Билет №16

1. Магнитный момент контура с током.

Для исследования магнитного поля применяется плоский замкнутый контур с током очень малых размеров. Будем называть такой контур пробным контуром. Ориентацию его в пространстве характеризует направление нормали к контуру, восстанавливаемой по правилу правого винта (буравчика): если вращать рукоятку правого буравчика по направлению тока в контуре, тогда направление его поступательного движения даст направление нормали.

М агнитное поле контура характеризуется магнитным моментом

 , (12)

где I – сила тока в контуре, S - площадь контура, направление магнитного момента совпадает с направлением нормали   . В СИ единица измерения магнитного момента -   .

2. Нормальный и аномальный эффект Зеемана.

Билет №17

1. Работа сил электростатического поля.

Элементарная работа, совершаемая силой F при перемещении точечного электрического заряда   из одной точки электростатического поля в другую на отрезке пути   , по определению равна

где   - угол между вектором силы F и направлением движения  . Если работа совершается внешними силами, то dA0. Интегрируя последнее выражение, получим, что работа против сил поля при перемещении пробного заряда   из точки “а” в точку “b” будет равна

где   - кулоновская сила, действующая на пробный заряд   в каждой точке поля с напряженностью Е. Тогда работа

Пусть заряд   перемещается в поле заряда q из точки “а”, удалённой от q на расстоянии   в точку “b”, удаленную от q на расстоянии   (рис 1.12).

Как видно из рисунка   тогда получим

Как было сказано выше, работа сил электростатического поля, совершаемая против внешних сил, равна по величине и противоположна по знаку работе внешних сил, следовательно

2. Постулаты квантовой механики.

1. Любое состояние системы полностью описывается некоторой функцией Ψ (q₁,q₂,…,q_n,t) от координат всех образующих частиц и времени, называемой функцией состояния системы или ее волновой функцией.

Обобщенная координата является совокупностью пространственных координат (в декартовой системе координат — x, y, z) и проекции спина частицы.

2. Каждой динамической переменной (координата, импульс, энергия и т.д.) ставится в соответствие линейный самосопряженный оператор. Все функциональные отношения между величинами классической механики в квантовой механике заменяются отношениями между операторами.

Оператор — это закон, по которому одной функции f ставится в соответствие другая функция g. Оператор определяет, какое действие должно быть произведено над функцией f, чтобы перевести ее в функцию g:

3.Функция состояния должна удовлетворять решению:

4. Единственно возможными значениями, которые могут быть получены при измерении динамической переменной L, могут являться собственные значения L операторного уравнения

5. Среднее значение физической величины λ, имеющей квантово-механический оператор λ, в состоянии Ψ определяется соотношением

 

6. Если система может находиться в состояниях, описываемых волновыми функциями Ψ₁ и Ψ₂, то она может находиться и в состоянии

Этот постулат известен под названием принципа суперпозиции. 

7. Волновая функция системы частиц с полуцелым спином (в частности, электронов) должна быть антисимметрична относительно перестановки координат любых двух частиц: