- •Термодинамика и статистическая физика
- •Лекция № 1
- •СТАТИСТИЧЕСКИЙ И ТЕРМО- ДИНАМИЧЕСКИЙ МЕТОДЫ
- •ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА. ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ
- •РАВНОВЕСНЫЕ И
- •РАВНОВЕСНЫЕ ПРОЦЕССЫ
- •Состояние термодинамической системы, не
- •ТЕМПЕРАТУРА
- •В физике и технике за абсолютную шкалу температур принята шкала Кельвина, названная в
- •1744) – шведский
- •Сэр Уильям Томсон (лорд Кельвин) 26 июня 1824 г. – 17 декабря 1907
- •ФАРЕНГЕЙТ, ДАНИЭЛЬ ГАБРИЭЛЬ (Fahrenheit, Daniel Gabriel) (1686–1736)- немецкий физик.
- •Абсолютная температура Т не может
- •Модель идеального газа
- •Давление. Основное уравнение
- •Находящиеся под давлением газ или жидкость действуют с некоторой силой на любую поверхность,
- •Давление внутри газа или жидкости можно измерить, помещая туда небольшой куб с тонкими
- •Поскольку среда покоится, на каждую грань куба со стороны среды действует одна и
- •Внутреннее давление является одним и тем же во всех направлениях, и, во всем
- •Вычислим давление, оказываемое газом на одну из стенок сосуда.
- •Каждая молекула обладает импульсом m0υx, но
- •Наивно полагать, что все молекулы подлетают к
- •Следовательно, на другие стенки будет точно такое же давление. Тогда можно записать в
- •Единицы измерения давления.
- •Чтобы связать энергию с температурой, Больцман ввел коэффициент пропорциональ- ности k, который впоследствии
- •Величину T называют абсолютной температурой и измеряют в градусах Кельвина (К). Она служит
- •Тогдa для NA частиц идеального газа:
- •Основное уравнение
- •Из уравнения
- •Основные законы идеального газа
- •ШАРЛЬ (Charles) Жак Александр Сезар (1746-1823)- французский физик.
- •График изохорического процесса на РТ диаграмме называется изохорой. Полезно знать график изохорического процесса
- •Жозеф Луи Гей-Люссак (1778 - 1850)
- •График изобарического процесса на VT диаграмме называется изобарой. Полезно знать графики изобарического процесса
- •Роберт Бойль (1627 — 1691 )
- •МАРИОТТ Эдм (1620 - 1684) французский физик. Работы относятся к механике, теплоте, оптике.
- •Полезно знать графики изотермического процесса на VT и РT диаграммах.
- •4.Адиабатический процесс
- •6. Закон Авогадро.
- •Авогадро Амедео (1776 – 1856) – итальянский физик и химик. Основные физические работы
- •7. Закон Дальтона.
- •Джон Дальтон
- •8. Объединённый газовый закон (Закон Клапейрона).
- •Клапейрон Бенуа Поль Эмиль (1799 – 1864) – французский
- •Менделеев объединил известные нам законы Бойля-Мариотта, Гей-Люссака и Шарля с законом Авогадро. Уравнение,
- •Менделеев Дмитрий Иванович
- •Если обозначим Vm ρ – плотность газа, то
- •Согласно закону Дальтона: полное
- •ЛЕКЦИЯ ЗАКОНЧЕНА!
Вычислим давление, оказываемое газом на одну из стенок сосуда.
Обозначим: n – концентрация молекул в сосуде; m0 – масса одной молекулы. Движение молекул по
всем осям равновероятно, поэтому к одной из стенок сосуда, площадью S подлетает справа или слева в единицу времени (1/ 2)n S x молекул, где
υx – проекция вектора скорости молекул на направление, перпендикулярное стенке, на ось x.
Каждая молекула обладает импульсом m0υx, но
стенка получает импульс 2m0υx (при абсолютно- упругом ударе m0υx ( m0υx ) 2m0υx ). За время dt о стенку площадью S успеет удариться
число молекул, которое заключено в объёме V:
V S xdt.
Общий импульс, который получит стенка S:
Fdt 12 n(2m0 x ) x Sdt m0n x2 Sdt.
Разделив обе части равенства на S и dt; получим
выражение для давления: F
S Р n m0 υ2x
Наивно полагать, что все молекулы подлетают к
стенке S с одной и той же скоростьюυ . На самом деле
x
молекулы имеют разные скорости, направленные в разные стороны, то есть скорости газовых молекул –
случайная величина. Более точно
случайную
величину
характеризует
среднеквадра- тичная величина.
|
Под скоростью υ2x понимаем |
|
|
|
среднеквадратичную скорость υ2x |
|
|
|
|
|
Вектор скорости, направленный |
|
|
|
произвольно в пространстве, можно |
|
|
|
|
разделить на три составляющих: |
|
|
|
|
υ2 υ2x υ2y υ2z |
. |
Ни одной из этих проекций нельзя отдать предпочтение из-за хаотичного теплового движения молекул, то есть в
среднем: 1
x2 y2 z2 3 2
Следовательно, на другие стенки будет точно такое же давление. Тогда можно записать в общем случае, заменяя< x2 > на < 2>
P |
1 |
n m |
υ2 |
2 |
n |
m0 |
2 |
, |
||
|
|
|
|
|
||||||
|
3 |
0 |
|
3 |
|
|
|
2 |
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
P 2 n Ek |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
где Ek |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
– средняя кинетич. энергия одной |
|||||||||
молекулы. |
|
|
Это основное уравнение |
молекулярно-кинетической теории газов. Итак, давление газов определяется
средней кинетической энергией поступательного движения молекул.
Единицы измерения давления. |
|||||
По определению, P |
F |
, |
|
поэтому |
|
S |
|
||||
|
|
Н |
|||
размерность давления |
|
|
|||
|
|
|
|
. |
|
|
м |
2 |
|||
|
|
|
|
|
1Н/м2 = 1 Па;
1атм.=760 мм рт.ст.= 1,013∙105 Па ≈ ≈ 105 Па
1мм рт.ст. = 1 тор = 1/760 атм. = 133,3 Па
1бар = 105 Па; 1 атм. = 0,98 бар.
Чтобы связать энергию с температурой, Больцман ввел коэффициент пропорциональ- ности k, который впоследствии был назван его именем:
T 2 m0 υ2
3k 2
где k – постоянная Больцмана k = 1,38·10 23 Дж·К 1.
Величину T называют абсолютной температурой и измеряют в градусах Кельвина (К). Она служит мерой кинети-
ческой энергии теплового движения частиц идеального газа.
ЕК m0 2 3 kT
2 2
Формула применима для расчетов на
одну молекулу идеального газа. Обозначим:
R kN А , N A 6,02 1023 моль 1 |
|||||
где R – универсальная газовая постоянная: |
|||||
R 8,31 |
Дж |
8,31 103 |
Дж |
|
|
моль K |
кмоль К |
||||
|
|