- •В гетерогенных моделях
- •В задаче Стокса рассматривается
- •В задаче Стокса сила сопротивления, испытываемая движущейся сферой, определяется
- •При рассмотрении задачи об обтекании сферического пузырька (капли) вязкой жидкостью, в отличие от обтекания жесткой сферы (задачи Стока), необходимо дополнительно учесть
- •Из всех сил, действующих на пузырек, следующие силы стремятся сделать пузырек сферическим.
Неустойчивость Рэлея – Тейлора возникает в системе в случае, когда
а) легкая жидкость находится над тяжелой;
б) тяжелая жидкость находится над легкой;
в) жидкости одной плотности движутся относительно друг друга.
г) никогда не возникает
При развитии неустойчивости Рэлея-Тейлора быстрее всех на поверхности начинают расти
а) волны с наиболее опасной длиной волны;
б) волны с критической длиной волны;
в) капиллярные волны.
г) все длинны волн
При развитии неустойчивости Гельмгольца, когда тяжелая жидкость находится внизу, гравитационные силы
а) препятствуют ее развитию;
б) благоприятствуют ее развитию;
в) нейтральны.
г) никак не связаны
При развитии неустойчивости Гельмгольца аэродинамические силы
а) препятствуют ее развитию;
б) благоприятствуют ее развитию;
в) нейтральны.
г) никак не связаны
Кривая кипения в координатах lg q – lg T имеет
а) N – образный вид;
б) S – образный вид;
в) V – образный вид.
г) W – образный вид;
По гипотезе С.С. Кутателадзе кризис кипения 1-го рода обусловлен
а) гидродинамическими причинами;
б) неравновесными процессами испарения;
в) критическим перегревом поверхности.
г) поверхностными причинами;
Число Кутателадзе, в соответствии с экспериментом, для кризисов кипения 1-го рода принимается равным
а) К = 0.014 – 0.016;
б) K = 0.14 - 0.16;
в) К = 1.4 – 1.6.
г) К = 14 – 16.
В качестве характерного размера пленки, толщиной δ, следует использовать
а) δ;
б) 2 δ;
в) 4 δ.
г) 8 δ;
Погонный объемный расход жидкости в пленке связан с толщиной пленки δ и средней скоростью u жидкости в пленке соотношением
а) Г = u δ;
б) Г = u2 δ;
в) Г = u δ2;
г) Г = u2 δ2.
Течение Куэтта рассматривает течение в пленке
а) на начальном участке течения, в отсутствие силы тяжести;
б) на начальном участке течения, с учетом силы тяжести;
в) на участке стабилизированного течения, в отсутствие силы тяжести;
г) на участке стабилизированного течения, с учетом силы тяжести.
Режим захлебывания в пленке возникает когда
а) касательное напряжение на свободной поверхности направленно вверх, в сторону, противоположную той, в которую движет жидкость сила тяжести;
б) касательное напряжение на свободной поверхности направленно вниз, в сторону, в которую движет жидкость сила тяжести;
в) касательное напряжение на свободной поверхности отсутствует;
г) отсутствует сила тяжести.
Число Фруда характеризует отношение
а) инерционных сил к капиллярным;
б) гравитационных сил к капиллярным;
в) инерционных сил к гравитационным.
г)
Для случая, когда стекающая пленка рвется и этот разрыв существует стационарно, необходимо, чтобы
а) поверхностные силы превосходили силы инерции;
б) силы инерции превосходили поверхностные (капиллярные) силы;
в) силы трения превосходили силы инерции;
г) силы трения превосходили поверхностные (капиллярные) силы.
Для безвихревых течений ротор скорости (rot W)
а) равен 0;
б) не равен 0.
Интеграл Бернулли и интеграл Лагранжа–Коши соотносятся следующим образом
а) интеграл Бернулли есть частный случай интеграла Лагранжа–Коши;
б) интеграл Лагранжа–Коши есть частный случай интеграла Бернулли;
в) эти интегралы не связаны друг с другом.
г)
Парадокс д'Аламбера проявляется в том, что
а) сфера, равномерно и прямолинейно движущаяся в идеальной жидкости, не испытывает силы сопротивления;
б) сфера, ускоренно движущаяся в идеальной жидкости, не испытывает силы сопротивления.
в) сфера, совершающая колебательные движения в идеальной жидкости, не испытывает силы сопротивления.
г) сфера, не движется в идеальной жидкости, не испытывает силы сопротивления.
При ускоренном движении сферы в идеальной жидкости сфера ведет себя так, словно ее суммарная масса в жидкости стала больше на величину т.н. присоединенной массы жидкости. Этот эффект возникает из-за того, что
а) при ускоренном движении ускоряется не только само тело, но и обтекающая его жидкость;
б) требуется учесть возникающие силы, обусловленные влиянием вязкости;
в) требуется учесть явление отрыва потока от поверхности тела.
г) плотность сферы увеличивается при движении в идеальной жидкости
В задаче Стокса рассматривается
а) обтекание сферы вязкой жидкостью при очень малых значениях числа Рейнольдса;
б) обтекание сферы вязкой жидкостью при очень больших значениях числа Рейнольдса;
в) обтекание сферы идеальной жидкостью;
г) обтекание сферы вязкой жидкостью при Рейнольдсе равной 1;
В задаче Стокса сила сопротивления, испытываемая движущейся сферой, определяется
а) только силой, возникающей за счет неоднородности распределения статического давления по поверхности сферы;
б) только силой, возникающей за счет наличия на поверхности сферы вязких касательных напряжений;
в) суммой силы, возникающей за счет неоднородности распределения статического давления по поверхности сферы, и силы, возникающей за счет наличия на поверхности сферы вязких касательных напряжений,
г) в задаче Стокса не возникает сила сопротивления
При рассмотрении задачи об обтекании сферического пузырька (капли) вязкой жидкостью, в отличие от обтекания жесткой сферы (задачи Стока), необходимо дополнительно учесть
а) циркуляцию среды, находящейся внутри пузырька;
б) Лапласовский скачок давления на границе;
в) разрыв поля скорости на границе.
г) разрыв поля температур на границе
Пузырьки при малых числах Рейнольдса (фактически, при Re < 1/2) из-за влияния ПАВ всплывают в вязкой жидкости со скоростью,
а) меньшей, чем твердые частицы;
б) как твердые частицы;
в) больше, чем твердые частицы.
г) равной 0
Из всех сил, действующих на пузырек, следующие силы стремятся сделать пузырек сферическим.
а) только архимедовы силы;
б) только поверхностные силы;
в) только силы инерции;
г) силы Архимеда и вязкостные силы;
Коэффициент лобового сопротивления для пузырька при 0,5 < Re < 5 определяется по формуле
а) Озеена;
б) Чао;
в) Мура;
г) Ньютона.
Коэффициент лобового сопротивления для пузырька при Re > 100 определяется по формуле
а) Озеена;
б) Чао;
в) Мура;
г) Ньютона.
Сфероидальная форма пузырей характерна для режима всплытия
а) 2;
б) 3;
в) 4;
г) 5.
Форма пузыря в виде сферического сегмента характерна для режима всплытия
а) 2;
б) 3;
в) 4;
г) 5.
Отсутствие заметной зависимости скорости всплытия пузыря от его размера характерно для режима всплытия
а) 2;
б) 3;
в) 4;
г) 5.
Для расчетов всплытия пузыря в режиме 5 можно пренебречь
а) силами Архимеда;
б) силами инерции;
в) силами поверхностного натяжения.
г) силами гравитации
Капли при падении начинают терять сферическую форму при числе Вебера
а) We > 0.1;
б) We > 1;
в) We > 10;
г) We > 100.
Капли при падении начинают дробиться при числе Вебера
а) We > 0.1;
б) We > 1;
в) We > 10;
г) We > 100.
В теории Колмогорова область пульсаций скорости с характерными размерами l порядка размера самой системы L называют
а) областью энергии;
б) инерционным интервалом;
в) областью диссипации.
г)
При коллапсе пузырька
а) появляется максимум давления внутри пузырька;
б) появляется максимум давления вблизи пузырька;
в) появляется минимум давления внутри пузырька;
г) появляется минимум давления вблизи пузырька;
Явление кавитации возможно потому, что давление в потоке жидкости при обтекании различных объектов в некоторых пространственных областях может
а) опускаться ниже давления насыщения PS для данной жидкости,
б) резко возрастать;
в) достигать критического давления для данной жидкости.
г)
На финальной стадии коллапса пузырька, если принято предположение (для данной задачи - неверное) о том, что жидкость несжимаема, давление вблизи поверхности пузырька
а) будет стремиться к нулю;
б) будет стремиться к постоянному значению;
в) будет стремиться к бесконечности.
г)
Динамическая инерционная схема роста пузырька в жидкости реализуется
а) при больших перегревах жидкости, когда скорость роста пузыря определяется лишь разностью между соответствующим давлением насыщения в пузыре и давлением в окружающей жидкости;
б) когда скорость роста пузырька ограничена величиной потока тепла к нему.
Всплытие в жидкости растущего по степенному закону пузырька
а) является равноускоренным;
б) является равнозамедленным;
в) происходит с постоянной скоростью.
г) остается неподвижным
В модели кинематического (инерционного) отрыва (Д. А. Лабунцов, 1970)
-
а) учитывается влияния поверхности на гидродинамику всплытия растущего по степенному закону пузыря;
б) не учитывается влияния поверхности на гидродинамику всплытия растущего по степенному закону пузыря.