- •Введение
- •1. Лекция №1
- •1.1. Предмет механики жидкости и газа
- •1.2. Краткие исторические сведения о развитии науки
- •1.3. Физическое строение жидкостей и газов
- •1.4. Основные физические свойства: сжимаемость, текучесть, вязкость, теплоемкость, теплопроводность
- •2. Лекция №2
- •2.1. Гипотеза сплошности
- •2.2. Два режима движения жидкостей и газов
- •2.3. Неньютоновские жидкости
- •2.4. Термические уравнения состояния
- •2.5. Растворимости газов в жидкостях, кипение, кавитация. Смеси
- •3. Лекция №3
- •3.1. Два метода описания движения жидкостей и газов
- •3.2. Понятие о линиях и трубках тока. Ускорение жидкой частицы
- •3.3. Расход элементарной струйки и расход через поверхность
- •3.4. Уравнение неразрывности (сплошности)
- •4. Лекция №4
- •4.1. Массовые и поверхностные силы
- •4.2. Поверхностные силы и напряжения
- •4.3. Напряжения поверхностных сил
- •4.4. Уравнения движения в напряжениях
- •5. Лекция №5
- •5.1. Уравнения гидростатики в форме Эйлера и их интегралы
- •5.2. Напряжения сил вязкости, обобщенная гипотеза Ньютона
- •5.3. Уравнение Навье-Стокса для вязкой жидкости
- •6. Лекция №6
- •6.1. Модель идеальной (невязкой) жидкости. Уравнения Эйлера
- •6.2. Интегралы уравнения движения жидкости для разных случаев движения. Баротропные и бароклинные течения
- •7. Лекция №7
- •7.1. Закон изменения количества движения
- •7.2. Закон изменения момента количества движения
- •7.3. Силовое воздействие потока на ограничивающие его стенки
- •8. Лекция №8
- •8.1. Уравнение баланса энергии
- •8.2. Турбулентное течение
- •9. Лекция №9
- •9.1. Подобие гидромеханических процессов
- •9.2. Понятие о методе размерностей. Пи-теорема
- •9.3. Роль чисел подобия
- •10. Лекция №10
- •10.1. Одномерные потоки жидкостей и газов
- •10.2. Уравнение д. Бернулли для струйки и потока реальной (вязкой) жидкости
- •10.3. Гидравлические потери (общие сведения)
- •11. Лекция №11
- •11.1. Ламинарное течение в круглых трубах
- •11.2. Течение при больших перепадах давления
- •12. Лекция №12
- •12.1. Потери напора при турбулентном течении в гидравлически гладких круглых трубах
- •12.2. Потери напора при турбулентном течении в шероховатых трубах. График и.И. Никурадзе
- •13. Лекция №13
- •13.1. Местные гидравлические сопротивления
- •13.2. Внезапное расширение русла
- •13.3. Внезапное сужение русла
- •13.4. Местные сопротивления при ламинарном течении
- •14. Лекция №14
- •14.1. Истечение жидкости через отверстие в тонкой стенке при постоянном напоре
- •14.2. Истечение через насадки при постоянном напоре
- •15. Лекция №15
- •15.1. Истечение через отверстия и насадки при переменном напоре
- •15.2. Неустановившееся движение жидкости в трубах
- •15.3. Гидравлический удар
- •16. Лекция №16
- •16.1. Расчет простых трубопроводов
- •16.2. Основные задачи по расчету простых трубопроводов
- •16.3. Последовательное соединение простых трубопроводов
- •16.4. Параллельное соединение простых трубопроводов
- •16.5. Разветвлённое соединение простых трубопроводов
- •17. Лекция №17
- •17.1. Расчет сложных трубопроводов
- •17.2. Трубопроводы с насосной подачей жидкости
- •17.3. Основы расчета газопроводов
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •Гоувпо «Воронежский государственный технический университет»
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
16.5. Разветвлённое соединение простых трубопроводов
Условимся называть разветвлённым соединением совокупность нескольких простых трубопроводов, имеющих одно общее сечение - место разветвления (или смыкания) труб. Пусть основной трубопровод имеет разветвление в сечении М-М, от которого отходят, например, три трубы 1, 2 и 3 разных размеров, содержащие различные местные сопротивления (рис. 16.5).
Рис. 16.5. Разветвленный трубопровод
Геометрические высоты и конечных сечений и давления и в них пусть будут также различными. Найдем связь между давлением в сечении М-М и расходами Q1, Q2 и Q3 в трубопроводах, считая направление течения в них заданными. Так же, как и для параллельных трубопроводов Q=Q1+ Q2+ Q3. Записав уравнение Бернулли для сечения М-М и конечного сечения, например, первого трубопровода, получим (пренебрегая разностью скоростных высот)
.
Обозначая сумму двух первых членов в правой части уравнения через и выражая третий член через расход (как это делалось выше), получаем
.
Аналогично для двух других трубопроводов можно записать
; .
Таким образом, получаем систему четырех уравнений с четырьмя неизвестными: Q1, Q2 , Q3 и НМ.
Основной задачей по расчету разветвленного трубопровода является следующая: даны расход в точке М, все размеры ветвей (включая геометрические высоты z), давления в конечных сечениях и все местные сопротивления; определить расходы Q1, Q2 и Q3, а так же потребный напор НМ = Нпотр.
Построение кривой потребного напора для разветвленного трубопровода выполняется сложением кривых потребных напоров для ветвей по правилу сложения характеристик параллельных трубопроводов (рис. 16.5) - сложением абсцисс (Q) при одинаковых ординатах (НМ). Кривые потребных напоров для ветвей отмечены цифрами 1, 2 и 3, а суммарная кривая, т.е. кривая потребного напора для всего разветвления, обозначенная буквами ABCD.
17. Лекция №17
17.1. Расчет сложных трубопроводов
Сложный трубопровод в общем случае составлен из простых трубопроводов с последовательным и параллельным их соединением (рис. 17.1, а) или разветвлениями (рис. 17.1, б).
Рис. 17.1. Схемы сложных трубопроводов
Рассмотрим разомкнутый сложный трубопровод с разветвлениями и с раздачей жидкости в конечных сечениях (точках) ветвей. Магистральный трубопровод разветвляется в точках А и С. Жидкость подается к точкам (сечениям) B, D и Е с расходами QB, QD и QE.
Пусть известны размеры магистрали и всех ветвей (простых трубопроводов), заданы все местные сопротивления, а также геометрические высоты конечных точек, отсчитываемые от плоскости M-N и избыточные давления в конечных точках и . В этом случае могут быть следующие основные задачи по расчету указанного трубопровода.
Задача 1. Дан расход Q в основной магистрали МА. Определить расходы в каждой ветви- QB, QD и QE, а также потребный напор в точке М
.
Задача 2. Дан напор в точке М - НМ. Определить расход в магистрали Q и расходы в каждой ветви.
Обе задачи решают на основе одной и той же системы уравнений, число которых на единицу больше числа конечных ветвей, а именно
а) уравнение расходов
;
б) равенства потребных напоров для ветвей CD и СЕ
;
в) равенства потребных напоров для ветви АВ и сложного трубопровода ACED
;
г) выражение для потребного напора в точке М
.
Физический смысл статических напоров в конечных точках B, D и E тот же, что и в формуле (16.2), а сопротивление ветвей К и показатели степени m определяются в зависимости от режимов течения.
Расчёт сложных трубопроводов часто выполняют графоаналитическим способом, т.е. с применением кривых потребного напора или характеристик трубопроводов. Кривую потребного напора Нпотр для всего сложного трубопровода можно построить следующим образом:
1) сложный трубопровод разбить на ряд простых;
2) построить кривые потребных напоров для каждого из простых трубопроводов, причём для ветвей с конечной раздачей – с учётом Нст, а для промежуточных участков (например, АС и МА) – без учёта Нст;
3) сложить кривые потребных напоров для ветвей (и параллельных линий, если они имеются) по правилу сложения характеристик параллельных трубопроводов;
4) полученную кривую сложить с характеристикой последовательно присоединённого трубопровода по соответствующему правилу.
Таким образом, при расчёте нужно идти от конечных точек сложного трубопровода к начальной его точке, т.е. против течения жидкости. Руководствуясь этим правилом, можно построить кривую потребного напора для любого сложного трубопровода как при ламинарном, так и при турбулентном режиме течения.
Выполнив описанное построение и получив график Нпотр = f(Q), можно с его помощью решать рассмотренные выше задачи в различных вариантах. Кроме того, кривая потребного напора Нпотр необходима для расчёта сложного трубопровода с насосной подачей.