основы теории теплопередачи
- •4.1. Основные процессы передачи тепла. Поле температуры
- •4.2. Основной закон теплопроводности.
- •4.3. Начальные и граничные условия для уравнения теплопроводности
- •4.4. Фундаментальное решение уравнения теплопроводности
- •4.5. Простейшие задачи теплопроводности
- •4.6. Основное уравнение конвективного процесса
- •5 . Тепловые расчёты электрических машин
- •5.1. Задачи и методы теплового расчета
- •5.2. Эквивалентные тепловые схемы
- •5.3. Тепловой расчёт с помощью тепловых схем
- •5.4. Упрощенный тепловой расчет установившегося режима работы
- •5.5. Классическая теория нестационарного теплового процесса
- •5.6. Нестационарный нагрев в стандартных режимах
- •Гост 183-74 устанавливает восемь типов номинальных режимов работы электрических машин s1-s8. Рассмотрим наиболее часто встречающиеся режимы работы s1, s2, s3.
- •Допустимые потери для продолжительного режима работы при том же доп
- •Соотношение допустимых потерь
- •5.7. Общий метод расчета нестационарных процессов
- •Вопросы для самоконтроля
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Гидравлические и тепловые расчеты в электрических машинах в авторской редакции
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
5.2. Эквивалентные тепловые схемы
При речении общей задачи нагрева машины методом ЭТС основные элементы ее заменяются узлами, в которые вводятся соответствующие тепловыделения, осредненные по рассматриваемому объему элемента; зависимость потерь от температуры учитывается так же осредненно. Связи между узлами устанавливаемые на основе анализа возможных путей теплопередачи, выражаются набором термических сопротивлений (коэффициенты теплопроводности λ берутся при ожидаемой температуре).
В качестве примера рассмотрим ЭТС сердечника и обмотки статора асинхронного двигателя малой мощности. (рис. 5.2).
Выделяем следующие узлы:
медь в пазу (МП);
медь лобовых частей (МЛ);
зубцы (З);
спинка магнитопровода (С);
дно паза (ДП).
Узлы соединены термическими сопротивлениями Rз, Rг, Rп, Rа –зубцов, спинки, паза, аксиальной обмотки соответственно. Часть теплоты лобовых частей отводится к воздуху через сопротивления Rл , каждое из которых является суммой внутреннего сопротивления обмотки RВГ, сопротивление изоляции Rи и конвективного сопротивления, к зубцам теплота поступает из зазора между статором и ротором через сопротивление Rαз, а от спинки – в станину (корпус) через сопротивление Rк (рис. 5.2).
(5.6)
RП = RВГ.П + RИП ; RЛ = RВТ.Л + RИЛ + RЛ. (5.7)
Перепад температуры в зубце и спинке. Вызываемой выделившейся в них теплотой, моделируется термическими сопротивлениями типа
. (5.8)
Чтобы учесть перепад температуры, вызываемый в этих элементах теплотой, поступающей «извне», перед узлами З и С введены сопротивления равные удвоенному значению сопротивлений типа Rλср.
Из рис.2.9 следует, что использование сопротивлений типа Rλср требует знания направления тепловых потоков для учета перепада температуры, вызываемого в тепловыделяющих элементах “Внешними” тепловыми потоками.
На практике не всегда возможно точно указать направление тепловых потоков в результате возникают определенные трудности расчета.
Для устранения этих трудностей предлагается заменить элемент (стержень) с тепловыделением не одним, а тремя узлами (рис. 5.3).
Внутренние сопротивление элемента (аксиальное и радиальное) определяются выражениями:
(5.9)
(5.10)
где
(5.11)
Конвективное сопротивление Rα тепловому потоку Рα вычисляется обычным образом
. (5.12)
В выражениях (3.36) и (3.37) приняты следующие обозначения:
λ - коэффициент теплопроводности стержня;
α - коэффициент теплопроводности стержня с боковой поверхности;
l - длинна стержня;
F - сечение стержня;
П - периметр сечения стержня;
Ра - потери в стержне, взяты при температуре окружающей среды То;
Va - объем стержня;
β- коэффициент, учитывающий увеличение потерь с ростом температуры.
Таким образом возможно создание обобщенной ЭТС электромашины, что является преимуществом указанного подхода. Недостаток – увеличение числа узлов и усложнение расчета термических сопротивлений по сравнению с обычным подходом к составлению ЭТС.
В сложившихся конструкциях машин направление тепловых потоков известны и значения средней температуры обмоток, вычисления по обычным ЭТС, отличаются всего лишь на 2 – 3 % от значений получаемых по уточненным ЭТС.
Если в ЭТС учитывается подогрев охлаждающей среды, последняя разбивается на несколько элементов, граничащих с соответствующими элементами конструкции, причем элемент охладитель связывается не только с омываемым им элементом конструкции кі (сопротивлением Rαк), но и с элементом кi-1, который омывается предшествующим элементом охладителя i-1 (сопротивление Rα, кi-1, i-1). Элементы охладителя i и i-1 связываются между собой термическим сопротивлением
(5.13)
где, с, ρ, Q – теплоемкость, плотность, расход в данной ветви охладителя.
Такой подход целесообразно использовать в подробных ЭТС, которые дают наиболее полную информацию о тепловом соотношении машины. Такие ЭТС рассчитываются на ЭВМ.
В упрощенных ЭТС подогрев охладителя учитывается приближенно либо подключением элементов конструкции к узлам охладителя, температура которых определена предварительным расчетом, либо методом наложения.